7<n; 



pflanzung der Welle erregt wird; es findet 

 sich in der erdriickenden Mehrzahl der Falle 

 negativ, so daB man das Gegenteil als eine 

 Wirkung sekundarer Einfliisse aufzufassen 

 gedrangt wird. Dies ist bedeutungsvoll, 

 weil in den Fallen, wo uns sonst Elektronen 

 begegnen, die bei ihrer Bewegung nicht 

 ponderable Atome mit sich schleppen, ins- 

 besondere bei den Kathoden und /3-Radium- 

 strahlen, diese sich stets negativ gefunden 

 haben, wahrend positive Elementarladungen 

 nur an ponderablen Atomen haftend begeg- 

 nen. 



Das Verhaltnis e/m berechnet sich fur eine 



e 

 Spektrallinie nach der Formel v+v_ = H 



DaB die Triplets beziiglich des Gesetzes 

 fitr die Grb'Be der Zerlegung sehr bunt vari- 

 ieren, und da.B man bei Festhaltung eines 

 unveranderlichen Wertes von e/m gezwungen 

 ist, die Erklarung in einer Abweichung des 

 inneren (molekularen) Magnetfeldes von dem 

 auBeren zu suchen, ist die geringste Schwie- 

 rigkeit. Eine groBere liegt bereits darin, 

 daB viele Triplets nicht die normals Inten- 

 sitatsverteilung - - AuBenkomponenten halb 

 so stark wie Innenkomponenten aufweisen. 

 Die Beurteilung dieser Verhaltnisse wird 

 dadurch erschwert, daB wir ja menials 

 reine Emission beobachten wie sie etwa 

 eine unendlich diinne Schicht leuchtender 

 Molekiile liefern wtirde, daB vielmehr in 





Molekiils zur Wirkung gelangende Feld 

 nicht notwendig mit dem von auBen aus- 

 geiibten iibereinstimmt. Die Bewegung der 

 Elektronen im Molekiil bewirkt namlich 

 ihrerseits ein magnetisches Feld, und da 

 erstere durch das auBere Feld beeinfluBt 

 wird, so gilt dies auch von letzterem. Immer- 

 hin wird man eine sehr groBe Differenz 

 zwischen dem auBeren und dem inneren Feld 

 im allgemeinen nicht fiir wahrscheinlich 

 halt en. 



Von diesem Gesichtspunkt aus ist es 

 nun hochst bemerkenswert, daB, wenn man 

 das innere Feld dem auBeren gleich setzt, 

 die Verwertung der Zerlegung von Spektral- 

 linien in Duplets oder Triplets auf Werte 

 e/m fiihrt, die denen, welche sich aus den 

 Beobachtungen an Kathodenstrahlen er- 

 geben, sehr nahe liegen. Diese quantitative 

 Beziehung gestattet den SchluB, daB es in 

 der Tat dieselben elektrischen Elementar- 

 teile sind, die sich in den Kathoden- und 

 /S-Strahlen infreiemZustand geltend macben, 

 und die, im Molekiilverband schwingend, 

 die Emissions- und (wie unten zu zeigen) 

 auch die Absorptionserscheinungen der Kor- 

 per wesentlich bedingen. Das ist eine Er- 

 kenntnis von allergrofiter Tragweite. 



2e) Anormale Intensitaten. Das 

 Eingreifen der Theorie zur Erklarung und 

 Verwertung des normalen Zeeman-Effektes 

 stellt eine der iiberraschendsten Leistungen 

 aller physikalischen Theorie dar. Indessen 

 haben sich an dem Effekt beim Fortschreiten 

 der experimentellen Erforschung Kompli- 

 kationen ergeben, die zu bewaltigen und 

 klarzustellen der Theorie bisher noch nicht 

 vollig gelungen ist. Das Phanomen ist 

 wesentlich reicher und mannigfaltiger, als 

 es zunachst den Anschein hatte. 



f^.s eht zu erwarten daB bei dem Trip et 

 die starker emittierte MitteD.omponente rela- 

 iv zu den AuBenkomponenten durch Absorp- 

 tl0 ^. uberwiegend geschwacht werden, also 

 BcUiefiBjh weniger Energie fuhren wird, 

 als beide AuBenkomponenten zusammen 

 %** Tat kann man nach H. A Lorentz 

 ( 1897 ) versuchen so die Beobachtungen 

 n Egoroff und Georgiewsky (1891) zu 

 de te ' na h denen eine gefarbte Flamme 

 zwischen Magnetpolen transversal Strah- 

 lungen aussendet, in denen die Schwingungen 

 norma ] zu den Kraftlinien iiberwiegen. Aber 

 nach neueren Beobachtungen scheinen die 

 Verhaltnisse doch komplizierter zu liegen. 

 Manche Anzeichen deuten darauf hin, daB 

 die e inzelnen Molekiile der leuchtenden 

 Korper anisotrop sind, namlich Schwingungen 

 von einer besonderen Richtung leichter 

 oder scnw erer emittieren, als dazu normale, 

 und da g sie durch das Magnetfeld mehr oder 

 wen i g er vollstandig orientiert werden, so 

 dafi nun die p . oder die s -Schwingungen 



uberwie-en 



2 f) & Rompliziertere Zerlegungen. 

 Kom ; likatione ^ ganz anderer ^ en tstlhen 

 ^^ dafi die & Komponent e n des Duplets 

 , d deg ' Trj letg ihrerse f ts wieder zer l e gt wer- 

 ^ wobej die Symmetrie zur urspr un|lichen 

 Lage der bez. Spektrallinie der Regel nach ge- 

 wanr t bleibt. Zerlegt sich nur die Mittellinie 

 und nur j n zwei Komponenten, so entstehtfur 

 transversale Beobachtung ein Quadruplet 



s p p s 



das in sehr viel verschiedenen Typen (bis zu 

 dem Ueberwiegen des Abstandes der p- 

 iiber den der s-Komponenten) beobachtet 

 worden ist. Zerlegen sich auch die AuBen- 

 komponenten, so treten transversale Sextu- 



