Magneton i it ik 



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transversaler Beobachtung (die Dissym- 

 metric der Triplets) bei einer vollstan- 

 digen Zerlegung einer sehr feinen 

 Spektrallinie nicht wahrnehmbar, und 

 unter diesen Umstanden gibt die Theorie 

 (Voigt, 1899) auch fur schiefe Fortpflan- 

 zungsrichtung nur sehr schwache Abwei- 

 chungen. 



Betrachtlicher werden letztere nach Lo- 

 rentz (1911) im Falle breiter Spektral- 

 linien und unvollstandiger Zerlegung, und 

 die Theorie fiihrt hier zu merkwiirdigen Fol- 

 gerungen, die von Zeeman (1911) mittels 

 Beobachtungen des Absorptionsphanoniens 

 teilweise haben bestatigt werden konnen. 

 Insbesondere ist von Interesse, daB bei all- 

 mahlich steigender Neigung der Fortpflan- 

 zungsrichtung gegen die Kraftlinien an der 

 Stelle der Mittelkomponente des Triplets 

 die Polarisationen der beiden sich fort- 

 pflanzenden Wellen aus zirkularen in el- 

 liptische und schon bei einem von 90 ver- 

 schiedenen Neigungswinkel & in lineare 

 tlbergehen, die gegen die Meridianebene ge- 

 neigt sind. Zwischen und & sind die Ge- 

 schwindigkeiten der beiden Wellen verschie- 

 den, aber ihre Absorptionen einander gleich; 

 das Umgekehrte findet statt zwischen & 

 und 90. Aehnliches gilt fiir die Mitte bei 

 komplizierteren Zerlegungen. 



3!) Magnetische Drehung der Po- 

 larisationsebene in Kristallen. Bei 

 Kristallen sind magnetooptische Absorp- 

 tionseffekte beobachtet worden, die in mehr- 

 facher Hinsicht von den bei isotropen Kor- 

 pern vorkommenden abweichen. Die ein- 

 fache Drehung der Polarisationsebene im 

 durchsichtigen Spektralgebiet (Faraday- 

 effekt) laBt sich bei ihnen nur fiir Licht, 

 welches sie parallel einer optischen Achse 

 durchsetzt, bewirken; fiir alle anderen Rich- 

 tungen kompliziert sich der Vorgang durch 

 die Einwirkung der natiirlichen linearen 

 Doppelbrechung, und eine magnetische Wir- 

 kung bleibt iiberhaupt nur bei Fortpflan- 

 zungsrichtungen nachweisbar, die sehr kleine 

 Winkel mit einer optischen Achse ein- 

 schlieBen. Die magnetischen Drehungen, 

 welche hier gefunden sind, liegen durchaus 

 im Bereich der bei isotropen Korpern be- 

 obachteten. Von Interesse ist aber die nach- 

 stehende Frage. 



Bei gewissen Kristallen der beiden nie- 

 drigst-symmetrischen Systeme sind die Rich- 

 tungen der beiden optischen Achsen einander 

 kristallographisch ungleichwertig; so ins- 

 besondere bei Kristallen des monoklinen 

 Systems dann, wenn sie in der Ebene normal 

 zur ausgezeichneten Achse liegen, welche 

 auch optische Symmetrieebene ist. Es ist 

 von vornherein dann die Moglichkeit gegeben, 

 daB bei einem solchen Kristall die magne- 

 tische Drehung fiir Licht, welches parallel 



der einen Achse fortschreitet, eine andere 

 GroBe besitzt, als fiir Licht, welches sich 

 langs der anderen fortpflanzt. Die Be- 

 obachtung hat bei Rohrzucker diese Vorher- 

 sage der Theorie bestatigt (Voigt und 

 Honda 1908); allerdings ist der Unterschied 

 der beiden Drehungen klein und die Messung 

 nicht ohne Schwierigkeit. 



3m) Zeeman-Effekte bei Kristallen. 

 Ganz iiberraschende magnetooptische Ef- 

 fekte hat J. Becquerel (seit 1906) bei 

 Kristallen entdeckt, die Verbindungen sel- 

 tener Erden (Didym, Cer usf.) enthalten, 

 wie z. B. Xenotim und Tysonit. 



Diese Kristalle sind optisch einachsig 

 und geben im Absorptionsspektrum zahl- 

 reiche feine dunkle Linien, deren Scharfe 

 sich durch Anwendung niedrigster Tem- 

 peraturen (188 C z. B.) derartig steigern 

 laBt, daB sie sich in ihrem Aussehen nicht 

 mehr allzuviel von den Absorptionslinien der 

 Dampfe unterscheiden. Den beiden in jeder 

 Richtung mit zwei verschiedenen Geschwin- 

 digkeiten fortgepflanzten Wellen entsprechen 

 nach S. 708 auch verschiedene Absorptionen, 

 und bei den genannten Kristallen ist die Ver- 

 schiedenheit so groB, daB die Absorptions- 

 spektren fiir die ordentliche und die auBer- 

 ordentliche Welle vollkommen verschieden 

 erscheinen. Bei Beobachtung parallel der 

 optischen Achse kommt nur das ordentliche 

 Spektrum zur Geltung, bei derjenigen normal 

 zur Achse entspricht der elektrischen Schwin- 

 gung normal zur Achse das (gleiche) ordent- 

 liche, derjenigen parallel zur Achse das auBer- 

 ordentliche Spektrum. 



Nach Symmetric muBte bei Einwirkung 

 eines Magnetfeldes in der Richtung der 

 Hauptachse dieser optisch einachsigen Kris- 

 talle und bei einer Beobachtung in derselben 

 Richtung der Effekt mit dem unter den- 

 selben Umstanden bei isotropen Korpern, 

 z. B. absorbierenden Dampfen, stattfindenden 

 qualitativ iibereinstimmen; in der Tat wurde 

 hier auch bei zahlreichen Absorptions- 

 linien eine Zerlegung in Duplets beobachtet. 

 Aber diese Duplets hatten auBerst verschie- 

 dene Abstande, und es kamen unter ihnen 

 Zerlegungsweiten vor, die alle bei Dampfen 

 beobachteten erheblich iibertrafen. Bei 

 dieser Anordnung wurde dann auch die 

 nach S. 710 u. f. mit der Zerlegung der Absorp- 

 tionslinien in Beziehung stehende singulare 

 zirkulare Doppelbrechung und Drehung der 

 Polarisationsebene ganz ahnlich beobachtet, 

 wie bei absorbierenden Dampfen. 



Wirkte das Magnetfeld normal zur op- 

 tischen Achse, und wurde dann parallel dem 

 Feld, oder parallel der Achse oder normal zu 

 beiden beobachtet, oder wirkte das Feld 

 parallel der Achse und wurde normal dazu 

 beobachtet, so ergaben sich vielfach Er- 

 scheinungen von ganz anderem Charakter, 



