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Lichtdispersion 



ganische Farbstoffe (keilformige Trocknungs- 

 niederschlage auf Glas) ausgedehnt wurde 

 (spater K. W. Woods durch Schmelzung 

 erzeugte Cyaninprismen). Diese Prismen sind 

 auch im Absorptionsgebiet geniigend durch- 

 sichtig, um mit besten Prazisionsspektro- 

 rnetern die Messung der nur wenige Sekunden 

 betragenden Ablenkungen und damit der 

 Dispersion zu gestalten. 



Tabelle 4. Brechungsin dices 



anomal dispergierender Korper. 



Farbstoffe. Nach Pfliiger. 



Fig. 8. 



Die Totalreflexionsmethode ist unbrauch- 

 bar, weil die metallisch absorbierenden 

 Korper das Licht innerhalb des Absorptions- 

 streifens nicht nach den Gesetzen der gewohn- 

 lichen Reflexion, sondern nach denen der 

 Metallreflexion reflektieren. Diese kennt 

 iiberhaupt keine Totalreflexion in dem fiir 

 durchsichtige Korper giiltigen Sinne. Wir 

 wollen im folgenden die Gesetze der ge- 

 wolmlichen und der metallischen Re- 

 flexion kurz kennen lernen (vgl. auch den 

 Artikel ,,Lic h tref lexi on"). 



Fiir durchsichtige Korper gelten die 



Fresnelschen Reflexionsformeln. Nehmen wir 

 den einf achsten Fall senkrechten Einf alls 

 des Lichtes auf erne polierte ebene Grenzflache 

 eines durchsichtigen Korpers, so ist, wenn E die 

 einfallende, R die reflektierte Intensitat be- 

 deutet, 



R = E { " 



Wenn man R und E miBt, bietet diese Formel 

 die Moglichkeit einer, allcrdings wenig benutzten 

 und ungenauen Methode zur Bestimmung von n. 

 Dagegen gilt f ur metallisch absor- 

 bierende Korper 



J ' 



"* 



x'ist der Extinktionsindex, definiert durch 

 die Festsetzung, daB die Intensitat des Lichtes 

 innerhalb des Mediums beim Durcheilen einer 

 Schicht von der Dicke einer Wellenlange der 

 benutzten Lichtsorte (gemessen im Aether, nicht 



im Medium) auf den Be frag e~ A geschwacht 

 wh'd. Fiir durchsichtige (d. h. in Wirklichkeit 

 wenig absorbierende) und auch fiir nach der 

 gewb'hnlichen Anschauung stark absorbierende 

 Korper, wie z. B. gefarbte Glaser, ist v. so klein, 

 daB es in Formel 2 vernachlassigt werden kann, 

 so daB Formel 1 resultiert. Nur fiir metallisch 

 absorbierende Korper nunmt es Werte an, die 

 zwischen etwa 1 und hochstens 6 liegen konnen. 

 Eine leichte Betrachtung von Formel 2 zeigt, daB, 

 wenn 2n klein gegen n 2 + x 2 ist, Zaliler und 

 Nenner des Bruchs nahezu gleich, der Bruch 

 also nahezu 1, und R nahezu gleich E wird, 

 d. h. es wird fast alles reflektiert. 



Fallt naturliches Licht unter dem ,,Polari- 

 sationswinkel" qp auf die Grenzflache eines 

 durchsichtigen Kb'rpers auf, so ist das 

 reflektierte Licht linear polarisiert. Dabei be- 

 steht die Brewstersche Beziehung: n == tg <p. 

 Metalle und metallisch absorbierende 

 Korper (fiir die Lichtsorten des Absorptions- 

 streifens) zeigen diese Eigenschaft nicht, wohl 

 aber die folgende: schief einfallendes, linear 

 polarisiertes Licht ist nach der Reflexion ellip- 

 tisch polarisiert. Wir nennen den Winkel, 

 welchen die Polarisationsebene des einfallenden 

 Lichtes mit der Einfallsebene bildet, das Einfalls- 

 azimuth. Wenn dieses 45 ist, dann gibt es einen 

 fiir jeden solchen Korper charakteristischen Ein- 

 fallswinkel, den sogenannten Haupteinfallswinkel 



qp, fiir welchen das Licht nach zweimaliger 

 Reflexion (an zwei parallelen Flachen) wieder 

 Unear polarisiert ist, und zwar unter einem von 

 45 verschiedenen, fiir den Korper ebenfalls 



charakteristischen Azimuth if>'. Setzt man 

 Vtg'v"'' =tg</', so ist w das sogenannten Haupt- 

 azimuth. Die Theorie der Metallreflexion lehrt 

 nun, daB sehr angenahert die Beziehungen gelten: 



n= sin <p tg ^ cos 2"^; 

 x = sin^tg^sin 2^ ... 3) 



Diese Gleichungen geben eine sehr be- 

 queme Methode, aus den experimentell zu 

 bestimmenden y" und ^ die n und *. fiir be- 

 liebige Lichtsorten zu berechnen, und damit 

 die Dispersionskurve sowie, da *. ebenfalls 

 mit der Wellenlange variiert, die ,,Extink- 



