Nr. 9. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 1897. 



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Ad. Sclimidt: Die Vertheilung des erdmagnoti- 

 schen Potentiales inbezug auf beliebige 

 Durchmesser der Erde. (Terrestrial magnelisra. 

 1896, Vol. I, p. 18.) 

 In einer kürzlich veröffentlichten Arbeit : Ueber die 

 Isanomalen des erdmagnetischen Potentiales hatte von 

 Bezold gezeigt (Rdsch. X, 325), dass die MitteUverthe, 

 welche das maguetische Potential auf den einzelnen 

 Parallelkreisen annimmt, mit grosser Annäherung dem 

 Sinus der geographischen Breite ß proportional ver- 

 laufen. Bezeichnet F« das normale Potential , B den 

 Erdradius, so ist: Vn '■ R = K . sin ß. Für die Epoche 

 1880,0 ist 71 = 0,330 om-Va g"2 s-i, während die mittlere 

 Abweichung der Function K . sin ß von Vn : B nicht 

 grösser ist als ± 0,0029 cm— Vs gVa s—i. 



Der Verf. legt sich nun die Frage vor, ob die 

 Rotationsaxe der Erde in dieser Hinsicht vor ihren 

 übrigen Durchmessern ausgezeichnet ist, oder ob bei 

 einem anderen Durchmesser die Abweichungen vielleicht 

 noch geringer ausfallen. Diese Frage wird theoretisch 

 untersucht. Die am Schlüsse der Arbeit gegebene Tabelle 

 giebt das Resultat der Entwickelungen des Verf. wieder. 

 Dieselbe lasst fünf Minima in der Grösse der oben er- 

 wähnten Abweichung- erkennen für fünf verschiedene 

 Durchmesser, von denen keiner weder mit der magne- 

 tischen noch mit der geographischen Axe der Erde zu- 

 sammenfällt. Es kann daher aus der geographischen 

 Vertheilung der Werthe des erdmagnetischen Potentiales 

 kein Argument zu Gunsten der Annahme hergeleitet 

 werden, dass der Haupttheil der erdmagnetischen Kraft 

 in irgend einer Beziehung zur Rotation der Erde steht. 

 Natürlich darf dieser Satz nicht umgekehrt werden. Auch 

 beweist der Ausfall der Untersuchung des Verf. nichts 

 gegen die Möglichkeit einer solchen Beziehung. 



G. Schwalbe. 



A. Bock: Ueber die Dampfspannung an ge- 

 krümmten Flüssigkeitsober flächen, ein 

 Theorem von Lord Kelvin. 44 S. (Programm 

 zum Jahresbericht der Realschule Rothenburg o. T. 1895/96.) 

 Aus einfachen Betrachtungen der Thermodynamik 

 hat Lord Kelvin vor längerer Zeit den Schluss gezogen, 

 dass die Spannung des gesättigten Dampfes in Berührung 

 mit der betrefl'enden Flüssigkeit durch die Gestalt der 

 freien Oberfläche derselben beeinflusst wird. Und zwar 

 ist dieselbe über einer concaven Grenzfläche etwas kleiner, 

 über einer couvexen etwas grösser als über einer Grenz- 

 ebene, wobei selbstverständlich überall gleiche Tempe- 

 ratur vorausgesetzt wird. Diese Tbatsache erklärt sich 

 aus der Verschiedenheit der Molecularkräfte an den 

 eben genannten Oberflächen, da hierdurch die Arbeit 

 der Verdampfung in den einzelnen Fällen verschieden 

 ist. Jedoch sind die Spannungsunterschiede nur gering. 

 Nehmen wir als Beispiel gesättigten Wasserdampf bei 

 einer Temperatur von etwa 20". Ist ^'o 'üs Spannkraft 

 über einer ebenen Grenzfläche , p diejenige über einer 

 Wasserkugel vom Radius r, so ist: 



, 2r<r 1 



P = Po + ^--- 



Hierin ist T die Oberflächenspannung (7,6 mg pro Milli- 

 meter), a die Dampfdichte (0,000017) auf Wasser bezogen, 

 s das specifische Gewicht des Wassers = 1. Bei einer 

 Kugel von 1 mm Radius ist der Spannungsunterschied 

 gleich der Höhe einer Wassersäule von 0,0003 mm. Der- 

 selbe nimmt aber mit abnehmendem Radius zu und be- 

 trägt für Kugeln, deren Radien den Liohtwellen gleich- 

 kommen: 0,7 bis 1,2 ram. 



Da anzunehmen ist , dass in den Wolken und im 

 Nebel so kleine Tröpfchen sich finden, so schien es nicht 

 unmöglich, bei Versuchen mit derartigen Dampfgebilden 

 experimentell die Folgerungen der Theorie mit der Er- 

 fahrung zu vergleichen. 



Zu diesem Zwecke wurde ein Dampfstrahl unter- 

 sucht, welcher aus einem grösseren Siedegefäss durch 



eine enge Oeffnung ausströmte. Bei geeigneter Be- 

 leuchtung zeigt derselbe, von der Oeffnung aus gerechnet, 

 eine Reihe von Zonen verschiedener Färbung und zwar 

 eine durchsichtige Zone, und dann blau, grün, gelb und 

 roth gefärbte Zonen. Die Färbungen rühren von der 

 Beugung des Lichtes her. Man kann aus denselben 

 schliessen, dass der Strahl kleine Wasserkugeln enthält, 

 deren Radien von der Grösseuordnung der Lichtwellen 

 sind und von der Oeflnung aus mehr und mehr wachsen. 



Der Dampfstrahl wurde durch das von einer polirten 

 Stahlkugel ausgehende Licht beleuchtet. Es entstanden 

 dabei schöne Beugungsringe, deren scheinbare Radien 

 beobachtet wurden. Hieraus Hessen sich die Radien der 

 kleinen Wasserkugeln berechnen. Sie lagen zwischen 

 1 bis 2 Tausendstel Millimeter. Gleichzeitig wurden die ■ 

 Temperaturen der entsprechenden Stellen des Dampf- 

 strahls festgestellt, welche mit der Entfernung von der 

 Oeffnung schnell abnehmen. Bei Kenntniss dieser beiden 

 Grössen kann man die Spannkraftsveränderungen im 

 Vergleich zur normalen Spannung berechnen. 



Dieselben stimmen mit Versuchen überein, welche 

 R. V. Helmholtz (Rdsch. I, 391; 11, 384; V, 419) in 

 anderer Weise über den Satz von Lord Kelvin ange- 

 stellt hat, und können daher als eine weitere experimen- 

 telle Bestätigung desselben angesehen werden. 



R. v. Helmholtz hat ferner nachgewiesen, dass 

 Färbungen des Dampfstrahls durch verschiedene Agen- 

 tien: Temperaturerniedrigungen, elektrische Convections- 

 ströme, Einführung von Staub haltender Luft und von 

 Säuredämpfen hervorgebracht werden. Der Verf. hat 

 die letzte Einwirkung eingehender untersucht. Ein 

 Zusatz von Säuren zu Wasser setzt bekanntlich die 

 Spannkraft des Dampfes herunter. Wenn daher an eine 

 Stelle des Dampfstrahls Luft mit Säuredämpfen einge- 

 blasen wird , so hört von dort an die weitergehende 

 Condensation auf, die Kugeln behalten ihre Grösse und 

 die Färbung bleibt ungeändert. 



Weitere Versuche wurden in der Weise angestellt, 

 dass ein Luftstrom, durch Salzsäure geleitet, in den 

 Dampfstrahl am Anfang desselben eingeführt wurde. Je 

 nach der Concentration der Säurelösung ist dann die 

 Färbung des Dampfstrahls verschieden und es verhalten 

 sich die Concentrationen wie die umgekehrten Werthe 

 der Wellenlänge der betreffenden Farben. Auch diese 

 Erscheinung findet eine Erklärung lin dem oben ange- 

 führten Satze, wenn man berücksichtigt, dass die An- 

 wesenheit der Säure die Spannkraft heruntersetzt (um 

 so mehr, je concentrirter sie ist) und zwar gerade in 

 dem Maasse, dass sich Wasserkugeln bilden können, 

 deren Radien den betreffenden Wellenlängen gleich sind. 



A. Oberbeck. 



Ricli. Abegg: Dielektricitätsconstanten bei 

 tiefen Temperaturen. (Wiedemaiins Amuilen 

 der Physik. 1897, Bd. LX, .S. 54.) 



J. A. Fleming und James Dewar: Ueber die Di- 

 elektricitätsconstante flüssigen Sauer- 

 stoffs und flüssiger Luft. (Proceedings of the 

 Royal Society. 1896, Vol. LX, p. 358.) 

 Von zwei verschiedenen Gesichtspunkten aus sind 

 in jüngster Zeit Messungen von Dielektricitätsconstanten 

 bei sehr tiefen Temperaturen ausgeführt worden. Die 

 eine im physikalisch -chemischen Institut zu Göttingen 

 bezweckte, von der Erfahrung ausgehend, dass die Di- 

 elektricitätsconstanten (D) flüssiger Isolatoren einen 

 negativen Temperaturcoefficienten besitzen, also mit sin- 

 kender Temperatur wachsen , die D solcher Stoffe bei 

 grösserer Kälte zu messen, die schon bei gewöhnlicher 

 Temperatur grosse Werthe zeigen , um zu sehen , ob 

 man so zu Werthen kommen könnte , die sich der auf- 

 fallend grossen D des Wassers (80) nähern. Die andere 

 Untersuchung bildete die Fortsetzung einer Reihe von 

 Experimenten , welche die englischen Physiker zur 

 Ermittelung der Eigenschaften und physikalischen 



