Nr. 50. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 1897. 



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Mit Hülfe des reflectirenden Spaltes hat nun Herr 

 Huggins die Spectra der drei hellsten Sterne des Tra- 

 pezes gesondert photographirt. Die Spectra erwiesen 

 sich sehr reich an dunklen und hellen Linien , was 

 sicherlich die Ansicht von einer physischen Beziehung 

 der Sterne zum Nebel bestätigt. Diese Spectra haben 

 ferner eine ganz unerwartete Eigenthümlichkeit gezeigt, 

 die nicht allein für diese Sterne, sondern für die Stern- 

 spectroskopie überhaupt von beträchtlichem Interesse 

 ist, nämlich dass die hauptsächlichsten dunklen Linien 

 auf hellen Linien liegen, welche gewöhnlich breiter sind. 



Dieses Uebereinanderliegen ist aber nicht immer 

 symmetrisch; man findet vielmehr bei der Mehrzahl der 

 Linien die helle Linie mehr oder weniger seitlich von 

 der schwarzen Linie. Dieses unsymmetrische Ueberein- 

 anderliegen zeigt sich besonders bei den Wasserstoff- 

 linien, deren Keihe man von Hß bis Hn verfolgen kann. 



Diese Anordnung der über einander liegenden 

 Linien gleicht den bekannten Erscheinungen des 

 Speotrums von dem veränderlichen Stern ß Lyrae. Eine 

 Vergleichung der Photographien aus den Jahren 1894, 

 1895, 1896 und 1897 lässt darüber keinen Zweifel, dass 

 die relativen Orte der hellen und dunklen Linien vari- 

 abel sind, wie dies beim Stern ß Lyrae der Fall ist. 



Es wäre voreilig, gestützt auf die bisher gewonnenen 

 Photographien der Sterne von S, Orionis eine Deutung 

 zu versuchen für dies mehr oder weniger asymmetrische 

 Uebereinanderlagern der hellen und dunklen Linien, das 

 mit der Zeit sich verändert. Aber die neuen That- 

 sachen scheinen doch wichtig genug, um eine Mit- 

 theilung zu rechtfertigen. 



G. Quincke: Die Klebrigkeit isolirender 

 Flüssigkeiten im constanten elektrischen 

 Felde. (Wiedemanns Annalen der Physik. 1897, 

 Bd. LXII, S. 1.) 

 Die Vermuthung, dass isolirende Flüssigkeiten in 

 einem elektrischen Felde im Zustande der dielektrischen 

 Polarisation eine andere Klebrigkeit besitzen, als im 

 unelektrisohen Zustande, hat Herr Quincke in folgen- 

 der Weise experimentell bestätigt: 



Kugeln aus Crownglas, Flintglas, Quarz oder Kalk- 

 spath wurden mit dünnen Seidenfäden so an einer 

 leichten Wage aufgehängt, dass die Kugel in der 

 Mitte zwischen zwei 1,5 cm von einander abstehenden 

 Condensatorplatten schwebte; die Platten wurden in 

 einem Glastrog befestigt, der mit Aether, mit Schwefel- 

 kohlenstoff, mit einem Geraisch aus gleichen Theilen 

 Schwefelkohlenstoff und Terpentinöl, oder mit Benzol 

 gefüllt und durch einen Deckel, mit Röhre für den 

 Aufhängefaden , gegen Verdunstung geschützt war; die 

 Platten konnten durch einen Hochdruckaccumulator 

 oder durch eine Leydener Batterie geladen und die 

 Potentialdifferenz durch ein Elektrometer gemessen 

 werden. Die Zunge der benutzten Wage bewegte sich 

 vor einer Theilung, deren 1 Sklth. einer verticalen Ver- 

 schiebung der Kugel um 1,521 mm entsprach. 



Die halbe Schwingungsdauer des Wagebalkens mit 

 der Kugel in der isolirenden Flüssigkeit betrug durch- 

 schnittlich 2,3 Secunden und nahm sehr wenig zu, wenn 

 die Condensatorplatten auf die elektrische Potential- 

 differenz 2000 Volt geladen wurden. Man kann also 

 sagen, dass die Schwingungsdauer beim Elektrisiren der 

 Condensatorplatten nahezu ungeändert bleibt. Hingegen 

 nahmen die Amplituden des schwingenden Wage- 

 balkens um so schneller ab, je grösser die Potential- 

 differenz der Condensatcrplatteu war, wodurch die Zu- 

 nahme der Klebrigkeit durch die dielektrische 

 Polarisation erwiesen war. Aus der Anzahl der halben 

 Schwingungen, die der Wagebalken machen musste, 

 damit die Amplitude von 5 Sklth. auf 1 Sklth. herunter- 

 ging, wurde das logarithmische Decrement der Ampli- 

 tude berechnet, und der unterschied des Decrements im 



elektrischen und unelektrischen Zustande (J. — io) ergab 

 die Zunahme der Klebrigkeit unter dem Einfluss der 

 elektrischen Kräfte , wenn die Kugel in der isolirenden 

 Flüssigkeit senkrecht zu den Kraftlinien schwingt. 



Zum Vergleiche wurde in ähnlicher Weise eine 

 Quarzkugel zwischen Condensatorplatten in eine Kupfer- 

 vitriollösung gehängt und die Versuche wie mit den 

 isolirenden Flüssigkeiten ausgeführt; das logarithmische 

 Decrement der Schwingungsbogen war hier mit elek- 

 trischem Strom dasselbe , wie ohne Strom ; die Klebrig- 

 keit der wässei'igen Kupfervitriollösung blieb also 

 während der Elektrolyse unverändert. 



Endlich wurden die Versuchsanordnungen so ver- 

 ändei't, dass die Kugeln im elektrischen Felde parallel 

 den Kraftlinien ihre Schwingungen ausführten ; die 

 Condensatorplatten standen horizontal im Troge , und 

 der Seidenfaden der Kugeln ging frei durch eine 5 mm 

 weite Oefl'nung der oberen Condensatorplatte hindurch; 

 die Platten hatten 2200 Volt Potentialdifferenz und 3 cm 

 Abstand. 



Die Resultate seiner Untersuchung fasst Herr Quincke 

 in folgende Sätze: 1. Lässt man feste Kugeln aus iso- 

 lirender Substanz in isolirenden Flüssigkeiten zwischen 

 Condensatorplatten _L oder 4^ zu den elektrischen Kraft- 

 linien schwingen, so werden die Schwingungen um so 

 stärker gedämpft, je stärker die Condensatorplatten ge- 

 laden sind. 2. Der Unterschied des logarithmischen 

 Decrementes der Schwingungen bei geladenem und un- 

 geladenem Condensator, A — Xq, ist ein Maass der Zu- 

 nahme der Klebrigkeit der Flüssigkeit durch die 

 elektrischen Kräfte oder ein Maass für die elektrische 

 Klebrigkeit der Flüssigkeit _L oder ^ den elektrischen 

 Kraftlinien. 3. Die elektrische Klebrigkeit _L zu den 

 elektrischen Kraftlinien ist (für Aether, Schwefelkohlen- 

 stoff, ein Gemisch von Schwefelkohlenstoff mit Terpen- 

 tinöl und Benzol) nahezu proportional KP/a, wenn K 

 die Dielektricitätsconstante der Flüssigkeit, P die Po- 

 tentialdifferenz und a den Abstand der Condensator- 

 platten bedeuten. 4. Die elektrische Klebrigkeit 4^ zu den 

 elektrischen Kraftlinien ist 1,5 bis 6 mal kleiner als die 

 elektrische Klebrigkeit _L zu den elektrischen Kraftlinien. 



Q. Majorana: üeber die Geschwindigkeit der 

 Kathodenstrahlen. (Rendiconti Reale Accademia dei 

 Lincei. 1897, Ser. 5, Vol. VI [2], p. 66.) 



Die Entscheidung zwischen den beiden Hypothesen 

 über die Natur der Kathodenstrahlen, welche nach der 

 einen Auffassung bewegte, materielle Theilchen, nach 

 der anderen Aetherschwingungen sein sollen, versuchte 

 Herr Majorana, ähnlich wie dies J. .J. Thomson gethan 

 (Rdsch. IX, 640), durch Messung der Geschwindigkeit 

 der Kathodenstrahlen herbeizuführen. Man durfte er- 

 warten, dass die Kathodenstrahlen Geschwindigkeiten 

 von der Ordnung der Lichtgeschwindigkeit besitzen 

 werden, wenn sie Aetherschwingungen sind, während sie 

 sich mit viel kleineren Geschwindigkeiten fortpflanzen 

 werden, wenn sie aus bewegten, materiellen Theilchen 

 bestehen. Thomson hatte bei seinen Messungen eine 

 Geschwindigkeit von 190000 m in der Secunde gefunden, 

 d. h. einen Werth gleich etwa 0,001 der Lichtgeschwindig- 

 keit; aber er hatte bei seinen Messungen die Erregung 

 der Fluorescenz au einer näheren und einer entfernteren 

 Stelle benutzt, und es ist nicht erwiesen, ja wohl auch 

 nicht wahrscheinlich, dass die auf einen Schirm auf- 

 fallenden Strahlen denselben momentan leuchtend machen. 

 Herr Majorana benutzte eine andere Wirkung der 

 Kathodenstrahlen, nämlich die elektrische Ladung der 

 Körper, die sie auf ihrem Wege treffen, und verwendete 

 hierzu folgenden Apparat: 



In der beistehenden Figur ist C die Kathode und 

 a und h sind Anoden, so dass beim Durchgang der Ent- 

 ladung durch die evacuirte Röhre nach beiden Seiten 

 Kathodenstrahlen ausgehen und die Scheiben m und n, 



