Molekularkrafte 



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ahnliche Annahmen zu machen haben wie 

 dort; es mu6 aber an diesem Hinweis ge- 

 ntigen und auf den besonderen, diesen Gegen- 

 stand behandelnden Artikel verwiesen werden 

 (vgl. den Artikel ,, Losungen "). 



Audi Fltissigkeiten haben ihre Ober- 

 flache oder ihre mit Nachbarkorpern ge- 

 meinsamen Grenzen. Den wichtigeren Fall 

 bilden hier indessen nicht die aneinander- 

 grenzenden Fltissigkeiten, obgleich auch die 

 dabei auftretende Erscheinung, die Dif- 

 fusion, schon kinetisch behandelt ist, son- 

 dern der Fall, daB eine Fltissigkeit und ein 

 fester Kb'rper aneinander grenzen; voll- 

 standiger gesagt, daB eine Flussigkeit zum 

 einen Teil an einen festen Korper, zum an- 

 deren Teil, den man ihre freie Oberflache 

 nennt, an ein Gas, z. B. die atmospharische 

 Luft, angrenzt. Die Gesamtheit der hierbei 

 auftretenden Erscheinungen faBt man unter 

 dem Namen der Kapillarerschei- 

 n u n g e n zusammen, und die Kraft oder 

 Eigenschaft, die ihnen zugrunde liegt, nennt 

 man Kapillaritat. Da es sich hier 

 urn ein Kapitel handelt, in dem die Hypo- 

 thesen liber Molekularwirkungen ein beson- 

 ders giinstiges Feld finden, soil diesen Er- 

 scheinungen eine etwas ausftihrlichere Be- 

 trachtung gewidmet werden (vgl. welter 

 unten unter n. Kapillaritatser- 

 s c h e i n u n g e n). 



9. Pulverformige Massen. Als Er- 

 ganzung zu den festen Korpern einerseits 

 und den Fltissigkeiten andererseits sincl hier 

 noch die pulverfo'rmigen Massen 

 zu erwahnen; sie bestehen zwar aus Ele- 

 menten, die dem festen Aggregatzustande 

 angehoren und durch dessen Kohasions- 

 gesetze bestimmt werden; aber ihre Ver- 

 gesellschaftung gehorcht Gesetzen, die weder 

 mit denen der festen noch mit denen der 

 Fltissigkeiten grb'Bere Aehnlichkeit besitzen. 

 Insbesondere bringt hier die Beziehung der 

 Kohasions- und Adhasionskrafte zur Schwer- 

 kraft besondere Figuren hervor, die Gleich- 

 gewichtsfiguren pulverformiger Massen, wie 

 sie sich in der Natur in den Firnfeldern, 

 Dtinen und Schutthalden zeigen und experi- 

 mentell in mannigfachster Weise erzeugt 

 und studiert werden konnen. 



10. Erscheinungen in Gasen. Was 

 schlieBlich die G a s e betrifft, so ist die 

 Zahl der Grunderscheinungen, urn deren 

 molekulares Verstandnis es sich hier handelt, 

 besonders groB; es seien nur die Erschei- 

 nungen des Drucks und der Temperatur, 

 die Gesetze von Avogadro, Dal ton, 

 Henry, Gaylussac usw., die Dif- 

 ferenz und das Verhaltnis der spezifischen 

 Warmen, die Reibung und Warmeleitung, 

 die Verdampfung und Diffusion genannt. 

 Dabei besteht ein Gegensatz zwischen zwei 

 Klassen von Erscheinungen insofern, als 



i ftir die eine die Geschwindigkeit der Mole- 

 keln, ftir die andere, die zuletzt genannten 

 Phanomene, die Weglange der Molekeln 

 mafigebend ist ; und f iir diese Weglange 

 kommt entschoidend in Betracht der Be- 

 reich, auf den liin sich die Molekularkrafte 

 geltend machen. Logt man also die be- 

 obachteten Konstanten jener Erscheinungen, 



; namentlich die Reibungskonstante und den 

 Koeffizienten der Warmeleitung zugrunde, 

 so kann man den Radius der W i r k u n g s - 

 sphare der Molekularkrafte 

 zahlenmaBig angeben ; damit ist zugleich 

 das einzige ermittelt, was man tiber die 

 GroBe der Molekeln sagen kann, da diese 

 selbst sich nattirlich aus den Erscheinungen 

 nicht direkt ableiten laBt. Nur indem man 

 die ganz willktirliche Annahme inacht, der 

 Radius der Molekel sei halb so groB wie der 

 Radius der Wirkungssphare, kommt man 

 auch zu Zahlen ftir den ersteren. Was das 

 Ergebnis angeht, so muB es gentigen, bier 



! folgendes anzuftihren : der Radius der Wir- 

 kungssphare ergibt sich fur verschiedene 

 Gase zwar verschieden, aber nicht gar so 

 sehr, und kaum mehr verschieden als er 

 sich ftir ein und dasselbe Gas ftir verschie- 

 dene Ableitungsmethoden ergibt ; drtickt man 

 die Lange in Millionstel Millimeter aus, so kann 

 man sagen, daB der Radius der Wirkungs- 

 sphare zwischen einem Viertel und zwei 

 ganzen Millionstel Millimeter schwankt. 



u. Kapillaritatserscheinungen. Die 

 wichtigsten hierher gehorigen Erscheinungen 

 sind folgende: 



1. In. einem engen Rohre, einem sog. 

 Kapillarrohre (capilla = Haarrdhr- 



; chen) hat eine Flussigkeit einen anderen 



i Stand wie in einem weiten GefaBe, in das 

 jene Rohre eintaucht, oder in einem weiten 



, Rohre, das mit jenem kommuniziert; bei 



I benetzenden Fltissigkeiten findet ein A n - 

 s t i e g , bei nicht benetzenden eine De- 

 pression statt (Fig. 1); die Niveau- 



Fig. L 



differenz ist mit dem Durchmesser der Rohre, 

 falls ihr Querschnitt kreisformig ist, urn- 

 gekehrt proportional, bei elliptischem Quer- 

 schnitt proportional mit der Summe der 

 ! beiden reziproken Achseu, zwischen zwe : 



