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Lichtbogenentladung 



seine Spannung bis dahin noch vergrb'Bert, 

 Strom u nd Kondensatorspaiinung verlaufen 

 sinusfb'rmig, die Klemmenspannung am Licht- 

 bogen bleibt auf dem Wert e , bis i == wird 

 und der Bogen erlb'scht. Von nun an liegt 

 am Bogen die Kondensatorspaiinung, welche 

 zunachst negativ ist und das Streben hat, 

 im umgekehrten Sinne einen Lichtbogen 

 zuriickzutreiben. Solange die Ziindspitze 



treten, daB beim Verloschen des Lichtbogens 

 (Punkt A) die Riickzundung in der Tat eintritt 

 (Schwingungeii dritter Art). Und zwar 

 gibt es fiir jede Stromstarke i und jede 



Frequenz einen Wert von o = der 



Fig. 48. 



der fiir diesen Lichtbogen inaBgebendeii 

 Charakteristik nicht von der umgekehrten 

 Kondensatorspaiinung erreicht wird, kann 

 keine solche Ruckziindung erfolgen. Alsdann 

 ladet sich der Kondensator wieder auf der 

 geraden Linie auf bis zur Zundspannung E z , 

 und das Spiel beg hint von neuem (Schwin- 

 gungen zweiter Art). Man sieht, daB der 

 Kondensatorstrom jetzt von der Sinusform 

 erheblich abweicht und mehr als eine Eeihe 

 von StromstoBen zu bezeichnen ist, die von 

 stromlosen Pausen T 2 unterbrochen sind. 

 Dabei miissen die Pausen T 2 einerseits mit 

 abnehmendeni Strome i , d. h. mit zu- 



nicht unter eine bestimmte Grenze herab- 

 gesetzt werden darf, ohne daB die Schwin- 

 gungeii zweiter Art in Schwingungeii dritter 

 Art iibergehen. Dieses ist der Fall der ge- 

 wohnlichen oscillatorischen Funkenentladiing ; 

 bei ihr wird die Ziindspitze der Charakteristik 

 lediglich benutzt, um die Eigenschwingung 

 des Kondensatorkreises anzustoBen. Infolge 

 der Lichtbogenhysteresis gilt nach der Ziin- 

 dung eine Charakteristik wie Figur 49 

 (ausgezogene Kurve), und die Schwingungeii 

 kb'nnen bis zu niedrigen Spannungswerten 

 herab die Lichtbogenbahn uiigestb'rt passieren. 

 Danach wird die Strecke wieder nicht- 

 leitend, und der Kondensator niuB sich aufs 

 neue bis zur Zundspannung laden. 



Man kann iibrigens das Riickziinden er- 

 schweren, indem man eine unsymmetrische 



; Ziindung 



nehmendem Vorschaltwiderstand w , anderer- 

 seits mit der Hohe der Zundspannung E 2 , 

 d. h. mit zunehmender Bogenlange wachsen. 

 In Wirklichkeit kompliziert die Lichtbogen- 

 hysteresis die Erscheinuiigen insofern, als 

 sie bewirkt, daB E z selbst von der Lange der 

 Pause T 2 abhangig wird. Je grb'Ber sie 

 namlich ist, desto langsanier wachst nach 

 clem Verloschen des Lichtbogens die Ziind- 

 spitze in die Hohe (infolge der Abkiihlung). 

 Da hier der Fall der Spannung von E z auf e 

 den Impuls der Schwingung liefert, so sieht 

 man ein, daB auch hier die erreichbare Fre- 

 (juenz der Oszillationen nach oben um so 

 mehr begrenzt ist, je groBer die Lichtbogen- 

 hysteresis ist. Alle Mittel, welche sie ver- 

 lingern, erhohen auch hier die erreichbare 

 Frequenz. 



y) Es kann nun aber auch der Fall ein- 



Fig. 49. 



Lichtbogenstrecke verwendet, so daB die 

 Elektrode, welche die hohere Zundspannung 

 besitzt, fiir die Riickzundung in Frage kommt. 

 So hat sich z. B. die Kombination einer 

 positiven Kupferelektrode mit einer negativen 

 Kohlenelektrode gut bewJihrt, um das Riick- 

 ziinden zu vermeiden und Schwingungeii 

 zweiter Art hoherer Frequenz zu erhalten. 



Wenn iibrigens n \ r bei gegebenem i 



iiber einen bestiinmten Betrag steigt, so 

 entstehen iiberhaupt keine Schwingungeii 

 mehr, der Funke wird clann, wie man sagt, 

 inaktiv, weil dann die Aufladung des Kon- 

 densators so schnell erfolgt, daB keine Zeit 

 zur Ausbildung einer Zundspannung bleibt. 

 Dann fallt der Impuls zum Auftreten der 

 Schwingungeii weg. 



Sowohl bei den Schwingungeii zweiter 



! als auch dritter Art steigert Erhohung von 



E z die Energie der Schwingungeii, darum 



