Lichtbogenentladung 



227 



. 



A A A 







Schwingungen erster Art 



Vs, - - 







Schwingungen zweiter 

 Art. Bei e nimmt die 

 Spannung bereits nega- 

 tive Werte an, aber es 

 erfolgt noch keine Riick- 

 ziindung 



bedeutet Verminderung der Lichtbogen- Stromstarke ohne meBbare Verzogerung zu 

 hysteresis stets auch eine Steigerung der folgen. 



Schwingiuigsenergie. Figur 50 stellt liber- B 4. Die Lichtentwickelung imWechsel- 

 sichtlich fiir alle drei Schwingungsarten den stromlichtbogen. Entsprechend der bei 

 Verlauf fiir Strom und Klemmenspannung ihm herrschenden Symmetric der beiden 

 am Lichtbogen in oszillographischen Auf- Elektroden ergibt der Wechselstrombogen 

 nahmen dar. eine symmetrische Lichtverteilungskurve, wie 



63. DieWarmeentwickelungimWechsel- sie Figur 55 dargestellt. ist. Die mittlere 

 stromlichtbogen. Die Sitze der weitaus spharische Lichtstarke steigt mit wachsender 

 starksten Warmeentwickelung sind aueli Bogenlange (bei konstanter Stromstarke) 

 liier die beiden Krater; sie verhalten sich zuerst bis anf einen Maximahvert, um dann 

 auch in bezug auf die 

 Warmeentwickelung vb'llig 

 symmetrisch. Ueber die 

 Variationen, denen Krater- 

 grb'Be nnd Kratertemperatur 

 bei wechselnder Stromstarke 

 unterliegen, hat M. Reich 

 Messungen angestellt : Er 

 fand, daB der Kraterradius 

 r bei Stromanderungen stets 

 hinter dem statischen Werte 

 zurtickbleibt, d. h. dem 

 Werte, den man nach dem 

 fiir stationare Gleichstrom- 

 bogen giiltigen Gesetz r = 

 m + ni (Gl. 7) berechnet. 

 Figur 51 zeigt das. LaBt 

 man den Strom pldtzlich 

 ansteigen (siehe Fig. 52), so 

 steigt die Kratergrb'Be lang- 

 sam auf den statischen Wert. 

 Bis er erreicht ist, erhoht 

 sich die Kratertemperatur. 

 Man kann sich das so er- 

 klaren, daB die Strom- 

 erhb'hung zunachst die 

 inner sten, von der heiBesten 

 Kraterstelle ausgehenden 

 Stromfaden ergreift, daB 

 sich danach langsam die 

 dem neuen Strom e ent- 

 sprechende Verteilung her- 

 stellt, wobei die Temperatur 

 auf den durch die Theorie 

 anschaulich gemachten 

 Grenzwert zuriickgehen Fig. 50. 



muB. Figur 53 zeigt den In alien Fallen war C== 14,03 Mikrofanul und L -= 0,023 Henry, 

 umgekehrten Fall " eines ^o ziemlich groli. a) b) c) sind Schwingungen erster Art. Die 

 schnellen Strom abfalles. g riifiere Amplitude von c) ist durch eine geringe Steigerung der 

 Fio-ur 54 zei^t wie die Ver' ^b en -' ; i n g e 1 erreicht. d) und e) sind Schwingungen zweiter Art. i 

 haftnissp sir-h . FallP PinP^ isfc wesentlicl i kleiner als bei b) und c), und aulierdem ist die Bogen- 

 sicli im talle ernes la j 6Ber> Die ini , e steigerung der Bogenlange in e) be- 



pulsierenden Gleichstromes wirkt gr6Bere Unterbrechungszeiten, liShere Zundspannungen und 

 clarstellen. grol.1ere Arnplituden. e wird hier schon negativ. In f) wircl durch 



Es ist aus alledem wo hi Abnahme von io und weitere Steigerung von 1 ein Zustand ge- 

 zu verstehen, warum beim sc hat't'en, bei dem gelegentlich schon Riickziindung erfolgt. In g) 

 Wechselstrombogen die Kra- 1 st d urcl j s , e ! ir . kleines io die Schwingung dritter Art erreicht. 

 ter keine scharf begrenzten, l milfi sehr q n k a lein sem R ^ Y?^ . die zur Verfiigung stehende 

 einer genaueren GroBen- Spannung E mcht die Zundung zu bewivken ' 



bestimmung zugangiichen 

 Flachen bilden. wieder zu fallen. Die Ursache ist, daB die 



Die Temperatur des Wechselstromlicht- Schattenwirkung der Elektroden zunachst 

 bogens selbst scheint den Schwankungen der verringert wird," so daB die entsprechende 



15* 



Schwingungen zweit'-r 

 Art mit Schwingungen 

 dritter Art abwechselnd 



Schwingungen dritter 

 Art 



