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Lichtbrechung 



Grb'Be des Rriimmungsradius Q der mog- mal gioBer ist als der Erdradius und die 

 lichen gebogenen Lichtstrahlenbleibt (Erde). Dichtigkeit daselbst sicher noch starker von 



Zur Erlauterung der Figuren sei erwahnt, 

 daB man die groBte Kiiimmung Q der Licht- 

 strahlen erhalt, wenn man sich die Grenz- 

 ilache MOP gezogen denkt, dessen Stu'ck 

 OP rechts von der geschichteten (Atmo- 

 sphare begrenzt wird (ahnlich der Grenz- 



M 



Fi 



14. 



flache AD in Fig. 12) und alle senkrecht anf 

 OP einfallenden Strahlen einzeln verfolgt. Ist 

 wie in Figur 14 Q > r, so kann bei nor- 

 malen Dichteverhaltnissen kein vom Ober- 

 flachenpunkt Q ausfahrender Strahl wieder 

 die Oberfliiche erreichen. Im Falle der Figur 

 13 dagegen ist g < r und die von Q unter 

 geeignetem Winkel ausfahrenden Strahlen 

 kehren zur Oberflache zuriick. Beini Jupiter 

 tun dies die unter 3 48' ausfahrenden Strah- 

 len, wenn man annimmt, daB dessen Atmo- 

 sphare nur den 20. Teil der Hb'he besitzt, die 

 unserer Erdatmosphare zukommt. 



15. Schmidts Sonnentheorie. Eine 

 wichtige Anwendung der Kummerschen 

 Strahlentheorie hat Schmidt in bezug auf 

 die Sonne gemacht. Auf Grund der neueren 

 Strahlungsarbeiten kann die ,,schwarze" 

 Temperatur der Sonne auf 6000 Grad ge- 

 schatzt werden. Bei einer so hohen Tem- 

 peratur mttssen alle auf der Sonne befind- 

 lichen Substanzen in dampff ormigem Zustande 

 vorhanden sein. Die Sonne miissen wir uns 

 also alseinenGasballvorstellen, dessen Dichtig- 

 keit von auBen nach innen kontinuierlich zu- 

 nimmt. Wir haben es also bei der Sonne mit 

 einem ,, geschichteten" Medium zu tun. 



Schmidt diskutiert den Gang der Strah- 

 len, welche vom Sonneninnern ausfahren und 

 den geschichteten Gasball durchlaufen. Na- 

 tiirlich mussen die Strahlen im allgemeinen 

 gekriimmte Wege einschlagen. Nur die radial 

 ausfahrenden Strahlen gelangen auf direktem 

 geradlinigen Wege in unser Auge. Nun gehb'rt 

 die Sonne zweifellos im Sinne Rummers 



innen nach auBen abnimmt als in der Erd- 

 atmosphare. 



Eine Sphare, die ,.kritische" genannt, ist 

 dadurch charakterisiert, daB bei ihr der 

 Krummungsradius Q tangentialer Stralilen 

 (d. h. senkrecht zum Radius MP Figur 

 13 verlaufender Strahlen) 

 gleich diesem kritischen Spha- 

 renradius ist. Ein daselbst 

 einmal genau tangential ver- 

 laufender Strahl wiirde also 

 diese Sphare niemals verlassen, 

 sondern dauernd ihre Peri- 

 pherie umkreisen miissen. 

 Diese kritische Sphare ist da- 

 her die auBere Grenze des- 

 jenigen Teiles der Sonne, von 

 welchem aus dem Innern 

 stammendeStrahlen nach auBen 

 hin noch in nahezu tangen- 

 tialer Richtung gelangen. 



Nach Schmidt ist also 

 der scharfe Sonnenrand keine 

 reale Grenze zwischen einem 

 feurig fliissigen Sonnenkern 

 und der Sonnenatmosphare, sondern eine 

 optische Tauschung, hervorgebracht 

 durch die Strahlenbrechung im geschich- 

 teten Sonnenball. 



16. Beziehung zwischen Brechungs- 

 quotient und Dielektrizitatskonstante. 

 Maxwellsche Beziehung. Nach Maxwell 

 ist der Aether ein Dielektrikum mit der 

 Dielektrizitatskonstante gleich Eins. Be- 

 zeichnen wir mit e die Dielektrizitatskon- 

 stante eines beliebigen dielektrischen Me- 

 diums und mit n seinen absoluten Brechungs- 

 quotienten, so i'olgt aus der Maxwellschen 

 elektromagnetischen Lichttheorie (vgl. den 

 Artikel .,Strahlende Aetherenergie") 

 die sogenannte ,,Maxwellsche Beziehung", 

 gemaB welcher fiir alle Wellen gelten mu6: 



n = i = 



wenn mit c bezw. v die Fortpflanzungsge- 

 schwindigkeit des Lichtes im Aether bezw. 

 Medium bezeichnet wird. In Worten lautet 

 also die Maxwellsche Beziehung: Der 

 absolute Brechungsquotient eines 

 Mediums (Dielektrikums) ist gleich 

 der Wnrzel aus der Dielektrizitats- 

 konstanten dieses Mediums. 



Tatsachlich stimmt diese Beziehung fiir 

 Medien, fiir welche n nahezu unabhangig von 

 der Farbe des Lichtes ist, welche also so gut 

 wie keine Dispersion haben. Zu diesen Medien 

 gehoren vor allem die Gase. In folgender 

 Tabelle sind fiir den Brechungsquotienten 



Natrium- 



verschiedener Gase die Werte fiir 

 zum Typus des Jupiters, da ihr Radius 108 ; licht genommen und fiir die Dielektrizitats- 



