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Mineralien (Optisrh wichtige Mineralien) 



gang 



von der Zirkularpolarisation 

 zur gradlinigen Polarisation dnrch 

 elliptische Polarisationszustande vor- 

 handen. Allein schon bei Fortpflanzungs- 

 richtungen, die zirka 25 gegen die optische 

 Achse geneigt sind, laBt sich eine Abweichung 

 von der H u y g e n s schen Strahlenflache 

 durch Messungen nicht mehr feststellen. 



Bei der Bestimmung der Haupt- 

 brechungsindizes o = l/o und s - I/e- 



Hilfe eines Prismas, dessen brechende 

 Kante parallel zur optischen Achse liegt, 

 ist infolge des positiven Charakters der 

 Doppelbrechung die starker abgelenkte 

 Welle im Gegensatz zum Kalkspat senk- 

 recht zur Kante des Prismas polari- 

 siert, also eine auBerordentliche Welle 

 (Fig. 6 und 8). Die folgende Tabelle gibt 

 eine Auswahl der Bestimmungen von co 

 und e (vgl. Fig. 1). 



Bei einer Temperaturerhohung um 1 C 

 nehmen die Brechungsindizes um ungefahr 

 eine halbe Einheit der funften Dezimale ab. 

 Die Werte g o anclern sich in it der Tem- 

 peratur nur auBerordentlich wenig; bei einer 

 Temperaturerhohung um 10 C nimint e 

 erst um annahernd eine Einheit der funften 

 Dezimale ab (J. Mace de Lepinay). 



Der Betrag der Doppelbrechung im 

 Bereiche des sichtbaren Spektriuns ist un- 

 gefahr neunzehnmal kleiner als filr 

 Kalkspat und andert sich aufierdem 

 nur relativ wenig mit der Wellen- 

 lange des Lichts (Fig. 10). Fiir die mit tier e 

 Dispersion C bis F und den reziproken 

 Wert r der relativen Dispersion (vgl. 

 FluBspat) ergeben sich folgende Werte: 



Mittlere Dispersion C bis F: 



r: 







0,00779 

 69,9 



E 



0,00806 

 68,7 



Im 



Gegensatz 



zum 



Kalkspat haben die 



Brechungsindizes fur den ordentlichen 

 und auBerordentlichen Strahl nahezu die 

 gleiche Dispersion. Die fiir die Linsen- 

 praxis wichtige GroBe r ist erheblich kleiner 

 als fiir FluBspat. 



Ab so rpt ion ist im Ultraviolett bei 0,103 



berechnet worden. Die Versuche zeigen, 

 daB Quarz fiir Strahlen von der Wellen- 

 lange 0,185 JLI noch gut clurchlassig ist. Im 

 Ultrarot wird Quarz fiir beide Strahlen von 

 4,75 jii an undurchlassig (E. Merritt). 

 In diesem Gebiete des Spektrums folgen 

 eine groBere Reihe von Absorptionsstreifen 

 rasch aufeinander (W. Coble ntz). Metal- 

 lische Reflexion ist im Ultrarot bei 8,50 /<, 

 9,02 /n und 20,75 JA (Reststrahlenmethode 

 von H. Rubens und E. AschkinaB) und 

 auBerdem bei 12,5 (W. Coblentz) beobachtet 

 worden. Fiir Strahlen von sehr groBer Wellen- 



lange in clem Bereiche von zirka 50 fi 

 bis 60 fi wird Quarz wieder durch- 

 sichtig, so daB fiir die Bestimmung der 

 Brechungsindizes in diesem Gebiete wieder 

 die Prismenmethode anwendbar ist (H. 

 Rubens und E. AschkinaB). 



Hauptdielektrizitatskonstanten in Rich- 

 tung der Vertikalachse: 4,60, senkrecht da- 

 zu: 4,34 (H. W. Schmidt). 



Interferenzerscheinungen im pola- 

 risierten Licht: Im konvergenten 

 polarisierten Licht unterscheidet sich 

 das Interferenzbild einer zur optischen 

 1 Achse senkrechten Quarzplatte zwischen 

 gekreuzten Polarisationsprismen von dem 



