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Molekularkrafte 



von B r a v a i s anschlieBt ; und, als Ver- 

 treterin der kinetischen Theorien, die von 

 S 1 o 1 1 e , in der die Molekeln also als 

 schwingend angesehen werden und die Er- 

 scheinungen aus den Wirkungen dieser 

 Schwingungen abgeleitet werden. Das Ent- 

 fernungsgesetz der Molekularkrafte selbst 

 spielt bei alien diesen Theorien keine sehr 

 entscheidende Rolle; es scheint aber, daB 

 man dureh die Annahme der reziproken 

 vierten Potenz zu den einfachsten Sclillissen 

 gelangt. 



7. Festigkeit. Spaltung. Adhasion. 

 AuBer ihrer Elastizitat bieten die festen 

 Korper noch eine Reihe von Erscheinungen 

 dar, bei denen es sich nicht um voriiber- 

 gehende, sondern nm dauernde Verande- 

 rungen handelt; sei es, daB dabei der Zu- 

 sammenhang der Teile gewahrt bleibt, wie 

 bei den Plastizitatserschei- 

 nungen; sei es, daB er aufgelioben wird, 

 wie bei den Erscheinungen des B r u c h s , 

 ZerreiBens, der Spaltung usw. 

 Nun ist es klar, daB gerade in solchen Fallen 

 die molekulare Beschreibung sehr nahe 

 liegt; andererseits aber haufen sich hier 

 die Schwierigkeiten in einem MaBe, das 

 bisher die Gewinnung exakter, irgendwie 

 allgemeingiiltiger Ergebnisse verhindert hat, 

 mit Ausnahme einiger spezieller Phanomene, 

 wo die Verhaltnisse sich leichter iibersehen 

 lassen. Dahin gehort beispielsweise die 

 Eigenschaft der Kristalle, sich in gewissen 

 Richtungen sehr leicht, in unmittelbar be- 

 nachbarten, aber schon fast gar nicht mehr 

 spalten zu lassen. Es liegt nahe, dies auf 

 Raumgitter, also Punktanordnungen, zuriick- 

 zuftihren, die in den Spaltungsebenen am 

 dichtesten, in den von ihnen abweichenden 

 aber sehr viel sparlicher mit Punkten be- 

 setzt sind; die weitere Ausfiihrung dieses 

 Gedankens fiihrt wirklich zu Schliissen, die 

 auch sonst im Einklange stehen mit den 

 Ergebnissen der experimentellen Kristallo- 

 graphie. 



Auch iiber die Erscheinungen bei 

 der Beriihrung verschiedener 

 fester Ko'rper ist wenig zu sagen ; 

 in statischer Hinsicht handelt es sich 

 hier um die sogenannte Adhasion, in 

 dynamischer um die auBere Reibung. Die 

 Adhasion zweier fester Korper aneinancler 

 ist, wie sich gezeigt hat, keine einfache Er- 

 scheinung, sondern aus verschiedenen Fak- 

 toren zusammengesetzt, von denen bald der 

 eine, bald der andere in den Vordergrund 

 tritt. In vielen Fallen ist entscheidend 

 der auBere Luftdruck, der die Korper zu- 

 sammenhalt, so daB man reine Experimente 

 im luftleeren Raume anstellen muB. Aber 

 auch hier sind die Verhaltnisse immer noch 

 so verwickelt, daB es nicht mb'glich gewesen 

 ist, allgemeine Gesetze abzuleiten und et- 



waigen AufschluB zu gewinnen iiber die 

 Wirkung aufeinander, die man den Mole- 

 keln in den Oberflachenschichten der beiden 

 Korper zuschreiben muB. Es ist das schon 

 aus dem Grunde sehr schwierig, well es 

 kaum gelingt, die Oberflachen fester Korper 

 rein zu bekommen und dauernd zu erhalten, 

 und weil schon die Bildung auBerordentlich 

 diinner Ueberziige aus fremder Substanz 

 geniigt, um die Verhaltnisse vollig umzu- 

 gestalten. Aehnlich steht es mit der Rei- 

 bung, sei es nun walzende oder rollende, 

 woriiber man in einem besonderen Artikel 

 naheres findet (vgl. den Artikel ,, Reibung"). 



8. Hydrostatik und Kapillaritat. Was 

 zweitens die F 1 ii s s i g k e i t e n betrifft, 

 so hat hier ebenfalls die Stetigkeitstheorie 

 Ausgezeichnetes geleistet; vielleicht ist hier 

 sogar der Rahmen dessen, was sie umspannt, 

 noch groBer als bei den festen Korpern; 

 das gilt sowohl hinsichtlich des Gleichge- 

 wichts der Fliissigkeiten wie hinsichtlich 

 ihrer Bewegungen, also fiir die Hydrostatik 

 wie fiir die Hydrodynamik. Das "Bediirfnis 

 nach einer Molekulartheorie hat sich daher 

 auch zunachst nur da geltend gemacht, wo 

 die Natur der Fliissigkeiten mit der der 

 Gase in Beriihrung kommt, also namentlich 

 bei der Verdamp fung; hier setzen die Theorien 

 von Van der W a a 1 s und K a m e r - 

 lingh-Onnes ein, und auch die Theorie 

 von J a g e r sowie die von D i e t e r i c i 

 hat entsprechende Quellen. Eine allgemeine 

 kinetische Theorie der Fliissigkeiten hat 

 V o i g t ausgearbeitet ; freilich beschriinkt 

 sie sich auf ideale Fliissigkeiten, d. h. auf 

 solche, deren Molekeln sich bei unmittel- 

 barer Beriihrung wie auBerordentlich wenig 

 deformierbare Kb'rperchen stoBen und auBer- 

 dem eine Fernwirkung aufeinander aus- 

 iiben, die mit wachsender Entfernung zwar 

 abnimmt, aber doch so langsam, daB fiir 

 ihre Gesamtwirkung auf eine Molekel nicht 

 die wenigen unmittelbar benachbarten Mole- 

 keln, sondern die in einem grb'Beren Umkreis 

 liegenden in Betracht kommen. Es lassen 

 sich hieraus zahlreiche Erscheinungen, die 

 die Fliissigkeiten darbieten, in recht be- 

 friedigender Weise darstellen. 



Viel groBer ist die Rolle der Molekular- 

 theorie begreiflicherweise bei einer beson- 

 deren Klasse von Fliissigkeiten, bei den 

 L 6 s u n g e n. Hier wird die Anwendung 

 einer kinetischen Theorie, in vollkommener 

 Analogie mit der Gastheorie, geradezu heraus- 

 gefordert, zumal bei den verdiinnten Lo- 

 sungen, in denen die Salzteilchen (oder 

 iiberhaupt die Teilchen des gelosten Stoffes) 

 ebenso zerstreut liegen wie die Gasteilchen 

 i im leeren Raum, nur daB hier an die Stelle 

 dieses letzteren das Lb'sungsmittel tritt. 

 Ueber die Natur der hier anzunehmenden 

 Molekularkrafte wird man daher auch ganz 



