Nr. 10. 



l^aturwissenscliaf'tliche Rundschau. 1897. 



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meters sehr klein. An der Grenze der negativen Glimm- 

 lichtschicht nahm der Ausschlag bedeutend zu ; im 

 Glimmlicht stieg er auf 500 Scalentheile und mehr; 

 er wurde im Zvvischeuraume zwischen positivem und 

 negativem Licht kleiner und betrug im positiven Lichte 

 fast constant 50 Scalentheile. Die Stärke des Haupt- 

 stromes und die Zahl der Elemente des Transversal- 

 stromes beeinflussten naturgemäss diesen Ausschlag, der 

 sich übrigens auch zeigte , wenn man kein Element in 

 den Kreis der beiden Sonden einschaltete , weil durch 

 sie ein Zweig des Hauptstromes hindurchgeht. Aus dem 

 Galvauoraeterausschlage durften aber keine Schlüsse auf 

 die Leitfähigkeit des Gases gezogen werden , weil ein 

 Zweig des Hauptstromes stets durch den Bogen ging und 

 zwischen Sonden und Gas Potentialdiiferenzen existiren 

 konnten, die vorher näher untersucht werden mussten. 



Zu diesem Zwecke wurden in neuen Versuchen die 

 Sonden in verschiedeneu Querschnitten der Röhre an- 

 gebracht, wodurch zwar der Zweig des Hauptstromes, 

 der hindurchging, beträchtlicher wurde, aber die Mög- 

 lichkeit gegeben war, die Beschaffenheit des Gases 

 zwischen den Sonden genauer zu ermitteln. Verein- 

 facht wurden die Versuchsbedingungen noch dadurch, 

 dass nur der eine Verzweigungspunkt (an dem ein Theil 

 des Hauptstroraes sich in den Nebenkreis abzweigt) im 

 Gase sich befand, während das andere Ende der Zweig- 

 leitung mit einem Punkte der Hauptleitung ausserhalb 

 der Gasstrecke verbunden war. Die Sonden waren auf 

 beiden Seiten der Vacuumröbre eingeschmolzen , be- 

 standen aus Platindrähten, die senkrecht zur Axe der 

 Röhre standen , beinahe bis an die entgegengesetzte 

 Wand reichten und 10,8mm von einander abstanden; 

 die eine Sonde konnte entweder durch ein Galvano- 

 meter und eine Batterie Clarkscher Elemente mit der 

 Hauptleitung in der Nähe der Auode , oder mit der 

 zweiten Sonde verbunden werden. Die Hauptelektroden 

 bestanden aus Platinscheiben, von denen die Anode fest, 

 die Kathode durch einen Magnet von aussen her ver- 

 schoben werden konnte ; die Hauptleitung enthielt eine 

 Batterie, Galvanometer, Widerstände, Stromunterbrecher 

 und Telephon. Durch Verschiebung der Kathoden 

 konnten die Sonden in die verschiedenen Abschnitte 

 der Entladung gebracht und das Verhalten der Elek- 

 troden der Sonden und des Gases an den verschiedenen 

 Stellen untersucht werden. 



Von den bei diesen Messungen erzielten Resultaten 

 seien die nachfolgenden hier wiedergegeben : 



Geht ein Strom durch Luft von ungefähr 0,5 mm 

 Druck hindurch , so ist bei der Anode ein Potential- 

 gefälle (zwischen Sonde und Gas), das normale Anoden- 

 gefälle, von etwa 23,5 Volt vorhanden, wenn die Anode 

 von positivem oder negativem Licht umgeben ist. Be- 

 findet sich die Anode im dunklen Zwischenräume, ist 

 sie also nicht vom Licht bedeckt, so ist das normale 

 Anodengefälle weit kleiner, 4 bis 5 V. oder weniger; 

 wenn schliesslich die Anode sich in dem dunklen Ka- 

 thodenraume befindet, so ist das normale Anodengefälle 

 sehr gross , etwa 200 V. Wenn ein Strom von einer 

 Sonde nach der Luft geht, so ist das Potential der Sonde 

 höher als das der Luft; das Anodengefälle ist sehr 

 klein , wenn die Stromstärke beinahe gleich Null ist, 

 wächst aber bei zunehmender Stromstärke gegen eine 

 obere Grenze, welche mit dem normalen Auodengefälle 

 identisch ist. 



Wenn ein Strom umgekehrt von der Luft nach der 

 Sonde geht, so ist das Potential der Sonde niedriger 

 als das der Luft; die Potentialditferenz, das Kathoden- 

 gefälle, ist bei verschwindender Stromstärke beinahe 

 gleich Null , wächst aber schnell mit zunehmender 

 Stromstärke, und zwar viel schneller als das Kathoden- 

 gefälle ; nur im dunklen Kathodenraurae wächst das 

 Anodengefälle schneller. In dem negativen Glimmlichte 

 ist die Zunahme des Kathodengefälles viel kleiner als 

 in den übrigen Theilen der Entladung. 



Die Potentialgefälle an den beiden Sonden (Anoden- 

 und Kathodengefälle) sind bei einer bestimmton Stärke 

 des durch die Sonden gehenden Stromes kleiner, wenn 

 der Hauptstrom durch die Luft stärker ist. 



Jean Perrin: Einfluss des Dielektricums auf 

 die Entladung durch die Röntgenstrahlen. 

 (Compt. rend. 1896, T. CXXIII, p. 351 und 878.) 

 Für die Thatsache , dass die entladende Wirkung 

 der Röntgenstrahlen keine directe Beeinflussung des 

 geladenen Körpers ist, sondern, wie J. J. Thomson, 

 Röntgen und später Andere beobachtet haben, auf 

 einer Modification des umgebenden Dielektricums be- 

 ruhe, hat Herr Perrin einen überzeugenden Beweis 

 durch folgenden Versuch erbracht : Er Hess die Rönt- 

 genstrahlen in solcher Weise an dem elektrisirten Körper 

 vorbei gehen , dass dieser von ihnen nicht getroft'en 

 wurde, sondern nur das umgebende, gasförmige Medium, 

 und schon in wenigen Secunden war der Körper entladen. 

 Hierbei überzeugte er sich , dass die Kraftröhren , die 

 von X-Strahlen getroffen werden, sich wie Leiter ver- 

 halten , wenn sie in einem Gase liegen ; daher kommt 

 es , dass ein in einer ruhenden Atmosphäre liegender 

 Körper sich unter diesen Umständen entladet und ebenso 

 muss ein nicht geladener, isolirter Leiter in einem 

 elektrischen Felde sich laden , wenn Piöntgenstrahlen 

 die von ihm ausgehenden Kraftröhren schneiden. 



Folgender Versuch erweist dies überzeugend. Aus 

 einer Platte eines Condeusators QP wird ein Recht- 

 eck P] herausgeschnitten und mit dem Elektrometer 

 verbunden ; bei Beginn des Versuches ist es auch mit 

 dem Rest von P in Verbindung. Man ladet den Con- 

 densator , unterbricht die Verbindung von Pj und P 

 und lässt die Röntgenstrahlen so durchgehen , dass sie 

 keine Platte berühren. Wenn die Strahlen , die senk- 

 recht zur Ebene der 

 " ^ Figur gerichtet sein 



i ;; I ■;;■*;;;:;•■; i; ; sollen , in A hin- 



i ; i ■ ; • ! ; ; i ; I I ; i ; ; ; ; durchgehen, ist die 



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r~ dieselbe, wenn sie 

 in B durchgehen, 

 sie sinkt hingegen 

 auf Null, wenn sie 

 in C hindurchgehen. Im letzten Falle werden die von 

 Pi ausgehenden Kraftröhren nicht mehr getrofl'en; und 

 dies ist der Grund für das Ausbleiben der Elektrometer- 

 ablenkung, da Convection und Diffusion des Gases in 

 allen Fällen dieselben bleiben. 



Um die Wirkung der Kraftrühren zu erklären, ge- 

 nügt die Annahme , dass die X-Strahlen einige Molecüle 

 des Dielektricums in positive und negative Ionen zer- 

 legen. Ist ein elektrisches Feld vorhanden , so werden 

 die positiven Ionen in der Richtung des Feldes, die 

 negativen in entgegengesetzter fortgeführt; im gasför- 

 migen Medium filtriren die beiden Arten von Ionen 

 leicht durch einander und zwar längs der Kraftröhren, 

 bis sie die Ladungen treffen , welche diese Röhren be- 

 enden , oder bis sie mechanisch aufgehalten werden. 

 Die Elektricität, welche unter dem Einfluss des Feldes 

 durch das Gas wandert, könnte danach höchstens gleich 

 sein der Menge neutraler Elektricität, welche von den 

 Strahlen zerlegt wird. 



Der Versuch ergab, dass in der That ein vom Felde 

 unabhängiges Maxiraum der Elektricitätsabgabe existirt. 

 Die Versuche wurden mit dem Condensator QP ange- 

 stellt — die Abstände der Platten variirten von 1 bis 

 10 cm und die Potentialdififerenz von 2 bis 220 Volts — 

 und ergaben in allen Fällen ein Maximum , das sehr 

 schnell erreicht wurde. Dieses Maximum entspricht 

 nach der aufgestellten Hypothese der Menge der neu- 

 tralen, durch die Strahlen zerlegten Elektricität. Sie 

 war proportional dem Abstände von der Strahlungsquelle 



Elektrometer 



