Lichtdispersion 



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werden (bei feinen Instrumentcn auf eine 

 Winkelsekunde genau). C 1st das mit dem 

 Kb'rper des Inslruments gewbhnlich fest 

 verbundene Kollimatorrohr, dessen Mittel- 

 achse wie die des Fernrohrs senkrecht zur 

 Instrumentachse steht. Es enthalt das 

 Objektiv l t und in dessen Brennebene den 

 zur Zeichnungsebene senkrechten, in seiner 

 Breite verstellbaren Spalt s (bei feinen 

 Instrumenten auf 1 / loo mm Breite einstellbar). 

 Dieser wird von der vorgesetzten Lichtquelle 

 L erleuchtet, die Strahlen verlassen dann 

 das Objektiv l l als paralleles Biindel. Die 

 Nullstellung des Instrumentes ist diejenige, 

 bei welcher die Mittelachsen von C und F 

 zusammenfallen. Man fixiert sie, indem 

 man das im Fernrohr gesehene Bild des 

 Spaltes mit dem Fadenkreuz des Fernrohrs 

 zur Deckung bringt. Nunmehr wird das 

 Prisma auf das Tischchen gesetzt, seine 

 Begrenzungsflachen senkrecht zur Zeich- 

 nungsebene justiert, und der Betrag der 

 Ablenkung des Spaltbildes fiir einfarbiges 

 (homogenes) Licht durch Ablesung der Win- 

 keldreiiung des Fernroh r s (wobei das abge- 

 lenkte Bild wiederum mit dem Fadenkreuz 

 zusammenfallen soil) gemessen. Der Bre- 

 chungsindex fiir diese Lichtsorte ergibt sich, 

 wenn man im ,,Minimum der Ablenkung" 

 (vgl. den Artikel ,,L i c h t b r e c h u n g") 

 miBt, aus der Formel 



(+/*) 

 sin - 



n = 



wo n der brechende Winkel des Prismas, 

 & der Ablenkungswinkel ist. Dies ist aber 



T p j 



der relative Brechungsindex Prisme j ubstan7 



aus welchem der absolute durch eine leichte 

 Umrechnung (vgl. den Artikel ,,Licht- 

 b r e c h u n g") gefunden wird. Die Beschrei- 

 bung der Spezialkonstruktionen von Spektro- 

 metern fiir chemische und technische Zwecke, 

 sog. Kefraktometer, wiirde hier zu weit fiihren. 



Zur Erzeugung einfarbigen Lichtes ver- 

 wendet man die durch Metallsalze gefarbte 

 Bunsenflamme, mit verdiinnten Gasen ge- 

 fiillte GeiBlerrbhren, den elektrischen Licht- 

 bogen oder Funken zwischen Metallelektroden. 

 Alle diese Lichtquellen geben diskontinuier- 

 liche Spektren (vgl. den Artikel ,,S p e k t r a 1 - 

 a n a 1 y s e"), von denen eine geniigend scharfe 

 ,,Spektrallinie" eine fiir die Messungen aus- 

 reichende homogene Strahhmg liefert. Eine 

 solche Spektrallinie ist nichts weiter als ein 

 in der betreffenden Lichtsorte leuchtendes 

 Bild des Spaltes. Man braucht somit das 

 Fadenkreuz nur nacheinander auf diese Bilder 

 einzustellen, uni die Brechungsindices fiir 



die zugehb'rigen Lichtsorten (Wellenlangen) 

 zu erhalten. 



Fur Messungen im Infrarot und Ultra- 

 violett miissen die Objektive des Spektro- 

 meters aus entsprechend durchlassigem Ma- 

 terial (Steinsalz, weiBer FltiBspat, Quarz) 

 bestehen. Achromatische Objektive erhiilt 

 man aus einer Kombination von Quarz- 

 und FluBspatlinsen, oder erheblich billiger 

 von Quarz und Steinsalz, wobei die stark 

 hygroskopische Steinsalzlinse von zwei Quarz- 

 linsen luftdicht umschlossen wird. Im Infra- 

 rot bedient man sich am besten versilberter 

 Hohlspiegel statt Linsen, wobei die durch 

 chromatische Abweichung und durch Ab- 

 sorption der Linsen bedingten Schwierig- 

 keiten ganz wegfallen. Das Schema der 

 Anordnung eines solchen Hohlspiegelspek- 

 trometers zeigt Figur 6. Ultraviolette 



Fig. 6. 



Linienspektra liefern in bequemster Weise 

 elektrische Lichtbogen und Funken zwischen 

 Metallelektroden. Die Einstellung des Fern- 

 rohrs erfolgt dann photographisch oder 

 mittels einer Uranglasplatte in der Brenn- 

 ebene des Fernrohrobjektives, auf der die 

 Spektrallinien in ihrem Fluoreszenzlicht sicht- 

 bar sind. Die Messung bietet keine beson- 

 deren Schwierigkeiten bis zur Wellenlange 

 180 fin herab. Fiir Licht von noch kleinerer 

 Wellenlange wird die Luft undurchlassig, 

 und man muB besondere ,,Vakuumspektro- 

 meter" (Schumann) bauen, aus denen sich 

 die Luft durch Auspumpen entfernen laBt. 

 Auf diese Weise ist man in neuerer Zeit 

 bis zur Wellenlange von ungefahr 100 uu 

 vorgedrungen (Schumann, Lyman). I n - 

 frarote Linienspektra sind in geniigender 

 Intensitat uud in weiter Erstreckung ins 

 Infrarot hinein nicht bekannt, Man erzeugt 

 darum homogene infrarote Strahhmg, indem 

 man aus dem durch Gitter erzeugten (vgl. 

 den Artikel ,,Spektralanalyse") kon- 

 tinuierlichen Spektrum einer geeigneten Licht- 

 quelle (Auerlicht, positiver Krater der Kohlen- 

 bogenlampe, Zirkonpliittchen im Knallgas- 

 geblase) eine geniigend schmale Partie aus- 

 blendet, und dieses Licht auf den Spektro- 

 meterspaltfallen laBt. Zum Nachweis der 

 Strahlung dient eine in der Brennebene des 



