Lichtbogenentladung 



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7ii, seine Spannungsdifferenz ab, es wird 

 dadurch gewissermaBen eine Saugwirkung 

 auf die aus dem Kondensator kommende 

 Elektrizitat ausgeiibt. Ohne diese vom Licht- 

 bogen ausgeubten StoB- und Saugwirkungen 

 wiirde der Ladungsstrom des Kondensators 

 in gedampften Schwingungen abklingen. 

 Durch sie wird, weim sie groB genii g sind, 

 aus einer gedampften Ladeschwingung die 

 ungedampfte Schwingung, die wir beob- 

 achten. 



Die gescliilderte StoB- und Saugwirkung 

 bildet in bezug auf den Kondensatorkreis 

 eine wechselelektromotorische Kraft e', die 

 sich iiber die Klemmenspannung e des 

 Gleichstrombogens iiberlagert. Am Licht- 

 bogen herrscht also in jedem Moment eine 

 Klemmenspannung e == e p + e'. Ebensp 

 lagert sich tiber den Lichtbogenstrom i 

 ein Wechselstrom i', so daB der Momentan- 

 strom i =-- i + i' flieBt. i' ist der durch 

 den Kondensatorkreis flieBende Stromanteil 

 des Lichtbogens. e' leistet im Lichtbogen in it 

 dem Strome i' wahrend einer Periode T die 



Arbeit / e' i' dt. Es muB / e'i'dt<0 



fl f' 



sein, wenn bei dem Vorgang Arbeit an dem 

 Kondensatorkreis abgeliefert werden soil. 

 Port wird, wegen des Widerstandes w die 



/-T 



Arbeit | i' 2 w dt in Warme verwandelt. 



e/ o 



Nur wenn diese Warmeverhiste durch die vom 

 Lichtbogen abgebene Energie ersetzt werden, 



d. h. wenn / T e 'i'dt= / i' 2 wdt 17) 



ft f ' 



ist, kann die einmal eingeleitete Schwingung 



Charakteristiken sind in diesem Falle so 

 wie Seite 223 f. (Fig. 43 und 44) beschrieben. 

 Wegen der Lichtbogenhysteresis laBt sich die 

 Frequenz dieser Schwingungen nicht beliebig 

 steigern. Denn wie dort gezeigt, geht wegen 

 der Lichtbogenhysteresis die fallende Ten- 

 denz dieser Charakteristiken mit zunehmen- 

 der Frequenz schlieBlich in steigende iiber. 

 Daher kann oberhalb einer gewissen Frequenz 

 der Bogen die Bedingung Gleichung 17) nicht 

 mehr erfiillen. 



/5) Die Amplitude i' ma x wachst iiber den 

 Wert i hinaus, so daB der Bogen zeitweilig 

 verloscht. Dieser Fall isfc der haufigere. 

 Schematisch sind die Vorgange in Figur 47 

 dargestellt, oben der Strom im Lichtbogen, 

 unt en die Spannu ng am Lichtbogen und an dem 

 Kondensator, wobei eine schematische Charak- 

 teristik von der in Figur 48 dargestellten 

 Art geltend angenommen ist. Auch ist ange- 



dauernd bestehen bleiben 



/T 

 . e'i' 



fl 



dt <0 



bedeutet: wenn die Lichtbogenspannung e 

 wachst, muB der Strom abnehmen, wie das 

 ja gerade das Kennzeichen einer fallenden 

 Leitercharakteristik ist. Von selbst ent- 

 stehen kb'nnen die Schwingungen nur, wenn 



fiir den betreffenden Lichtbogen 



./: 



e'i'dt 



/"T . 



> I i' 2 wdt ist. Sie miissen dann ihre Ampli- 



e/ o 



tude solange vergroBern, bis Gleichung 17 

 erfiillt ist. Dabei sind drei Falle mb'glich: 

 a) Die schlieBliche Schwingungsamplitude 

 i'max bleibt stets kleiner als i , dann wird der 

 Lichtbogen niemals ganz verloschen, sondern 

 die Schwingung lagert sich als nahezu 

 sinusformiger Wechselstrom von der Schwin- 



gungszahl n = - iiber den Gleichstrom 

 2n J-LC 



i (Schwingungen erster Art). Diese Schwin- 

 gungen entstehen bei einem Kohlcnlicht- 

 bogen, w r enn er mit geniigend groBer Strom- 



Fig. 47. 



no mm en, daB durch Vorschalten einer groBen 

 Selbstinduktion L vor den Lichtbogen die 

 Strom starke im auBeren Strom kreise stets 

 konstant -- i bleibt. Ehe der Lichtbogen 

 brennt, ladet sich der Kondensator mit der 

 Strom starke i , seine Spannu ng wachst 

 in einer geraden Linie, bis bei B die Ziindspan- 

 nung E z eireicht ist. Nun beginnt sich der 

 Kondensator durch den Lichtbogen zu ent- 

 laden, wobei an diesem die Spannung so- 

 gleich auf e heruntersinkt. Bis der Strom 

 im Lichtbogen = i geworden ist, flieBt 



starke betatigt wird. Die dynamischen , noch ein Teil in den Kondensator, der daruni 

 Handworterbuch der Naturwissenschaften. Band VI. 15 



