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Naturwissenschaftliche Rundschau. 1897. 



Nr. 28. 



füllten Metallcylinder benutzte, der, mit einem Elektro- 

 meter verbunden, diese Messungen ermöglichte. Man 

 konnte so feststellen, dass die Grösse der erhaltenen 

 Elektrisirung sich änderte mit dem Potential des ge- 

 ladenen Drahtes und mit der Schnelligkeit des Luft- 

 stromes. In ersterer Beziehung zeigte sich bei stetig 

 zunehmendem Potential erst eine Zunahme der Elektri- 

 sirung und dann eine Abnahme; das Maximum ent- 

 sprach dem Werthe der Ladung des Drahtes, welcher 

 gerade hinreicht, um den Sättigungswerth eines durch 

 das Gas fliessenden Stromes zu geben (vergl. Rdsch. XII, 

 53). Die Grösse der Elektrisirung nahm ferner anfangs 

 zu mit der Geschwindigkeit der Gasströinung und 

 strebte einem Maximum zu, das nicht mehr vermehrt 

 werden konnte, wie schnell auch die Strömung wurde. 

 Dass die Stärke der Elektrisirung in inniger Beziehung 

 steht zu der Elektricitätsleitung durch das Gas, konnte 

 durch den Versuch direct nachgewiesen werden, so dass 

 der Verf. die Vorstellung gewann, dass „die Ladung des 

 Gases herrührt von einem üeberschuss der positiven 

 oder negativen, leitenden Theilchen , welcher Art sie 

 auch sein mögen, von denen die Ladung der Gase in 

 den Röntgenstrahlen herrülirt". Eine Wirkung von 

 Staubtheilchen war direct sicher ausgeschlossen. 



Die geladenen Gase verloren, wie bereits erwähnt, 

 ihre Elektricität beim Durchgang durch die Poren eines 

 Glaswollenpfropfens; sie gaben ferner ihre Ladung sehr 

 schnell au eine leitende oder isolirende Oberfläche ab, 

 auf die sie aufstiessen , so dass sie beim Durchgang 

 durch eine lange Röhre den grössten Theil ihrer 

 Ladung verloren. Merkwürdigerweise wurde positive 

 und negative Elektricität nicht mit gleicher Leichtigkeit 

 an die einzelneu Metalle aljgegeben, vielmehr wurde die 

 negative Ladung an die meisten Metalle leichter abge- 

 geben als die positive; der Grad dieses Unterschiedes 

 war bei den einzelnen Metallen verschieden. 



Wie Luft konnten auch die anderen untersuchten 

 Gase geladen werden. Die Stärke der Ladung bei ge- 

 gebener Geschwindigkeit des Gasstromes und Intensität 

 der Strahlen schwankte mit der Leitungsfähigkeit der 

 Gase unter der Wirkung der X-Strahlen. Gase, die eine 

 grössere Leitfähigkeit als Luft besassen, gaben stärkere 

 Elektrisirung als Luft. So fand Verf. im Sauerstoff und 

 Leuchtgas eine etwas geringere Elektrisirung und in 

 Kohlensäure eine etwas grössere als in Luft, ganz ent- 

 sprechend den Leitfähigkeiten; ebenso gab Methyljodid, 

 dessen Dämpfe über 20 mal so gut leiten als Luft, eine 

 fünfmal so grosse Elekirisirung, als sie dem Luftstrome 

 beigemengt wurden; reine Jodmethyldämpfe würden 

 zweifellos auch eine 20 mal so grosse Elektrisirung ge- 

 zeigt haben. 



Da alle Gase unter dem Einflüsse der X-Strahlen 

 Leiter wurden, war es von Interesse, die relative Ab- 

 sorption dieser Strahlen durch Gase zu untersuchen. 

 Die Kleinheit der Absorption in Luft, Wasserstoff und 

 Sauerstoff machte die Anwendung einer empfindlichen 

 Nullmethode nothwendig; dem entsprechend bestand 

 der Apparat für die Beobachtungen aus zwei gleichen 

 und ähnlichen, conischen Gefassen, deren schmale 

 Enden der Röntgenlampe zugekehrt waren. Der innere 

 Theil des Gefasses bestand aus Glas und war beiderseits 

 luftdicht mit Ebonitplatten verschlossen, so dass er be- 

 liebig mit Gasen gelullt, bezw. evaouirt werden konnte 

 und die X-Strahlen durch diesen Abschnitt der conischen 

 Gtfässe in den zweiten äusseren Theil gelangten, der aus 

 Blei hergestellt war und die isolirte, drahtförmige Elek- 

 trode enthielt; die Elektroden der beiden Gefässe waren 

 mit den entgegengesetzten Quadrantenpaaren eines 

 Elektrometers verbunden. Gleiche Gase in beiden Ge- 

 fassen gaben keine Ablenkung, verschiedene erzeugten 

 Ablenkungen, die durch die stärkere oder schwächere Ab- 

 sorption der X-Strahlen in dem einen Gase bedingt waren, 

 und bei Unterbrechung der Strahlung ebenso aufhörten, 

 wie wenn beiderseits dasselbe Gas durchstrahlt wurde. 



In dieser Weise wurden untersucht: Wasserstoff, 

 Luft, Sauerstoff, Stickstoff, Leuchtgas, Kohlensäure, 

 schweflige Säure, Schwefelwasserstoff, Chlorwasserstoff- 

 säure und Chlor. In einer Tabelle sind die Absorptions- 

 coelfioienten und die Leitungsfähigkeiten dieser Gase 

 zusammengestellt, und man ersieht, dass die guten 

 Leiter unter der Wirkung der X-Strahlen gute Absor- 

 benten dieser Strahlen sind. Das Absorptionsvermögen 

 der untersuchten Gase hatte dieselbe Reihenfolge wie 

 ihre Leitungsfähigkeit [sie sind in dieser Reihenfolge 

 hier aufgezählt]. Die Absorption scheint nicht wesent- 

 lich vom Moleculargewicht des Gases abzuhängen; denn 

 Chlorwasserstoffsäure hat nahezu ein doppelt so grosses 

 Absorptionsvermögen als Schwefel Wasserstoff [0,0065 gegen 

 0,0037], obwohl ihre Dichten nahezu gleich sind, und sie 

 absorbirt mehr als sechsmal so gut wie Kohlensäure 

 [0,001], ein Gas von grösserer Dichte. Interessant ist, 

 dass Dämpfe, wie von Quecksilber und Jodmethyl, die 

 Licht frei durchlassen, für Röntgenstrahlen sehr un- 

 durchsichtig sind. 



A. A. C. Swinton: Einige Versuche mit Ka- 

 thodenstrahlen. (Proceedings of the Royal Society. 

 1897, Vol. LXI, Nr. 370, p. 79.) 



Wenn man den bisher vorzugsweise zur Unter- 

 suchung der Kathodenstrahlen im Vacuumrohre benutzten 

 Schirm aus fluorescirender Substanz durch gewöhn- 

 liche Kohle der elektrischen Lampen ersetzt, treten eine 

 Reihe bisher nicht beobachteter Erscheinungen zu Tage, 

 die hier kurz beschrieben werden sollen. Concentrirt 

 man ein Bündel kräftiger Kathodenstrahlen auf der 

 Oberfläche der Kohle, so erscheint ein sehr heller und 

 scharf begrenzter Licbtfleck auf der Kohle dort, wo die 

 Strahlen auffallen , während die übrige Kohle schwarz 

 bleibt. Die Wirkung ist offenbar eine blosse Ober- 

 flächenwirkung, denn wenn man den Kathodenstrahl 

 durch einen Magneten schnell ablenkt, bewegt sich 

 der helle Fleck ohne Verzögerung mit. Wenn man 

 kräftige Strahlen sehr lange einwirken lässt, wird die 

 Kohle in grösserer Ausdehnung glühend; haben die Ka- 

 thodenstrahlen längere Zeit gewirkt, so ermüdet die 

 Kohle, ihre Fluorescenz ist nicht mehr so lebhaft und 

 eine Erholung der Kohle tritt nur langsam auf. In all 

 diesen Beziehungen verhält sich die Kohle wie Glas. 

 Störend bei den Versuchen mit Kohle ist nur, dass sie 

 wohl stets Kohlenwasserstoffe und flüchtige Stoffe ent- 

 hält, welche das Vacuum schnell reduciren; man muss 

 daher die Entladungsröhre stets mit der Luftpumpe in 

 Verbindung erhalten, was in den folgenden Versuchen 

 regelmässig geschehen ist. 



Bekanntlich gehen die Strahlen senkrecht von der 

 Kathode aus, und wenn diese concav ist, convergiren die 

 Strahlen kegelförmig nach einem Focus, und bei nicht 

 zu hoher Verdünnung divergiren dann die Strahlen 

 kegelförmig an der anderen Seite des Brennpunktes. 

 Bei höheren Verdünnungsgraden divergiren die Strahlen 

 nicht gleich hinter dem Focus , sondern bilden einen 

 Faden , der den convergirenden mit dem divergirenden 

 Kegel verbindet und länger oder kürzer ist, je nach- 

 dem die Verdünnung höher oder niedriger ist. Der 

 Winkel des divergirenden Kegels scheint stets dem des 

 convergirenden proportional zu sein ; der Punkt aber, bei 

 welchenwder Faden beginnt, scheint von der Kathode 

 stets weiter entfernt als das Krümmungscentrum des 

 letzteren, und zwar um so mehr, je höher die Ver- 

 dünnung. 



Wenn der divergirende Kegel auf eine dünne Platin- 

 platte fällt, so wird sie schnell rothglühend; ist aber der 

 Durchmesser des Strahlenkegels klein im Vergleich zur 

 Platinfläche , so wird der von der Kegelbasis getroffene 

 Theil gleichmässig stärker erhitzt, als der Rest. Benutzt 

 man nun statt des Platins eine Kohlenplatte, so erhält 

 man einen hell leuchtenden, weissglühenden Ring mit 

 einem sehr deutlich dunklen, und scheinbar ganz kaltem 



