Magnetooptik 



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plets von nicht minder mannigfaltiger Ge- 

 staltung auf. 



s s p p> s s 



Bei longitudinaler Beobachtung werden 

 jederzeit nur die s-Komponenten, und zwar 

 als zirkulare Schwingungen wirksam. 



Durch fortschreitende Zerlegung der 

 Komponenten des Triplets in je 3, 4, 5, ... 

 Linien entstehen weitere Komplikationen, 

 und es ist eine Gesamtzahl der Komponenten 

 einer einfachen Spektrallinie in der Hohe von 

 etwa 18 erreicht worden. 



Diese komplizierten Zerlegungen haben 

 ein besonderes Interesse durch die Wahrneh- 

 mung gewonnen, claB sie in der Regel bei 

 solchen Spektrallinien auf tret en, welche die 

 Einordnung in ein gesetzmaBiges Schema, 

 eine ,,Serie", gestattet haben, und daB sie 

 bei alien Linien derselben Serie in gleicher 

 Weise vorkommen. Sie denten auf einen 

 innigen Zusammenhang zwischen den Um- 

 standen, welche das Auf tret en von Linien- 

 serien bedingen, und clenjenigen, welche die 

 komplizierten Zeeman-Effekte veranlassen. 

 Die Aufgabe, einen Auf ban der Molekiile zu 

 erfinden, welcher beides zugleich verstand- 

 lich macht, ist besonders von W. Ritz (1908) 

 in Angriff genommen worden, und das von 

 ihm konstruierte geistreiche Mo dell, soviel 

 Fragen es auch unbeantwortet laBt, ist im- 

 merhin ein erster Schritt in der bezeichneten 

 Richtung. Freilich benutzt dasselbe ganz 

 andere Vorstellungen als diejenigen, durch 

 die H. A. Lorentz den norrnalen Zeeman- 

 Effekt so uberraschend erklart hat, und das 

 ist kein geringer Uebelstand. 



Ritz leitet aus seinen Grundannahmen 

 fur die Frequenz der p-Komponenten das 

 Gesetz 



j-p = v + ha, 

 fur diejenigen der s- Komponenten das andere 



v s = v -f /' + V 



ab, wobei h alle moglichen ganzen Zahlen, 

 ju und [i je einen Parameter darstellt, und 

 betrachitet die einfachen Form en der Quadru- 

 plets, Sextuplets usf. als nur durch Un- 

 merkliehwerden der iiberwiegenden Zahl 

 der durch seine Gesetze geforderten Kom- 

 ponenten bewirkt, was nicht leicht zu be- 

 griinden ist. 



Ein fruher nur empirisch von C. Runge 

 gefundenes Gesetz fiir die Frequenzen bringt 

 sowohl v p v als r s v in Zusammenhang 

 mit der Zerlegung, die sich bei dem Normalwert 

 von e/m aus den Formeln von Seite 705 ergibt, 

 und sagt aus, daB diese Differenzen jederzeit 

 ganzzahlige Vielfache ganzzahliger Bruch- 

 teile dieser Zerlegung sind. Dies Gesetz ist 

 in den Fallen, wo man mit sehr kleinen Zahlen 

 (2, 3, . . 6 etwa) auskommt, sehr iiberzeugend 

 und eroffnet einen Zusammenhang zwischen 



den normalen und den komplizierten Zee- 

 man-Effekten, zu denen das Ritzsche 

 Mo dell nicht leitet. 



Eine Erweiterung der in ihren Grund- 

 zugen S. 704 u. f. auseinandergesetzten Theorie 

 des normalen Zeeman-Effektes hat gleich 

 nach Entdeckung der ersten komplizierteren 

 Falle Lorentz (1897) selbst vorgenommen. 

 Er denkt sich in jedem Molekiil eine ganze 

 Anzahl schwingungsfahiger Elektronen vor- 

 handen und fuhrt zwischen ihnen auf rein 

 mathematischem Wege, ohne den Mechanis- 

 mus desVorganges im einzelnen klarzustellen, 

 Koppelungen ein, die ihre Bewegungsfrei- 

 heit beschranken. Zur vollstandigen Erkla,- 

 rung der beobachteten komplizierten Zer- 

 legungen bedurfte es einer Modifikation des 

 Lorentzschen Ansatzes, welche die p- 

 Schwingungen und die s- Schwingungen nur 

 je untereinander gekoppelt annimmt (Voigt 

 1907). Eine fruchtbarere Verw T endung noch, 

 als in der Theorie der Emissionseffekte, hat 

 dieser Ansatz in derjenigen der Absorptions- 

 effekte gefunden. 



3. Magnetooptische Absorptionsef- 

 fekte. 3a) Elektroneut heor i e der Ab- 

 sorption und Dispersion. Um die 

 magneto optischen Absorptionseffekte und 

 ihre allgemeine Bedeutung verstandlich zu 

 machen, ist zuvorderst daran zu erinnern, 

 welche Rolle liberhaupt Absorptionseffekte 

 in der neueren Lichttheorie spielen. 



Wenn eine Lichtwelle einen ponderabeln 

 Korper durchsetzt, innerhalb dessen Elek- 

 troneu um Gleichgewichtslagen zu schwingen 

 vermb'gen, so erregt sie diese letzteren und 

 zwar um so starker, je naher ihre eigene 

 Schwingungsdauer der Eigenschwingung der 

 Elektronen liegt. Die an die Elektronen ab- 

 gegebene Energie flieBt nur zum Teil in die 

 Lichtwelle zuruck, zum Teil wird sie von den 

 Widerstanden aufgezehrt, die der Elek- 

 tronenbewegung entgegenwirken. So ge- 

 schieht es, da6 aus einer durch den Kb'rper 

 hindurchgehenden Welle, die verschiedene 

 Frequenzen (d. h. also Farben) im Grenzfall 

 weiBen Lichtes alle moglichen - - enthalt, 

 ganz wesentlich nur diejenigen Schwingungen 

 verschwinden, deren Perioden mit denjenigen 

 ubereinstimmen, die den Elektronen des 

 Kbrpers eigen sind (auswahlende Absorption). 

 Da nun diese Eigenperioden die von dem 

 Korper emittierten Farben bestimmen, so ist 

 verstandlich, daB (wie das eiu bekannter 

 Satz von Kirchhpff quantitativ forrnu- 

 1 liert) jeder hellen Linie im Emissionsspektrum 

 eine dunkle (,,umgekehrte u ) in dem Ab- 

 sorptionsspektrum entspricht, welches man 

 erhalt, wenn man weiBes Licht den Korper 

 durchsetzen laBt. Es mag daran erinnert 

 i werden, daB z. B. die dunklen (Fraunhofer- 

 schen) Linien im Sonnenspektrum gemaB 

 dem Gesagten der Absorption entsprechen, 



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