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Lichtbogenentlatlung 



Kohlenlichtbogen konnen bis dahin Bruchteile 

 einer Sekunde vergehen, bei Metallichtbogen 

 ist schon nach kaum meBbar kurzer Zeit 

 ein Wiederanztinden unmoglich. Man er- 

 kennt, daB hier ganz ahnliehe Verhaltnisse 

 walten, wie bei der Stromumkchr im Wechsel- 



1 kl ? e Ischwingungs- 



S u f tlere zahl 



3 ho he | 



Fig. 44. 



stromlichtbogen und versteht wieder, warum 

 ein Metallichtbogen bei niedriger Wechsel- 

 spannung nur init ho hen Frequenzen mb'g- 

 lich ist. 



Macht man den Unterbrechungsversuch 

 mit einer Anorclnung, bei der die eine Elek- 

 trode beweglich ist, so mu6 an dieser bei 

 der Neuziindung die Kraterflache neu ge- 

 bildet werden. Solche Versa che sind z. B 

 mit dem Figur 45 abgebildeten Appaiate 



LTV 



Stro/riifuelle 



Sfromwender 



Fig. 45. 



leicht durchzufiihren Die Elektrode b 

 kann an der Glasfuhrung d herabgleiten, 

 wobei wahrend des Fallens die Spannung 

 abgeschaltet ist. Man beobachtet dann, 

 daB eine Neuziindung niemals moglich ist, 

 wenn der Stab a negative Elektrode ist, 

 also der negative Krater an einer kalten 

 Stelle neugebildet werden muB; wahrend 

 eine Neuziindung erfolgt, wenn b negativ ist, 

 wenn also der einmal gebildete negative 

 Krater auch fur die Neuziindung wieder 

 benutzt wird. Dieser Versuch ist einer von 

 denen, welche die entscheidende Rolle des 

 riegativen Kraters beweisen. 



Schaltet man einem Lichtbogen plotzlich 



\ einen Kondensator parallel, so entzieht dieser 

 ihm, indem er sich aufladet, fur kurze Zeit 

 Strom. Ist die Kapazitat des Kondensators 

 groB genug, so wirkt der Vorgang genau wie 

 die eben beschriebene kurze Abschaltung der 

 elektromotorischen Kraft. Nach dem Auf- 

 laden des Kondensators wild der Lichtbogen 

 gewissermaBen neu geziindet. Je groBer die 

 Kapazitat ist, desto langer dauert aber die 

 Unterbrechung; bei genugend groBer Kapa- 

 zitat mu 6 daher der Lichtbogen dauernd 

 verloschen. 



2f) Selbsterregung von Wechsel- 

 stromen durch den Gleichstrom- 

 lichtbogen. Lichtbogenschwingungen 

 erster, zweiter und dritter Art. Ent- 

 halt der parallel geschaltete Kondensatorkreis 

 auch noch Selbstinduktion (siehe Fig. 46), 

 so daB die Ladungsstrome oszillierend werden 

 (vgl. den Artikel ,, Elektrische Schwin- 

 gungen"), so ist es 

 moglich, daB dauernde 

 elektrische Oszillatio- 

 nen auftreten (Dud- 



i dell 1901). Sie 



I auBern sich unter 



; Umstanden dadurch, 



i daB der Lichtbogen 



i einen dauernden Ton 

 von einer TonhOhe 

 horen laBt, die der 

 Periodenzahl der be- 

 treffenden Oszillation 



i entspricht. Der Ver- 

 snch bildet die vollige 

 elektrische Analogie 

 zu dem Anblasen 

 einerOrgelpfeife durch 

 einen stetigen Luft- 

 strom. Denn wir 

 haben dann in dem 

 Lichtbogen eine dau- 

 ernde Erregung elektrischer Schwingungen 

 durch einen stetigen elektrischen Strom, einen 

 automatischen Umformer von Gleichstrom- 

 energie in Wechselstromenergie. DaB der 

 Lichtbogen diese Fahigkeit besitzt, beruht 

 darauf, daB seine Charakteristik eine fallende 

 ist: mit zunehmendem Strome sinkt die 

 Klemmenspannung und umgekehrt. Legt 

 man den schwingungsfahigen Kondensator- 

 zweig an den Lichtbogen an, so strb'mt ein 

 Teil des Stromes auf die Belegungen des 

 Kondensators, die Strom starke des Licht- 

 bogens nimmt ab, und die Klemmenspannung 

 nimmt zu. Da diese Klemmenspannung es 

 ist, welche den Strom in den Kondensator- 

 kreis hineintreibt, so wirkt ihre Zunahme so, 

 als iibe man noch einen besonderen StoB 

 auf die in den Kondensator flieBende Elek- 



j trizitat aus. Das Entsprechende tritt auf, 



: wenn sich der Kondensator durch den Licht- 

 bogen entladet. Der Lichtbogenstrom nimmt 



ElektrizUats- 

 qiulle. 



Fig. 46. 



