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Naturwissenschaftliche Rundschau. 1897. 



Nr. 31. 



hältnisa in dieser Röhre schneller dem Werthe Null 

 oberhalb des Umkehrungspunktes und schneller der 

 Einheit unter demselben. Von zwei gleichen Röhren, 

 deren eine eine scheibenlormige Elektrode, die andere 

 eine ringförmige von gleichem Durchmesser hatte, war 

 in letzterer das Vcrhältuiss der Intensitäten bei Drucken 

 über dem Umkehrungspunkt grösser und bei niedrigeren 

 Drucken kleiner. Der Druck, bei welchem die Umkehr 

 eintritt, änderte sich nicht nur mit der Gestalt der Elek- 

 troden, denn man fand ihn oft in einer und derselben Röhre 

 verändert; aber er schien bei zwei Röhren mit scheiben- 

 förmigen Elektroden höher in der mit kleinerer Scheibe, 

 und bei zwei Rohren mit Ring und mit Scheibe schien 

 er in letzterer höher zu sein. Die Wahrnehmung von 

 Hagen b ach, dass der Druck, bei dem die Umkehrung 

 eintritt, zusammenfällt mit dem Auftreten der Röntgen- 

 strahlen, hat Verf. für die äusseren Wirkungen annähernd 

 bestätigen können; innerhalb der Röhre aber zeigten 

 sich die Röntgenstrahlen bei beträchtlich höherem 

 Drucke als dem der Umkehr. 



Bezüglich der photographischen Wirkungen ergaben 

 die Versuche mit Rühren, deren Elektroden eine Scheibe 

 und eine Spitze waren, dass im allgemeinen, besonders 

 aber bei Drucken unter 0,2 mm , die photographischen 

 Wirkungen sowohl innerhalb wie ausserhalb der Röhren 

 stärker sind, wenn die Scheibe, als wenn die Spitze 

 Kathode ist. In den Röhren mit Ring und Spitze zeigten 

 die aussen befindlichen Häute stärkere Wirkungen vor 

 den Ringen, während an den inneren Häuten die 

 Wirkungen vor den Ringen vielleicht mehr verblasst, 

 aber gleichförmiger waren, als vor der Spitze. 



Die Versuche lieferten auch genügendes Material zur 

 Entscheidung der Frage, wie die photographischen Wir- 

 kungen innerhalb und ausserhalb der Röhren sich ändern 

 mit Aeuderung der Stromintensität und der Verdünnung. 

 Bei allen Verdünnungen war die Intensität des Stromes, 

 bei welcher die photographischen Wirkungen innerhalb 

 begannen, viel kleiner als die, welche nöthig war, um 

 dieselben aussen (natürlich bei gleicher Exposition) 

 hervorzubringen. Während ferner innen mit zunehmen- 

 der Intensität sich schnell die stärkste photographische 

 Wirkung einstellte, kam man aussen zu dieser Grenze 

 ziemlich langsam. Was die Verdünnung betrifft, so be- 

 ginnen die photographiscben Wirkungen innen viel 

 früher als aussen. Bei einer Röhre z. B. von 15 mm 

 Durchmesser und mit einer verhältnissmässig schwachen 

 Stromintensität (5.10~^ CGS) erhielt man photographi- 

 sche Wirkungen innen , wenn der Druck etwa 0,65 mm 

 betrug, während das Licht der Röhre geschichtet war; 

 aussen hingegen begannen bei derselben Stromintensität 

 die Wirkungen erst, wenn der Druck auf 0,1 mm ge- 

 sunken war. Endlich nahmen sowohl die inneren wie 

 die äusseren photographischen Wirkungen unter gleichen 

 Bedingungen erst schnell und dann immer langsamer 

 zu mit steigender Verdünnung , bis sie ein Maximum 

 erreichten. Dieses Maximum, das in einem Rohre von 

 15 mm innerem Duchmesser dem Drucke von etwa 0,005 

 entsprach, wurde bei immer höheren Drucken ange- 

 troffen , wenn man nach und nach zu Röhren mit 

 kleinerem Durchmesser überging. 



H. Deslamlres: Neue Eigenschaft der Kathoden- 

 strahlen, die ihre complicirte Zusammen- 

 setzung verräth. (Comut. reud. 1897, T. CXXIV, 

 p. 945.) 

 Vor kurzem hat Verf. Versuche mitgetheilt, die er 

 über die gegenseitige Einwirkung zwischen den Kathoden- 

 strahlen und den in den evacuirten Röhren befindlichen 

 Körpern ausgeführt hatte. Er hatte gefunden, dass all 

 diese Körper, mochten sie Leiter oder Isolatoren sein, 

 auf die Richtung der Kathodenstrahlen einen Einfluss 

 haben, wenn sie Anoden oder einfach isolirt sind ; waren 

 sie gleichfalls Kathoden oder zur Erde abgeleitet, dann 

 war die Wirkung im allgemeinen noch stärker und eine 



abstossende. Bei diesen ersten Untersuchungen hatte Verf. 

 ferner die nachstehende Thatsache beobachtet, die er 

 seitdem durch besondere Versuche weiter verfolgt hat: 

 Wenn ein Kathodenstrahl durch einen in seiner Nähe 

 befindlichen Körper abgelenkt wird, theilt er sich meist 

 gleichzeitig in mehrere besondere Strahlen , welche un- 

 gleich abgelenkt werden; die secundären Strahlen, welche 

 im ursprünglichen Strahl vereinigt waren, sind nun von 

 einander getrennt. 



Zu diesen Versuchen diente ein in der Rühre be- 

 findlicher Schirm mit einem feinen Spalt; diesseits des 

 Schirmes befand sich die Hauptkathode. Jenseits des 

 Schirmes erscheint auf dem Glase der Schatten des 

 Schirmes mit einem hellen Strich in der Mitte. Neben der 

 aus einer ebenen Scheibe bestehenden Hauptkathode be- 

 fand sich eine zweite bewegliche, ebene Kathode; wenn man 

 jede einzeln mit dem negativen Pol der Inductionsspirale 

 verband, erschien der Spalt einfach und fein; waren 

 beide verbunden, so beobachtete man die gewöhnliche 

 Abstossung, aber man sah dann nicht zwei, sondern drei 

 und selbst vier helle Striche bei bestimmten Stellungen 

 der beweglichen Kathode. Jede Kathode hatte dann 

 unter der Einwirkung der benachbarten zwei getrennte 

 Bündel von verschiedenen Richtungen ausgesandt. Ver- 

 schob man den Schirm, während die Kathoden fest 

 blieben, so erhielt sich eine Vermehrung der Striche auf 

 einer beträchtlichen Strecke des Feldes. 



Diese Zerlegung der Kathodenstrahlen kann man 

 auch mit einer einzigen Kathode beobachten, und die 

 günstigsten Bedingungen hierfür sind folgende: Die 

 Kathode bildet eine ebene, runde Scheibe; in einem ge- 

 wissen Abstände von ihr schmilzt man an die Röhre 

 einen polirten Stöpsel, der, in das Innere hineinragend, 

 den isolirten Schirm mit einem Spalt und parallel zu 

 diesem einen nackten Metalldraht trägt, der nach aussen 

 abgeleitet ist. Steht der Schirm zwischen Kathode und 

 Draht, so geht der durch den Spalt isolirte Strahl neben 

 dem Metalldraht vorbei. Ist dieser isolirt, dann ist der 

 helle Strahl einfach und fein; wenn man aber den Draht 

 mit dem negativen Pol oder mit der Erde verbindet, so 

 theilt sich der Strahl in mehrere schwächere, ungleich 

 abgelenkte Strahlen. Die Dispersion ist am grössten, 

 wenn der Metalldraht Kathode ist, aber dann stört die 

 Kathodenstrahlung des Drahtes. Es ist daher zweck- 

 mässiger, den Draht mit der Erde zu verbinden, wobei 

 die Ablenkung etwa um die Hälfte vermindert wird. 



Die Wirkung des zur Erde abgeleiteten Drahtes er- 

 streckt sich auf das ganze Kathodenfeld ; denn wenn 

 man den Stöpsel um etwa 180" dreht, so dass der Draht 

 zwischen Kathode und Schirm steht, sind die hellen 

 Striche noch vielfach, und ihre Trennung ändert sich 

 stets mit der Entfernung vom Draht. 



Benutzt man bei einer Röhre verschiedene Inductions- 

 spiralen, so zeigen die Bilder der zerstreuten Striche 

 Verschiedenheiten. Bei sehr niedrigen Drucken er- 

 scheinen die Striche am meisten abgelenkt. Die Trennung 

 und die Dispersion der Strahlen nimmt zu mit der 

 Oberfläche des Drahtes und mit der Potentialdifi'erenz 

 zwischen dem Draht und der Anode. Verf , der keine 

 Gelegenheit hatte, die Wirkung kräftiger Magnete zu 

 studiren, glaubt, dass die Theilung der Kathodenstrahlen 

 durch einen benachbarten Körper analog ist der Zer- 

 streuung, die Lenard und Birkeland mittels Magnete 

 erzeugt haben. 



W. Muthmann und A. Clever: Ueber das Stick- 

 stoffpen tasulfid. (Zeitschr. f. unorganische Chemie. 

 1896, BJ. Xlll, S. 200.) 

 Bei Einwirkung von Ammoniak auf Schwefel- 

 dichlorid entsteht neben anderen Producten ein in 

 schönen orangerothen Prismen krystallisirender Körper 

 der Formel N4S4. Erhitzt man diesen mit Schwefel- 

 kohlenstoff im verschlossenen Rohre auf etwa 100", so 

 nimmt die anfänglich gelbrothe Lösung eine tief blut- 



