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Lichtbeugung 



die Ausdehnung der Felder 1st groBer in der werden, in der gleichen Weise wie es bei den 

 Keihe die der schraaleren Ausdehnung des Interferenzstreifen von F r e s n e 1 und den 

 Parallelogramms entspricht. Die gegeniiber- Newtonschen Farbenrmgen zu beobachten 

 Uegenden Parallelogrammseiten wirken hier ist (vgl. den Artikel ,,Lichtinterf erenz ). 

 wie die Seiten eines Spaltes. 



4. Ein Dreieck gibt als Bild eines 

 Lichtpunktes einen sechsstrahligen Stern, 

 bei dem in den Winkeln zwischen den Strahlen 

 ebenfalls noch helle Lichtflecke auftreten. 



J-3. 



Fig. 11. 



Weitere Beugungsfiguren, die durch das 

 Zusammenwirken mehrerer Oeffmmgen ent- 

 stehen, sind durch die Figuren 12, 13, 14 

 dargestellt. Hier sind stets unter a die 

 Oeffnungen und unter b das Beugungsbild 

 dargestellt. 



Fig. 13. 



Fig. 12. 



Die Zahl dieser schonen Beugungsbilder 

 laBt sich natiirlich durch die Wahl und An- 

 ordnung der Oeffnungen beliebig vermehren. 

 DieErscheinungen gehoren zu den schb'nsten, 

 die sich in der Optik beobachten lassen 

 und werden bei der Beobachtungsweise 

 mit einem Fernrohr auBerordentlich lebhaft 

 und scliarf sichtbar, so daB sie sehr genau 

 ausgemessen werden kb'nnen. Wird nicht 

 einfarbiges Licht verwendet, sondern weiBes, 

 so haben die Beugungsbilder flir die ver- 

 schiedenen Farben ungleiche Ausdehnung; 

 fur die blauen sind sie kleiner, fur rot am 

 grb'Bten. Durch Nebeneinanderlagerung der 

 verschieden gefarbten Bilder entstehen dann 

 Farbenmischungen, durch die die JiuBeren 

 Teile des Bildes mehr oder weniger verwischt 



Fig. 14. 



Die mathematische Berechnung der Fraun- 

 hoferschen Beugungserscheinungen kann durch 

 folgende Ueberlegung auf erne sehr einfache 

 Form gebracht werden. Die Erscheinungen 

 werden sichtbar in der Bildebene einer Linse und 

 dabei iindert es wohl die Dimensionen aber nicht 

 den Charakter der Erscheinung, wenn der ab- 

 gebildete Lichtpunkt verschieden weit von der 

 Linse fortgeruckt wird, also konnen wir ihn auch 

 unendlich weit fortriicken, was dadurch experi- 

 mentell erraoglicht wird, daB er in die Brenn- 

 ebene eines Kolliniatorrohres verlegt wird. Steht 

 dann die Blende yor der Linse des Beobachtungs- 

 fernrohres, so wird sie von parallelen Strahlen 

 getroffen und es werden auch nur solche Strahlen 

 in einem Punkte der Bildebene vereinigt, die die 

 Blende in gleicher Richtung verlassen haben. 

 Wenn jetzt z. B. in Figur 15 A B die Grenzen 

 eines Spaltes sind, so wird der Raum zwischen 

 AB durch eine ebene Wellenflache ausgefiillt; 



