Molekularkrafte 



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halten ihrer Oberflachenschichten welter 

 imten noch zu sprechen sein wird. 



Bei den festen Korpern endlich 

 ist die SeBhaftigkeit cler Teilchen auBer 

 Zweifel; es kann sicli hier nur um mehr 

 oder weniger regelmaBige Schwingungen 

 handelu, die die Molekeln ftir sich oder um- 

 einander ausfiihren, also nur um Spazier- 

 gange, einzeln oder zu mehreren, mit schlieB- 

 licher Riickkehr zum Ausgangspunkt mid 

 mit relativ kleiner Exkursion. Die Natur 

 dieser Schwingungen kann sehr verschieden- 

 artig sein, es kb'nnen Pendelschwingungen 

 oder drehende Schwingungen oder Pulsa- 

 tionen sein, bei den en sich die Molekel perio- 

 disch aufblaht und zusammenzieht. Jede 

 dieser Vorstellungen wird zu anderen Konse- 

 quenzen flir die Krafte zwischen den Teilchen 

 fiihren; nimmt man hinzu, daB man sich 

 iiber die physikalische Natur der Schwin- 

 gungen, ob sie elastischen oder hydrodyna- 

 mischen oder elektrischen Characters seien, 

 ebenfalls sehr verschiedene Vorstellungen 

 bilden kann, so sieht man ein, daB es sich 

 hier wiederum um eine uniibersehbare Zahl 

 von Mb'glichkeiten handelt. Es muB daher 

 geniigen, als ein Beispiel die Theorie von 

 G a 1 i t z i n anzufiihren, die die Mole- 

 keln als elektromagnetische 

 Resonatoren ansieht und die diesen 

 Resonatoren eigenen ungedampften Schwin- 

 gungen mit bestimmter Kapazitat und Selbst- 

 induktion als maBgebenden Konstanten aus- 

 fiihren laBt; im allgemeinen sind es freie 

 Schwingungen, infolge der Wechselwirkung 

 werden es aber erzwungene Schwingungen. 

 Es zeigt sich nun in der Tat, daB die Hypo- 

 these imstande ist, die verschiedenen Eigen- 

 schaften der Molekeln naher zu verfolgen 

 und die Erscheinungen, die die aus ilnien 

 zusammengesetzten Korper darbieten, zu 

 beschreiben, insbesondere auch die Strah- 

 lungserscheinungen. Das wichtigste aber 

 ist, daB derartige Resonatoren wirklich die 

 Eigenschaft haben, sich je nach der Ent- 

 fernung abzustoBen oder anzuziehen; und 

 zwar tritt fiir sehr kleine Entfernungen die 

 AbstoBung rein hervor, wahrend fiir sehr 

 groBe Entfernungen das Gesetz der An- 

 ziehung in das Newton sche Gesetz iiber- 

 geht. 



6. Elastizitat der festen Korper. Gehen 

 wir nun zu einer etwas spezielleren Betrach- 

 tung der einzelnen Korperklassen iiber. Die 

 fundamentale Eigenschaft der dem festen 

 Aggregatzustande angehorigen Korper ist 

 ihre Elastizitat. Die Erscheinungen, 

 die sie darbietet, lassen sich ihrer groBen 

 Mehrzahl nach sehr befriedigend durch die 

 Kontinuitatstheorie beschreiben, und zwar 

 sowohl die statischen Erscheinungen, also 

 Dehnung, Biegung, Scheerung und Drillung, 

 als auch die kinetischen Erscheinungen, 



| wie die elastischen Schwingungen und der 

 elastische StoB; nur dieser macht etwas 

 grb'Bere Schwierigkeiten, die noch nicht voll- 

 standig iiberwunden sind. Immerhin hat 

 sich schon friihzeitig der Wunsch geltend 

 gemacht, das Erscheinungsgebiet molekular- 



j theoretisch zu fundieren, und es sind hier 

 zimachst die V er$uehe dreier franzosischer 

 Physiker zu nennen, die von N a v i e r , 

 P o i s s o n u nd C auch y. Hire Vor- 

 aussetzungen hinsichtlich der zwischen den 

 Teilchen wirksamen Krafte gehen zwar in 

 einigen Hauptpunkten auseinander, das 

 SchluBergebnis ist aber alien im wesent- 

 lichen gemeinsam; und zwar steht es mit 

 der Erfahrung insofern im Widerspruch, als 

 es das elastische Verhalten der Korper auf 

 eine einzige Konstante zuriickfiihrt, wahrend 

 es doch deren zwei, den Widerstand gegen 

 Volumenanderung und den Widerstand gegen 

 Gestaltsanderung gibt, die bis zu einem 



! gewissen Grade voneinander unabhangig und 

 nicht, wie jene Theorien es fordern, durch 

 eine allgemein giiltige Relation verknupft 



i sind. Um in dieser Richtung ein besseres 



Ergebnis zu erzielen, muB man eine der 

 Grundannahmen jener Theorien, daB nam- 

 lich die Teilchen nach alien Richtungen 

 gleich stark wirken, fallen lassen und, auch 



I fur isotrope Korper, eine ,,Polaritaf der 

 Molekeln, einfiihren ; das hat schon P o i s - 

 son versucht, aber erst V o i g t streng 

 durchgefiihrt. Leider stellt sich dabei 

 heraus, daB man auf diese Weise auch nur 

 zu einer einzigen Konstanten gelangt, daB 

 also das Bild auch noch zu eng ist fiir die 

 darzustellenden Tatsachen. Und da bleibt 

 nun nichts mehr iibrig, als zu sagen : eigent- 

 lich isotrope Korper gibt es gar nicht, es 

 gibt nur ,,quasi-isotrope" Kor- 



! per, d. h. solche, bei denen auBerst viele 

 Teilchen immer einen sehr kleinen Kristall, 

 sehr viele derartig kleine, verschieden orien- 

 tierte Kristalle aber erst einen fiir unsere 

 Organe erkennbaren Teil des Korpers bilden, 

 so daB er fiir uns den Eindruck eines iso- 

 tropen Korpers macht; und dann liefert die 

 Theorie in der Tat zwei unabhangige Kon- 

 stanten. Natiirlich kehrt sich das Ver- 

 haltnis zwischen Kristallen und isotropen 

 Korpern jetzt insofern um, als jene die 

 einfacheren, diese die kouiplizierteren Ge- 

 bilde sind; und so hat denn Voigt ins- 

 besondere eine Molekulartheorie der Kristall- 

 elastizitat entwickelt, die sich als mit den 

 Beobachtungen in auBergewohnlich schb'nem 

 Einklange erwieseu hat. 



Die Voigt sche Theorie ist iibrigens 

 nicht die einzige, die die Elastizitatserschei- 

 nungen auf Wirkungen zwischen den Mole- 

 kehi zuruckf iihrt ; es sind mindestens noch 

 zwei hier zu erwahnen, die von Lord Kelvin, 

 die sich an die beriihrnte Raumgittertheoric 



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