Nr. 5. 



Naturwis3en3cliaftliche Ruudscliau. 1897. 



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eine Temperaturerhöhung von 25,7° beobachtet wurde ; 

 beim Drucke von 1,8 mm betrug die Temperaturerhöhung 

 21,7» bei der Stromstärke 0,0015, und 42,2^ bei der Stärke 

 von 0,0032; ebenso fanden sich bei den Drucken von 

 2 mm und von 3 mm höhere Erwärmungen für die glei- 

 chen Stromstärken. 



Wurde durch Umkehrung der Stromesrichtung das 

 Bolometer in den dunklen Raum gebracht, welcher den 

 positiven Theil der Entladung von dem negativen trennt, 

 so war die Temperatur viel niedriger als. im Anodenlicht. 



Zur Ermittelung der Temperaturen an den ver- 

 schiedenen Stellen der Köhre zwischen Anode und Ka- 

 thode war die Entladungsrohre unten uiclit zugesclimol- 

 zen, sondern durch eine Quecksilbersäule abgesperrt, 

 durch welche hindurch man eine U- förmige Glasröhre 

 beliebig hoch hinein iühren konnte, an deren Enden 

 einerseits das Bolometer (die Platiiiiridiumdrahtschleife), 

 andererseits die Leitung zum Messapparat herausragte. 

 Mit der getroffenen Anordnung konnte man die ganze 

 Röhre von der Kathode zur Anode absuchen und ein 

 vollständiges Verzeichniss der Temperaturänderungen 

 gewinnen. 



In dem ungeschichteten Anodenlicht war die Tem- 

 peratur bisweilen beinahe constant; manchmal zeigte 

 sich in der Nähe der Mitte ein Maximum und fiel wieder 

 mit der Annäherung an den dunklen Theil der Ent- 

 ladung; dies zeigte sich immer, wenn die Entladung 

 anfing, geschichtet zu werden. Die Bedingungen für 

 das Auftreten des Maximums konnten nicht festgestellt 

 werden. Bei der Annäherung an den dunklen Theil 

 der Entladung fand jedesmal eine Abuahme der Tem- 

 peratur statt. Beim Verlassen des Anodenlichtes fiel 

 die Temperatur plötzlich , erreichte in der Mitte der 

 dunklen Entladung ein Minimum und stieg alsdann 

 wieder beim Eintritt in das blaue, negative Licht. Die 

 Resultate sind durch eine Curve anschaulich zur Dar- 

 stellung gebracht, nach welcher bei einem Druck von 

 1,5 mm und der Stromstärke 0,001 Amp. die Temperatur 

 auf etwa 38V2'' steigt, dann im dunklen Räume auf 34" 

 sinkt, um in der Nähe der Kathode 40" zu erreichen; 

 die Zimmertemperatur betrug 20". 



War der Druck in der Geisslerschen Röhre klein 

 genug, dass Schichtung des Anodenlichtes auftrat, so 

 fand man immer in der Mitte dieses Tbeiles ein Tem- 

 peraturmaximum , indem die Temperatur mit der Ent- 

 fernung von der Anode wuchs und dann hinter der 

 Mitte wieder fiel. Hierüber lagerte sich noch ein periodi- 

 sches Steigen und Fallen der Temperatur ; die leuchten- 

 den Schichten waren wärmer als die dunklen zwischen 

 denselben. Das Maximum im Auodenlicht war nicht so 

 ausgeprägt, wie bei den höheren Drucken ohne Licht- 

 schichtung. Der Temperaturunterschied in den einzelnen 

 Schichtungen zwischen den hellen und dunklen Stellen 

 schwankte zwischen 0,5" und 1,5", je nach der Höhe des 

 Vacuums und der Stärke des Stromes. Der Verlauf in 

 jeder einzelnen Schicht war ein derartiger, dass die 

 Temperatur für eine gewisse Strecke constant blieb, dann 

 allmälig bis zum Maximum anstieg, welches in dem 

 hellsten Theile der Schicht gelegen war, und wieder 

 plötzlich abnahm , wenn man die scharf begrenzte Seite 

 der Schicht verlassen. 



In allen vom Verf. untersuchten Fällen ist eine 

 Temperatur über 100" C. niemals beobachtet worden. — 



Wenn auch der Bolometerdralit im allgemeinen 

 durch die Schichten glatt hindurchging, ohne dieselben 

 zu bewegen , oder ihre Lage zu ändern , so konnte man 

 doch bei gewissen Drucken beobachten, dass der Draht 

 die Schicht, die er durchdrang, in die nächste Schicht 

 hineinzog und beide in eine einzige vereinigte; jedoch 

 löste sich in diesem Augenblick eine neue Schicht an 

 der Anode ab , so dass die Zahl der Schichten immer 

 dieselbe blieb. F\'rner schien die scharf begrenzte Seite 

 einer Schicht dem Eindringen des Drahtes in dieselbe 

 einen gewissen Wideretand zu leisten. Die Grenzfläche 



wirkte, als wäre sie elastisch, oder als besässe sie eine 

 Art von Oberflächenspannung, indem sie sich einbog, 

 wenn der Draht in sie eindrang und schliesslich in ihre 

 ursprüngliche Lage zurückschnellte. Eine Erklärung 

 dieser beiden Erscheinungen kann vorläufig nicht ge- 

 geben werden. 



Es wurden auch einige Versuche mit Wasserstofl" 

 gemacht, aber infolge der Schwierigkeit, einen constanten 

 Strom in dem Gase zu erhalten, nicht weit geführt. 

 Immerhin wurde festgestellt, dass unter ähnlichen Ver- 

 hältnissen des Druckes und der Stromstärke die Erwär- 

 mung nur etwa 11 Proc. von der im Stickstofi' beobach- 

 teten betrug. 



P. Villard: Lösung von flüssigen und festen 

 Körpern in Gasen. (Journal de Plivsique. 1896, 

 Ser. 3, T. V, p. 453.) 



Dass feste Körper ebenso wie Flüssigkeiten sich in 

 Gasen und Dämpfen unter hohem Druck und bei hohen 

 Temperaturen auflösen, war wiederholt beobachtet und 

 durch Versuche dargethan ; ob aber die Gase bei ge- 

 wöhnlicher Temperatur die Eigenschaft besitzen, flüssige 

 und feste Körper auf/iulösen , scheint noch nicht unter- 

 sucht zu sein. Gleichwohl existirt eine solche Eigen- 

 schaft und kann, wie Verf. zeigt, leicht nachgewiesen 

 werden. Ein fester Körper kann in einem gaserfüllten 

 Räume als fester Körper verschwinden und in die Gas- 

 masse in grösserer Menge difl'undiren, als zur Sättigung 

 dieses Raumes ohne Gas hinreichen würde; man kann 

 daher sagen , dass der feste Körper sich in dem Gase 

 aufgelöst hat. 



Herr Villard führt mehrere Beispiele von Lösungen 

 in verschiedenen Gasen an, die er bei etwa 17" C. beob- 

 achtet hat. Bringt man in eine enge Glasröhre einen 

 Tropfen Brom und leitet dann comprimirten Sauerstoff 

 ein, bis etwa 200 Atm. Druck erreicht ist, so nimmt der 

 Dampf eine dunklere Färliuug an, die Flüssigkeit ver- 

 sehwindet und die Atmosphäre der Röhre zeigt einen 

 viel dunkleren Ton als vor der Compression. Vermindert 

 man den Druck, so wird die Färbung schwächer und 

 es scheiden sich flüssige Tröpfchen aus, die wieder ver- 

 schwinden , wenn man von neuem comprimirt. Bei 

 300 Atm. Druck ist die Färbung selbst stärker wie im 

 Bromwasser. Solch hohe Drucke sind jedoch zur Lö- 

 sung von Brom in Sauerstoff nicht nothwendig, man 

 erhält sie schon, wenn auch schwer erkennbar, bei 

 4 Atm. Druck, sehr deutlich bei 50 und 100 Atm. 



Luft verhält sich fast ebenso wie Sauerstoff, doch 

 ist unter gleichen Bedingungen die Färbung in ihr 

 schwächer als in diesem Gase. Jod löst sich gleichfalls 

 in SauerstoS'; aber die Erscheinung wird erst bei hohen 

 Drucken wahrnehmbar. Wasserstoff besitzt nur ein sehr 

 geringes Lösungsvei mögen, das man aber mit Brom bei 

 Drucken von 200 bis 300 Atm. nachweisen kann. 



Methan löst die Flüssigkeiten; Chloräthylen, 

 Schwefelkohlenstofi', Alkohol, und die festen Körper: 

 Kampher und Paraffin, in beträchtlichen Mengen, so dass 

 man zum Nachweise dieser Lösungen keiner hohen 

 Drucke bedarf. Bei 200 Atm. und 17" hat sich schon 

 so viel Chloräthylen aufgelöst, dass bei noch weiterer 

 Druckzunahme das Gas sich in der Flüssigkeit auflöst; 

 beide Flüssigkeiten sind mit einander unbeschränkt 

 mischbar. Dasselbe beobachtet man mit Schwefelkohlen- 

 stoff unter 550 Atm. Druck , oder unter 250 Atm. bei 

 150" C. — Jod löst sich leicht in Methan und giebt ihm 

 bei 300 Atm. eine intensive, violette Färbung. Ebenso 

 kann man sichtbare Mengen von Kampher und Paraffin 

 auflösen, die sich beim Nachlass des Druckes als Kry- 

 ställchen bezw. glänzende Schüppchen abscheiden. 



In Aethylen löst sich Jod in hinreichender Menge, 

 um ihm bei 300 Atm. eine dunkelviolette Färbung in 

 einer Schicht von 2 mm zu geben ; nach 1 bis 2 Stunden 

 bildet sich Jodäthylen, das in Lösung bleibt, bei Nach- 

 lass des Druckes scheidet sich Jod krystallinisch aus. 



