Magnetooptik 



die das wesentlich weiBe Licht des Sonnen- 

 kernes in der Sonnenatmosphare erfahrt. 

 Die Eigenschwingungen der Elektronen 

 machen sich nun aber nicht nur in der Be- 

 einflussungderlntensitat, in der Absorption 

 des durch den Korper gehenden Lichtes 

 geltend, sondern auch in der Modifikation 

 von dessen Geschwindigkeit, oder an- 

 ders ausgedriickt, des Brechungsindex 

 des Korpers, der ja durch den Quotienten 

 aus der Lichtgeschwindigkeit im leeren 

 Eauni und derjenigen im Korper definiert 

 ist. Der Zusammenhang des Brechungs- 

 index n des Korpers mit seiner auswahlenden 

 Absorption geht nach der genaueren Theorie 

 dahin, daB ohne Absorption n iiberhaupt 

 konstant gleich Eins sein wiirde, daB jede 

 Absorptionslinie aber in ihrer Umgebung auf 

 der Seite kleinerer Frequenzen (d. h. nach 

 rot bin) den Wert von n vergro'Bert, auf 

 der Seite groBerer Frequenzen (nach violett 

 hin) verkleinert. Der hiernach entsteheude 

 Zusammenhang ist in Figur 5 veranschaulicht; 



in einem ahnlichen Falle hervorgehoben, 

 dann nicht zu einer elliptischen Schwin- 

 gung zusammensetzen ; infolge hiervon 

 wiirde solch ein Korper in der Eichtung X 

 | Schwingungen resp. parallel zu Y und zu Z von 

 den Frequenzen v 2 und r s emittieren, analog 

 in der Bichtung Y solche parallel zu Z und X 



Fig. 5. 



die ausgezogene Kurve stellt die Abhangig- 

 keit desJBrechungsindex, die punktierte die- 

 jenigen des Absorptionskoeffizienten von der 

 Schwingungsfrequenz v in der Umgebung eines 

 einzemen Absorptionsstreifens dar. Das 

 Maximum und das Minimum von n liegt da, 

 wo je der Absorptionskoeffizient k den 

 halben Betrag seines maximalen Wertes "k 

 passiert. AuBerhalb der hierdurch begrenz- 

 ten Halbwertsbreite nimmt n mit wach- 

 sender Frequenz zu (normale Dispersion), 

 innerhalb derselben aber ab (anormale 

 Dispersion). 



Enthalt der Korper Elektronen mit ver- 

 schiedenen Eigenfrequenzen, emittiert er 

 also verschiedene Farben, so lagern sich die 

 Wirkungen der entsprechenden Absorptions- 

 streifen auf den Brechungsindex tibereinander, 

 wie dies Figur 6 fiir zwei Streifen veran- 

 schaulicht. 



3b) Gewohnliche und zirkulare 

 Doppelbrechung. In kristallinischen Kor- 

 pern kb'nnen die Elektronen nach drei zu- 

 einander normalen Eichtungen X, Y, Z 

 Schwingungen mit verschiedenen Frequenzen 

 ausfuhren, die sich, wie S. 705 



Fig. G. 



mit den Frequenzen v a und i'j usf. Hierauf 

 beruht, daB in einer parallelXfortschreitenden 

 Welle die Schwingungskomponenten parallel 

 zu Y und Z verschieden beeinfluBt werden. 

 Von ersterer werden hauptsachlich die An- 

 teile mit der Frequenz r 2 , von letzterer die 

 mit der Frequeuz r 3 absorbiert, und diesen 

 verschiedenen Absorptionen entsprechen 

 verschiedene Brechungsindizes n 2 und n s . 

 So erklart sich auch die Doppelbrechung mit 

 der sie begieitenden Polarisation in Kristallen 

 durch eine Absorptionswirkung, resp. genauer 

 durch die Verschiedenheit der Absorption 

 fiir die verschiedenen Schwingungskompo- 

 nenten. 



Eine ahnliche Wirkung findet auch in 

 denjenigen Korpern statt, welche die Pola- 

 risationsebene hindurchgehenden Lichtes 

 drehen, und die als natiirlich - a k t i v 

 bezeichnet werden. 



Wir miissen uns vorstellen, daB in ihnen 

 zirkulare Schwingungen einer durchstreichen- 

 den Welle bei verschiedenen Frequenzen 

 v + und v_ maximal absorbiert werden, je 

 nachdem sie beziiglich der Fortpflanzungsricn- 

 tung im -f oder Sinne umlaufen werden. 

 Hierdurch wiirde dann den Wellen mit diesen 

 Schwingungen auch ein verschiedener Bre- 

 chungsindex n + oder n_ erteilt werden und 

 jene zirkulare Doppelbrechung entstehen, 

 die (wie zuerst Fresnel nachgewiesen hat) 

 die eigentliche Ursache der chafakteristischen 

 Drehung der Polarisationsebene des Lichtes 

 durch aktive Korper ist. Fiir den Zusammen- 

 hang der Drehung #, die eine Schicht des 

 aktiven Korpers von der Dicke D erteilt, 

 mit den Brechungsindizes der beiden zirku- 

 laren Wellen gilt dabei die Beziehung % = 



2 , 



yr 



j- (n_ n+); hierin ist % in der fruher 



charakterisierten Weise positiv gerechnet, 

 A bezeichnet die Wellenlange des benutzten 



