Nr. 36. 1909. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XXIV. Jahrg. 461 



dem Epizentrum und der Station Rocca di l'apa auszu- 

 füllen. Die dabei entstandene Bodenneigung ist natürlich 

 äußerst gering, so daß der Pfeil der Welle nur etwas 

 mehr als 211 cm beträgt. 



Solche lange Wellen sind, wie Herr Agamennone 

 erwähnt, zuerst 1894 bei Nahbeben in der ersten Vorphase 

 von Vicentini beobachtet worden, welcher daher die 

 Ansicht aussprach , daß ein gleichzeitiges Schwanken des 

 Bodens stattfinde, während derselbe sehr schnelle Vibra- 

 tionen ausführt. 



Angesichts dieser Beobachtungen muß die jetzige 

 Ansicht über die Fortpflanzung der Erdbebenwellen modi- 

 fiziert werden. Es pflanzen sich :ilso Elasti/.itätswellen 

 und Gravitationswelleu nahezu gleich schnell fort. Be- 

 steht z. B. ein Erdbebenstoß nur aus einer plötzlichen 

 Vertikalbewegung, ohne daß dabei ein Bruch oder Reißen 

 im Boden entsteht, so herrschen die Gravitationswellen 

 vor. Tritt aber Faltung und Bruch ein, sn herrschen die 

 elastischen Longitudinal- und Transversalwellen vor. Im 

 ersteren Falle hätte man, um ein Beispiel aus der Akustik 

 beizuziehen, nur den Grundton, im zweiten auch die 

 harmonischen Obertöne. 



Diese langen Wellen scheinen mit der Entfernung 

 vom Bebenherd ganz zu verschwinden. Sie entstehen 

 wohl dadurch, daß sich zuerst der Boden nur unbedeutend 

 neigt, dann nimmt die Neigung rasch zu, bis der größte 

 Ausschlag erreicht wird. Liegt das Hypozentrum sehr 

 tief, so sind die Gravitationswellen am Anfang nicht zu 

 erkennen, während die elastischen um so deutlicher 

 hervortreten. 



Nach dem Erscheinen der in Aussicht gestellten aus- 

 führlichen Abhandlung hoffen wir auf diesen wichtigen 

 Gegenstand näher eingehen zu können. 



Messersohmitt. 



E. Rutherford und V. Tuomikoski: Verschieden- 

 heiten im Abklingen der Radiumemanation. 

 (Memoirs and Proceedings ot' the Manchester Literary and 

 Philosophien] Society 1909, vol. 53, Nr. 12.) 

 Die Schnelligkeit des Abklingens der Aktivität von 

 Radiumemanation ist nach verschiedenen Methoden von 

 einer Anzahl von Beobachtern bestimmt worden. Man 

 fand, daß die Abnahme eine Exponentialfunktion der Zeit 

 ist mit einer Periode (d. i. einer Zeit, die gebraucht wird, 

 um auf die Hälfte zu sinken), die in verschiedenen Fällen 

 zwischen 3,75 und 3,99 Tagen variiert. 



Vor einigen Monaten hat Herr Tuomikoski Ver- 

 suche begonnen, um das Abklingen der Badiumemanation 

 über einem weiten Gebiete der Aktivität zu bestimmen. 

 Für diesen Zweck wurde eine große Menge Emanation 

 in zugeschmolzene Röhren eingeschlossen und das Schwin- 

 den der Aktivität an den y- Strahlen mit einem von Blei 

 umgebenen Elektroskop gemessen. Die Abklingungs- 

 geschwindigkeit der Emanation wurde unregelmäßig ge- 

 funden und hing von der Behandlung ab, der die Emanation 

 ausgesetzt gewesen. So z. B. begann eine Emanations- 

 probe, die durch Kondensation in flüssiger Luft gereinigt 

 worden war, in den ersten fünf Tagen mit einer durch- 

 schnittlichen Periode von 3,58 Tagen abzuklingen. Zwi- 

 schen 5 und 20 Tagen war die durchschnittliche Periode 

 3,75 Tage, während zwischen 20 und 40 Tagen das Ab- 

 klingen nahezu exponentiell mit einer Periode von 3,85 Tagen 

 war. Eiu anderes Präparat Emanation fand man von 

 Anfang an exponentiell mit einer Periode von 4,4 Tagen 

 abklingend. Ähnliche Unterschiede wurden in einer Anzahl 

 von Versuchen beobachtet. Diese Schwankungen in der 

 Abklingungsperiode müssen Unterschieden der Qualität 

 der Emanation in den verschiedenen Fällen zugeschrieben 

 werden. 



In einer Reihe von Versuchen wurde gefunden, daß 

 Emanationsproben, die am schnellsten abklingen, leichter 

 von Wasser absorbiert und in flüssiger Luft kondensiert 

 werden als die langsamer verschwindenden Fraktionen. 

 Wenn man z. B. die Radiumemanation einige Stunden 



über Wasser stehen läßt, verschwindet der vom Wasser 

 absorbierte Teil schneller als der nicht absorbierte. Ähn- 

 lich hat beim Kondensieren der Emanation der durch 

 Pumpen entfernte Teil eine längere Periode als der konden- 

 sierte Teil. 



Die Verff. waren nicht imstande, einen Anhalt dafür 

 zu finden, daß Radium zwei Emanationen erzeugt, oder 

 da Li die Umwandlungsprodukte der Emanation mit lang- 

 samer Periode in irgend einer Weise verschieden sind 

 von denen der Emanation mit schneller Periode. 



Die Besultate weisen darauf hin, daß die Emanation 

 eine nicht homogene chemische Substanz ist. Soweit die 

 Beobachtungen reichen, ist es wahrscheinlich, daß die 

 physikalischen und chemischen Eigenschaften der Atome 

 der Emanation in gewissem Grade mit ihrer Lebensdauer 

 variieren, d. h. mit der Länge der Zeit von der Bildung 

 bis zu dem Zerfall. Es scheint wahrscheinlich, daß die 

 Atome der Emanation eine progressive Änderung der 

 Eigenschaften vor dem Zerfalle erleiden. Weitere Ver- 

 suche sind im Gange, um die Richtigkeit dieser An- 

 schauung zu prüfen. 



Otto Wiener: Der Zusammenhang zwischen den 

 Angaben der Reflexionsbeobachtungen an 

 Metallen und ihren optischen Konstanten. 

 (Abhamll. d. Kgl. Sachs. Ges. 4. Wissensch. zu Leipzig 1908, 

 Bd. XXX, Nr. 5.) 

 In der vorliegenden Abhandlung werden keine neuen 

 physikalischen Erscheinungen untersucht, sondern be- 

 kannte mathematisch neu formuliert. Es handelt sich um 

 den Zusammenhang zwischen dem Brechungsquotienten n 

 und dem Ahsorptionskoeffizieuten k einerseits und dem 

 Haupteinfallswinkel y" und Hauptazimut ~ip andererseits. 

 Führt man die Hilfswinkel « und ß mittels der Substitu- 

 tionen ein : 



Sin 2 it = sin 2 7/7 sin 2 7/> 

 sin ß = sin </" sin 2 ~ , 



so erhält man für Summe und Differenz der Quadrate 

 von n und k die Beziehungen : 



n 2 -4- i s = tg* ~v cos 2 « 

 n" — fc* = tg* 77. cos 2 ß. 



Durch diese sehr eleganten Formen wird es möglich, die 

 Beziehungen zwischen n, k, TjJ und ~- für verschiedene 

 Werte von k bis zu den für Metallabsorptionen zu über- 

 sehen, k =0 führt auf die Brewstersche Gleichung. 



Wie man sieht, ist ir -j- Ir eine Funktion zweiten 

 Grades in bezug auf xiir'2~. Die hierdurch dargestellte 

 Parabel ist aber so wenig gekrümmt, daß sie für die in 

 Frage kommenden Werte als gerade Linie behandelt 

 werden kann. Vernachlässigt man in der Gleichung für 

 den komplexen Brechuugsquotienten ii' = n — ikctg~~if 

 gegen 1 , so kommt man auf die ersten Näherungs- 

 gleichungen von Cauchy und Beer. Für 2 1F = be- 

 trägt der maximale Fehler in n 0,18, für 2 7/7 = 90'' der 

 entsprechende in /,' 0,20. Werden Glieder von der Ord- 

 nung '/, ctg* ~ip vernachlässigt, so kommt man auf die 

 Beer-Drudeschen Näherungen. Die Abweichung des 

 Näherungswertes für )i und /,• betragen hier im Höchst- 

 fälle nicht ganz 0,01. 



Eine sehr große Annäherung erhält man jedoch, wenn 

 man zunächst unter Vernachlässigung der Glieder von 

 der Größe '/ A ctg 4 '^ den Parabelbogen durch die Haupt- 

 sehne ersetzt und ein Korrektionsglied in parabolischer 

 Näherung hinzufügt, das sich in drei Punkten der strengen 

 Kurve anschließt. Dann ergeben sich die Formeln : 



ir = tg° ~if cos' 1 2 7/7 -4- cos* 7/7 sin 1 2 ~ip cos* 2 Ty 



k~ = — tif 7/ cos 2 y~ SM»' '- 777 -\- cos- if sin' 2 ~ cos* 2 77?. 



Die Abweichungen dieser genäherten Werte unterscheiden 

 sich von den strengen um weniger als 1,5 Einheiten der 

 dritten Dezimale. 



Die Berechnung der optischen Konstanten aus Phasen- 

 differenz und Azimut bei beliebigem Einfallswinkel 



