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sprungsgebiete tragen sie von Grundmoranen von 17 bis 18 cm Lange. Diese entwickehi 



herstammende Geschiebe mit sich, die sie sich aber durch Schwebungen und Interferen- 



bei Yeranderungen ihrer Gleichgewichts- zen einerseits, durch den einscjii^i'i! Druck 



lage gelegentlich auch sichtbar werden, beim des Windes auf die von ihm in irnt'lenen 



Absciimelzen aber schon unterwegs und na- Wellenhange andererseits zu immer groBen-ii 



mentlich bei Beriilirmig mit wiirmeren Meeres- Langen und Huhen. Zur Entwickelung urol.'irr 



strOmen fallen lassen. Der Meeresboden im Wellen gehort nicht nur ein andauernder und 



Yerbreitungsbereich dieser Eisberge fiihren- starker Wind, sondern tiefes Wasser und 



den Stromungen ist darum mit Geschieben groBer freier Seeraum. Die groBten Wellen 



jeder GroBe, darunter oft solchen von be- werden daher im offenen Ozean angetroffen; 



trachtlichem Gewicht, bestreut. i man hat Hohen (als senkrediten Abstand des 



5. Die Meereswellen. Yon den rhyth- tiefsten Punktes des Wellentals vom hochsten 



mischen Schwingungsformen, die bei Gleich- des Wellenkammes) von 15 m sicher, wenn 



gewichtsstorungen derFliissigkeitenauftreten, auch nur vereinzelt gemessen, doch sind 



finclen sich im Meere vorzugsweise die trans- solche von liber 8 in schon selten. Die Wellen- 



versalen Wellen, bei den en die einzelnen langen schwanken vom 10 bis 100 fac hen der 



Wasserteilchen kreisende Bewegungen in Wellenhohen und dementsprechend sind die 



einer Ebene ausfiihren, die in der Richtung Schwingungsperioden verschieden. Nach der 



gelegen ist, nach welcher die Welle fort- herrschenden Trochoidentheorie, wonach das 



schreitet; solche Wellen bilden ortlich He bun- Wellenprofil eine Trochoide ist, bestehen 



gen und Senkungen der Meeresoberflache. zwischen der Wellenlange A, der Periode r und 



Die longitudinalen Wellen, bei denen die der fortschreitenden sekundlichen Geschwin- 



Wasserteilchen vermoge ihrer Elastizitat digkeit c bei Wellen in tiefem Wasser die 



nur geradlinig in der Fortpf lanzungsrichtung Beziehungen : 



2n 



r i/ - *'= 



hin und zurlick schwingen, trcten nur als 

 Schallwellen und bei submarinen ErdstoBen 



auf: in beiden Fallen pflanzen sich die f " 



StoBe mit der gleichen groBen Geschwindig- so daB, wenn eines dieser MaBe bekannt ist, 

 keit (1440 m. p. S.) durch das Wasser fort, die anderen beiden berechnet werden konnen. 

 ohne daB die Oberflache ihre Gestalt ver- Am leichtesten zu beobachten ist die Wellen- 

 andert, doch sind die Erschiitterungen von periode, und zahlreiche vergleichende Mes- 

 Schiffen, die ein soldier ErdbebenstoB sungen auch der anderen Dimensionen haben 

 traf, in einzelnen Fallen so stark gewesen, ! ergeben, daB diese Trochoidenformehi wenig- 

 daB ein schweres Leek entstand. Unter den stens angenahert brauchbare Werte liefern. 

 transversalen Wellen sind folgende zu unter- Die Bahnen, welche die Wasserteilchen in der 

 scheiden: Welle durchla-ufen, sind in tiefem Wasser 



5 a) Die W i n d w e 1 1 e n. Diese ent- ' kreisformig: an der Oberflache ist der Halb- 

 stehen unter der Einwirkung des Windes als niesser r dieses Kreises gleich der halben 

 kleine kapillare Krauselung der Wasserober- j Wellenhohe h, ninimt aber rasch nach den 

 flache. Nach H e 1 m h o It z wird die Grenz- tieferen Schichten ab gemaB der Formel 

 flache zwischen einer ruhenden und einer 2?gz 



zweiten, darliber hinstromenden Fliissigkeit : r = h e ~ ^ ' wo e die Basis der natlir- 

 instabil, da in dieser die oberen Schichten lichen Logarithmen und z den Abstand von der 

 rascher bewegt werden, als die durch Reibung Oberflache bedeutet. Nach R a n k i n e er- 

 an der unbewegten Unterlage haftenden halt man genau genug den ganzen Durch- 

 untersten Schichten und die oberen Schichten messer dieser Orbitalbahnen, indem, wenn 

 gewissermaBen aufsaugend auf die Unterlage c n e Tiefe z in Neuntehi der Wellenlange aus- 

 einwirken. Um die Druckstorung auszu- 1 gedrlickt wird, man fiir jedes zukommende 

 gleichen, hebt sich ein Teil der Wasserober- ( so lche Neuntel den Durchmesser (2 r) je um 

 flache, und um die dazu erforderliche Portion ; die Halfte abnehmen laBt : er ist also in einer 

 Wasser zu liefern, muB die Oberflache an 

 einer anderen Stelle sinken. Die Abstande 

 dieser gehobenen und gesenkten Partien, also 



Tiefe gleich ] / 9 1 nur halb so groB, in 3 /s 



Vs, in 8 /9^ nur Vase der Wellenhohe. Die 



totale Energie aller Teilchen von der Ober- 



die Wellenlangen, sind abhangig von der , flache abwarts bis zu einer Tiefe, wo die 

 Dichtigkeit der Luft Q und des Wassers o Orbitalbewegung unendlich klein wird, ist 

 und von der Windgeschwindigkeit w nach | gegeben durch 

 der Formel -^ / _ 9 -u- 2 , 



2 n o Q 



w- 



wo g die Fallbeschleunigung bedeutet. Hier- 

 nach entstehen auch bei Sturm (w == 15 m p. s) 



E= g-mAH 2 (1- -g-'-j 



2 



wo H die ganze Wellenhohe und m das Ge- 

 wicht eines Kubikmeters Wasser in kg be- 

 drutet; in den meisten Fallen wird der Aus- 



mit o =-- 1,023 o = 0,0012 nur primare Wellen druck in der Klammer vernachlassigt werden 



