Langenmessung 



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der F i z e a u schen Methode betrifft den 

 F i z e a u schen Apparat selbst. Stahl, das 

 Material, aus dem das von F i z e a u be- 

 nutzte Tischchen bestand, ist bekanntlich 

 nicht frei von thermischen Nachwirkungen, 

 die die gewonnenen Resultate fehlerhaft 

 beeinflussen. Pulfrich wahlte darum 

 als Material Bergkristall und gab dem Tisch- 

 chen eine dreiteilige Form (Fig. 14). Die 



Einzelteile der Ap- 

 paratur, namlich die 

 Grundplatte G, die 

 Deckplatte D und 

 der die Dicke der 

 Luftplatte zwischen 

 der Oberflache von 

 G und der Unter- 

 flache von D be- 

 stimmende ring- 

 formige Kbrper R 

 wurden senkrecht 



zur optischen Achse des Bergkristalls ge- 

 schliffen. Der Ring R tritt hier somit an 

 in der Hohe veranderlichen 

 ist also anstatt dieser in 

 Warmeausdehnung absolut 

 .Wahrend bei der alien 

 Anordnung die Hohe der 

 Schrauben entsprechend den Dimensionen 

 des Versuchskorpers eingestellt werden 

 konnte, muB bei dem Pulfrich schen 

 Ring der Versuchskorper umgekehrt nach 

 der Hohe des Quarzringes abgeschliffen 

 werden. Hiermit ist aber keine wesentliche 

 Unbequemlichkeit verkniipft. Neuerdings 

 benutzt man statt der Apparatur aus Berg- 

 kristall vielfach eine solche aus Quarzglas, 

 einem Material, das nur eine geringe ther- 

 mische Ausdehnung besitzt und deshalb 

 inanche Vorteile bietet. 



Unter Benutzung der Abbe schen Methode 

 ist es auch moglich durch F i z e a u sche Inter- 

 ferenzen die Dicken d tinner Luftplatten absolut 

 mit grofier Genauigkeit zu rnessen. Um die Art 

 einer solchen Messung zu verstehen, denke man 

 sich bei einer relativen AusdehnungsbesHmmung 

 die Lage der Interferenzstreifensysteine in meh- 

 reren, etwa vier Spektrakarben, gegen eine 

 feste Marke gemessen, wie das folgende Beispiel 

 zeigt: 



/. / 2 Br u ch tei le vo n m 

 0,333? ft 0,674 



0,2938 f i 0.983 



0,2730 /i OJ306 



0,2508 ft 0,297 



jetzt die Dicke der Luft- 



Fig. 14. 



die Stelle der 

 Schrauben; er 

 bezug auf die 

 zu untersuchen. 

 F i z e a u schen 



Rot Helium 

 Gelb Helium 

 Grtin Quecksilber 

 Griin Helium 



Denkt man sich 



platte kontinuierlich abnehmend, so andern sich 

 die Einstellungen der Interferenzsysteme kon- 

 tinuierlich, bis bei Beruhrung beider spiegehiden 

 Flachen, d. h. bei der Dicke der Luftplatte 

 gleich Null alle Interferenzsysteme die gleiche 

 Phase Null haben, oder bis alle Bruchteile von 

 m gleichzeitig gleich Null geworden sind. Die 

 absolute Dicke der Luftplatte betragt somit 

 in a : 



(a + 0,674) 0,3338 = = (b + 0,983) 0,2938 

 (c + 0,306) 0,2730 = = (d + 0,297) 0,2508 



wo die abed ganze Zahlen sind. Messungen 

 des Pulfrich schen Hinges und des zwischen- 

 gesetzten Korpers mittels Schraubenmikrorneter 

 hatten als Differenz fiir die Dicke der Luftplatte 

 den Wert 9,9429,903 mm oder 39 /i ergeben. 

 Hiermit lafit sich nur ein Wertsystem a = = 119, 

 b == 135, c == 146, d == 159 in Einklang bringen, 

 so daB die Dicke der Luftplatte 



119,674 : 0,3338 u -- 39,947 n 



135,983 x 0,2938 = 39,951 



146,306 : : 0,2730 / = 39,941 



159,297 x 0,2508 -- 39,952 f t 



im Mittel 39,95 /i betragt. 



Es mag noch bemerkt werden, daC fiir 

 die Lichtwellenlangen stets die Werte ein- 

 zusetzen sind, die dem die Luftplatte er- 

 fiillenden Medium entsprechen. Im vorher- 

 gehenden Beispiel ist hierfiir das Vakuum 

 angenommen. In atmospharischer Luft sind 

 alle Wellenliingen im Verhaltnis des Bre- 

 chungsexponenten (rund 1,0003) kleiner. 

 Ware also die Luftplatte mit atmospha- 

 rischer Luft erftillt gewesen, so wiirde ihre 

 Dicke 



sein. Der Korrektionsbetrag 0,01 // fallt 

 naturlich nicht ins Gewicht. Bei dickeren 

 Luftplatten, sowie bei Ausdehnungsmes- 

 sungen zwischen weiten Temperaturgrenzen 

 nimmt die Korrektion indessen Werte an, 

 die von derselben Grb'Benordnimg werden 

 wie die gemessenen Ljingenanderungen. In 

 diesem Falle kann es von Vorteil sein, die 

 Messungen im luftleeren Raum anzustellen. 



nb) Haidingersche Ringe. Die 

 Verwendung der H a i d i n g e r schen Ringe 

 an planparallelen Luftplatten kann in der- 

 selben Weise erfolgen wie die der F i z e a u - 

 schen Streifen. Gegeniiber diesen bieten 

 aber die H a i d i n g e r schen Ringe den 

 groBen Vorteil, da6 sie iiber weit groBere 

 Langen bentitzbar sind, wahrend die Me- 

 thode der F i z e a u schen Streifen, wie 

 schon oben hervorgehoben wurde, bereits 

 bei Langen tiber 15 mm versagt. Auf dieser 

 Eigenschaft der H a i d i n g e r schen Ringe 

 beruht ihre Anwendung zur Auswertung 

 des Meters in Lichtwellenlangen, die im 

 folgenden skizziert werden soil. 



Eine wesentliche Eigentiimlichkeit dieser 

 Messungen bildet die gleichzeitige Verwen- 

 dung der H a i d i n g e r schen und der 

 F i z e a u schen Interferenzen. Wahrend 



die Auf- 



den H a i d i n g e r schen Ringen 

 gabe zufallt, weite Strecken zu iiberbriicken, 

 dienen die F i z e a u schen Streifen dazu, 

 die vollkommene Beruhrung zweier planer 

 Flachen oder vielmehr die Durch dringung 

 dieser beiden Flachen liings einer geraden 

 Linie zu erkennen. 



