Nr. 33. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 1897. 



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verschiedene Abänderungen, durch welche diesem 

 Mangel abgeholfen wird. Das Verfahren besteht darin, 

 dass die Schwankungen der Lothlinie ermittelt werden 

 durch Messung der Abstände eines Queckailberspiegels 

 von gewissen festen Punkten. Auch giebt der Verf. ein 

 weiteres Verfahren an , bei welchem die Gaugdifferenz 

 zweier entgegengesetzt circularpolarisirter Lichtbüschel 

 gemessen wird durch die Lage der Polarisationsebene, 

 welche das, durch Vereinigung beider Büschel ent- 

 stehende geradlinig polarisirte Licht besitzt. Branco. 



John Trowbridge und Theodore Wm. Richards: Die 



Temperatur und der Ohms che Wider- 

 stand der Gase während der oscillirenden 

 elektrischen Entladung. (Philosophical Magazine. 

 1897, Sei-. 5, Vol. XLIII, p. 349.) 

 Bei der Untersuchung der Spectra von Argon und 

 anderen Gasen hatten die Verff. die Thatsache sicher- 

 gestellt, dass die continuirliche Entladung eines Accumu- 

 lators ein bestimmtes Spectrum erzeugt, während die 

 OBcillirende Entladung eines Gondensators ein anderes 

 Spectrum hervorbringt (vgl. Rdsch. XII, 325). Hierbei 

 musste auffallen , dass das Gas bei der Einwirkung des 

 continuirlichen Stromes diesem einen Widerstand von 

 mehreren Hunderttausend oder Millionen Ohm bietet, 

 während bei der Einwirkung eines Gondensators durch 

 dieselbe Röhre Schwingungen hindurchgehen, welche 

 schon durch einige Hundert Ohm vollständig gedämpft 

 werden. Dies veranlasste die Verff., den Widerstand 

 einer solchen Röhre gegen die oscillatorische Entladung 

 zu messen, und mittels einer neuen Methode fanden sie, 

 dass in der That eine Gasmasse bei niedriger Spannung 

 in einer Capillarröhre so wirken kann, als wenn sie dem 

 Funken eines grossen Gondensators nur einen Widerstand 

 von 5 oder 6 Ohm entgegenstellte. 



Zur Untersuchung wurden gewöhnliche PI ück er- 

 sehe Röhren verwendet, aus zwei durch ein Capillarrohr 

 verbundenen, cylindrischen Kugeln mit Aluminium-Elek- 

 troden bestehend. Als Maassstab wurden die Potential- 

 differenzea solcher Röhren beim Durchgang einer con- 

 tinuirlichen Entladung verwendet, über welche schon 

 von Hittorf und Anderen Messungen ausgeführt 

 waren, denen die Verff. noch eigene Messungen ihrer 

 Röhren hinzufügten. Offenbar besitzt nun jedes Gas bei 

 einem bestimmten Drucke ein Minimum der Potential- 

 differenz ; für den Wasserstoff liegt es bei etwa 1 mm, 

 für Stickstoff' bei etwa 0,3 mm Druck. Diese Minima, 

 wie überhaupt die Potentialdifferenzen werden zweifellos 

 durch die Stärke des Stromes modificirt; so fand 

 Hittorf mit einem Strome von 2 Milliampere das 

 Potentialgefälle zwischen zwei Punkten in der Mitte der 

 Röhre, die 8 cm von einander abstanden, in Stickstoff 

 von 0,35 mm Spannung etwa 120 Volt ; wenn hingegen 

 der Strom 1 M. A. und die Gasspannung nur etwa 

 0,001 mm betrugen, sank das Gefälle auf 15 Volt. Diese 

 Zahlen entsprechen Widerständen von bezw. 60000 und 

 15000 Ohm. Wie viel von diesem Hinderniss wahrer 

 Widerstand und wie viel von einer Art Polarisation her- 

 rührt, lässt sich nicht entscheiden, und man muss zu- 

 nächst alles als Widerstand rechnen. 



Dieser Widerstand ist jedenfalls viel zu gross, um 

 selbst unter den günstigsten Bedingungen den Durch- 

 gang von Schwingungen zu gestatten. Um nun zu be- 

 weisen, dass das Hinderniss nicht bestehen bleibt, 

 sondera factisch vom Funken durchbrochen wird, 

 braucht man nur die Entladung mit Hülfe eines schnell 

 rotirenden Spiegels zu photographiren. Da aber das 

 Licht in der Röhre zu schwach ist für Momentphoto- 

 graphien, schaltete man in den Kreis eine Funkenstrecke 

 zwischen zwei Cadmium-Elektroden, die hinreichend helle 

 Funken gaben; alle Schwingungen, welche diese Funken- 

 strecke passirten, mussten auch durch die Röhre gehen. 

 Die Verff'. stellten sich nun die Aufgabe, eine Reihe 

 von Photographien eines Funkens zu erhalten beim 



Durchgang der Entladung durch Wasserstoff, wenn das 

 Gas weisses Licht aussaudte und das Spectrum mit 

 vielen Linien gab, und dann, wenn es die charakteristi- 

 sche rothe Farbe und ein Spectrum von nur vier Linien 

 im sichtbaren Spectrum gab (vgl. Rdsch. XII, 325). Um 

 das weisse Licht in der Wasserstoffröhre zu erhalten, 

 musste der Widerstand im Kreise stark vergrössort 

 werden; dann zeigten die Photographien, dass die Ent- 

 ladung nicht oscillatorisch war. Wenn man aber den 

 Widerstand im Condensatorkreise verminderte, wurde 

 das Licht der Röhre roth, und wenn aller Widerstand 

 ausserhalb der Röhre aus dem Kreise entfernt war, 

 zeigten die Photographien , dass die Entladung eine 

 oscillatorische war, was auch das eigenthümliche Knattern 

 des Funkens verrieth. Die Untersuchung der Photo- 

 graphien lehrte nun , dass gewöhnlich nicht mehr als 

 zwei oder drei vollkommene Oscillationen vorhanden 

 waren ; die übrigen , die man von der vorhandenen 

 Capacität und Selbstinduction des verwendeten Gonden- 

 sators einhalten kann, waren somit durch den Widerstand 

 des Gases abgedämpft. Die wichtige Frage, welchen 

 Widerstand das Gas im Moment der Entladung dar- 

 geboten , konnte durch ein Voltmeter nicht beantwortet 

 werden, denn dieses gab zvrischen den Enden der Röhre 

 eine Potentialdifi'erenz von 1800 Volt, die nur durch 

 einen Widerstand von vielen Tausend Volt erzielt werden 

 kann, während man schon durch einen Widerstand von 

 10 bis 20 Ohm eine Dämpfung herbeiführen konnte, wie 

 die des Gases; der Widerstand des Gases konnte also 

 nicht grösser sein als diese Werthe. 



Die Verff. gingen nun in der Weise vor, dass sie 

 sich eine Reihe von Standard-Photographien der oscilla- 

 torischen Funken von Condensatoren verschiedener Grösse 

 herstellten, die durch bekannte Widerstände anstelle der 

 Geisslerröhre gedämpft waren. So erhielten sie etwa 

 500 Funkenphotographien , von denen sie stets den 

 Funken, der die grösste Zahl von Oscillationen zeigte, 

 für den dem eingeschalteten Widerstände entsprechenden 

 annahmen. In einer Tabelle sind für die Widerstände 

 bis 30 Ohm die Zahl der Halbschwingungen für drei 

 verschiedene Capacitäten angeführt, wobei sich zeigte, 

 dass je grösser die Capacität, desto geringer die Zahl der 

 Schwingungen ist, namentlich zwischen 2 und 10 Ohm 

 Widerstand. Dann wurde statt der Widerstände eine 

 mit der Luftpumpe verbundene Röhre eingeschaltet, die 

 entweder mit reinem Wasserstoff oder Stickstoff' gefüllt 

 war, und bei verschiedenen Drucken des Gases mit den- 

 selben Capacitäten der Standard - Photographien die 

 Oscillationen der Funken und daraus die Widerstände 

 der Röhre in Ohm bestimmt. Ausserdem wurden noch 

 einige Beobachtungen mit Argon ausgeführt. 



Die Versuche führten zu unzweideutigen Resultaten, 

 welche die Verff. in folgende Sätze zusammenfassten : 

 „1. Der Widerstand eines Gases bei niedrigem Druck 

 gegen die oscillatorische Entladung ist äquivalent einem 

 sehr kleinen Ohmschen Widerstände. 2. Dieser Wider- 

 stand ist gewöhnlich grösser, je geringer die Elek- 

 tricitätsmenge. 3. Bis zu einem sehr niedrigen Drucke 

 nimmt dieser Widerstand ab mit der Spannung des 

 Gases. Bei einem Drucke bedeutend unterhalb des 

 Minimums der Potentiale, die oben erwähnt worden, 

 scheint der Widerstand ein Minimum zu erreichen; doch 

 macht die Unregelmässigkeit der Funken in diesem Ab- 

 schnitte das (letztere) Minimum etwas unsicher ; wahr- 

 scheinlich ändern sie sich mit der Elektricitätsmenge 

 und mit den Eigenschaften des Gases. 4. Die Gestalt 

 der Röhre hat einen wichtigen Einfluss auf den Wider- 

 stand des Gases. 5. Bei der oscillatorischen Entladung 

 ist es klar, dass die Elektroden einen bei weitem ge- 

 ringeren Einfluss ausüben, wie bei der continuirlichen 

 Entladung." 



Die an die vorstehenden Versuchsergebnisse ge- 

 knüpfte Discussion beschäftigt sich mit der Temperatur, 

 den energetischen Verhältnissen und den Dissociationen 



