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Naturwissenschaftliche Rundschau. 1897. 



Nr. 24. 



Schichten nicht beeinflusst wird, und dass das Vorzeichen 

 der Ladung keinen Einfluss hat. Auch durch Vermehrung 

 der Dicke des Condensators Hess sich der additive 

 Charakter der „Metallwirkung" zeigen. 



Die „Metallwirkung" schien weiter von der Tempe- 

 ratur (15" und 120") unabhängig zu sein. Wurde die 

 Feldstärke grösser, so änderte sich die Metallwirkuug, 

 wie die Gaswirkung; die abgegebene Menge strebte 

 schnell einem Grenzwerthe zu und blieb dann vom 

 Felde unabhängig. Bei bestimmtem Abstände von der 

 Quelle war die Metallwirkung pro Oberflächeneinheit 

 eine bestimmte und unabhängig von der Neigung der 

 Strahlen; mit wechselndem Abstände änderte sie sich 

 umgekehrt wie das Quadrat der Entfernung. Für den 

 Einfluss des Gasdruckes aber Hess sich eine einfache 

 Beziehuug nicht ermitteln; die von Anderen gefundene 

 Beziehung zur Quadratwurzel der Dichte bestätigte sich 

 nicht. 



Fasst man alle diese Thatsachen zusammen, so erklärt 

 sich die „Gaswirkung" durch die Annahme, dass die 

 X-Strahlen an jedem Punkte ihres Weges im Gase 

 gleiche Mengen positiver und negativer Elektricität frei 

 machen, die längs der Kraftröhren beweglich sind. Verf. 

 schlägt vor, die so erzeugte Veränderung die „kubische 

 Ionisation" zu nennen , und erklärt dann die „Metall- 

 wirkung" durch die Annahme, dass bei der Berührung 

 mit einem Leiter, und zwar verschieden nach der Natur 

 des Leiters und nach dem Drucke, die Ionisation des 

 Gases eine sehr intensive ist; er schlägt vor, die Er- 

 scheinung „oberflächliche Ionisation" des Gases in Be- 

 rührung mit dem Leiter zu nennen. Der Coefficient der 

 oberflächlichen Ionisation für ein bestimmtes Gas und 

 Metall ist fixirt, wenn man das Gas gewählt hat, für 

 welches der Coefficient der kubischen Ionisation 1 ist. 

 Von diesem Gesichtspunkte aus giebt Verf zum Schluss 

 eine Formel für die Menge der durch die X-Strahlen 

 entladenen Elektricität. 



Lord Kelvin, J. Carruthers Beattie und BI. Smolu- 

 chowski de Smolan: Ueber elektrisches 

 Gleichgewicht zwischen Uran und einem 

 nahen, is o lirten Metall. (Nature. 1897, Vol. LV, 

 p. 447.) 

 Die von Becquerel gefundene Thatsache, dass 

 Uran einen in der Nähe befindlichen, elektrisirten Körper 

 entlade (vgl. Rdsch. XI, 216), haben die Verff. mit einer 

 ihnen von Moissan zur Verfügung gestellten Scheibe 

 aus Uranmetall bestätigen können und dabei festgestellt, 

 dass die Menge der in der Zeiteinheit abgegebenen Elek- 

 tricität bei gleichem Abstand der Uranscheibe von dem 

 elektrisirten Körper keineswegs in einfachem Verhältniss 

 zur Ladung wächst. [Es ist interessant, dass an dem- 

 selben Tage, an welchem Lord Kelvin dies Ergebniss 

 der Edinburger Royal Society mitgetheilt hat, die gleiche 

 Beobachtung von Herrn Becquerel der Pariser Akademie 

 in einer Note über seine neuesten Untersuchungen der 

 üranstrahlen (vgl. Rdsch. XII, 279) mitgetheilt wurde.] 

 Die ersten Versuche waren ohne Schirm zwischen 

 Uran und geladenem Körper gemacht. Später zeigte 

 sich, dass die Entladung durch das Uran noch eintrete, 

 obwohl langsamer, wenn das Uran in Zinnfolie gewickelt 

 war. Die Wirkung war ferner noch zu beobachten, 

 wenn ein Aluminiumschirm zwischen das in Zinnfolie 

 gewickelte Uran und den geladenen Körper gebracht war. 

 Für die Versuche über das elektrische Gleichgewicht 

 zwischen Ui'an und einem in der Nähe befindlichen 

 Metall wurde eine isolirte, horizontale Metallscheibe mit 

 dem isolirten Quadrantenpaare eines Elektrometers ver- 

 bunden. Das Uran wurde dieser Scheibe gegenüber- 

 gestellt und mit den Kästen verbunden, ebenso wie das 

 andere Quadrantenpaar des Elektrometers. Die Fläche 

 des Urans war parallel derjenigen der isolirten Metall- 

 scheibe und etwa 1 cm von ihr entfernt. 



War das isolirte Metall eine polirte Aluminium- 



scheibe und stand ihr ein ähnliches Stück Aluminium 

 gegenüber statt des Uraus, so wurde keine Ablenkung 

 vom Metallnullpunkte beobachtet, wenn man die Quadran- 

 tenpaare von einander isolirte. Stand Uran dem isolirten, 

 polirten Aluminium gegenüber, eo wurde in etwa einer 

 halben Minute eine Ablenkung von — 84 Sklth. vom 

 metallischen Nullpunkte gefunden. Nachher blieb die 

 Elektronieterableukung stetig auf diesem Punkte stehen, 

 welcher der „Nullpunkt der Uranstrahlen" für die beiden 

 durch Luft getrennten Metalle genannt werden kann, 

 wenn die Luft von Uranstrahlen durchsetzt wird. Wenn 

 man zwischen dem sich gegenüberstehenden Uran und 

 Aluminium nicht bloss Luft hat, wenn vielmehr das 

 Uran in ein Stück desselben Alurainiumblattes gewickelt 

 und dann der polirten, isolirten Aluminiumscheibe gegen- 

 übergestellt wird, so entsteht keine Ablenkung; in 

 diesem Falle stimmt der Strahlennullpunkt mit dem 

 Metallnullpunkt überein. 



W^ar das isolirte Metall polirtes Kupfer und das 

 Uran von demselben nur durch Luft getrennt , so 

 erhält man eine Ablenkung von + 10 Sklth. War das 

 Uran iu dünnes Alumiuiumblatt gewickelt und der iso- 

 lirten Kupferscheibe gegenübergestellt, so wurde in zwei 

 Minuten eine Ablenkung von -|- 43 Sklth. vom Metall- 

 nullpunkte erzeugt, und nach dieser Zeit war ein stetiger 

 Zustand noch nicht erreicht. War das isolirte Metall 

 oxydirtes Kupfer , stand ihm Uran gegenüber und war 

 nur Luft zwischen ihnen, so wurde eine Ablenkung von 

 4- 25 Sklthl. vom Metallnullpunkte erzeugt. 



Wenn das Uran statt in einer Entfernung von 1 cm 

 von der isolirten Metallscheibe in einen Abstand von 

 2 oder 3 mm gebracht war, so war die Ablenkung aus 

 dem Metallnullpunkte dieselbe. 



„Diese Versuche zeigen, dass zwei polirte Metall- 

 oberflächen , die verbunden sind mit dem Kasten und 

 der isolirten Elektrode eines Elektrometers, wenn die 

 zwischen ihnen befindliche Luft von Uranstrahlen be- 

 einflusst wird, eine Ablenkung vom Metallnullpunkte 

 geben, welche in ihrer Richtung dieselbe und in der 

 Grösse fast die gleiche ist, wie wenn die beiden Metalle 

 durch einen Tropfen Wasser verbunden wären." 



C. Weinschenk: Meerschaum von Eskishehir in 

 Kleinasien. (Zeitschrift f. Krystallographie 1897, 

 Bd. XXVII, S. 574.) 



Zwischen Brussa und Angora an der anatolischen 

 Bahn und an anderen Orten in Kleinasien liegen in 

 einem zähen, braunrothen Letten zackige, eckige Stücke 

 des allbekannten Meerschaumes. Ueberall lässt sich 

 geologisch nachweisen, dass diese Vorkommen in Be- 

 ziehungstehen zu Hügeln, welche durch Serpentingestein 

 gebildet werden , in dem zahlreiche Magneaitgänge und 

 Chromeisensteinstücke liegen. Zweifellos ist der Meer- 

 schaum aus diesem Serpentin hervorgegangen, welcher 

 ja seinerseits wiederum ein Umwandlungsproduct anderer 

 Gesteine ist; und E. Naumann hat auch in der That 

 direct im Serpentin Stücke von Meerschaum gefunden. 



Auf welche Weise aber dieses Mineral aus dem 

 Serpentin entstanden ist, das ist unbekannt. Nicht 

 wahrscheinlich ist es, dass der Meerschaum aus dem 

 Magnesit hervorgegangen ist; denn ebenso porös wie 

 der erstere, so dicht und compact ist der letztere; man 

 kann daher kaum annehmen, dass jener aus diesem ent- 

 standen sei, der bei seiner dichten Beschaffenheit cir- 

 culirenden Lösungen nur schwer den Durchgang ge- 

 statten würde. Man muss wohl viel mehr annehmen, 

 dass ebenso wie der Magnesit, so auch der Meerschaum 

 selbständig aus dem Serpentin sich gebildet hat. 



Auffallend ist der wechselnde Wassergehalt des 

 Meerschaumes. Nach des Verf Untersuchungen Hegt das 

 daran, dass ausser dem chemisch gebundenen, also zur 

 Formel gehörigen Wasser auch noch, und zwar in ver- 

 schiedenen Mengen, physikalisch gebundenes vorhanden 

 ist, welches dem Meerschaum als solchem gar nicht an- 



