588 rXXVn. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1912. Nr. 46. 



absoluten Nullpunkte stetig ausziehen läßt; und es ist 

 wohl auch nicht zu bezweifeln, daß dies möglich ist, so- 

 lange wir es mit festen Stoffen, mit Kristallen oder 

 amorphen Stoffen, sei es in chemisch reinem Zustande, sei 

 es in Form von Gemischen oder verdünnten Lösungen, zu 

 tun haben. Anders aber liegt die Sache bei Gasen; 

 betrachten wir z. B. den einfachen Vorgang der Arbeits- 

 leistung eines Gases bei einer bestimmten Yolumen- 

 änderung, so können wir uns zurzeit keine Vorstellung 

 darüber machen, was aus diesem Vorgange wird, wenn 

 wir den Grenzübergang zum absoluten Nullpunkt 

 machen; wir sind also in diesem Falle nicht in der 

 Lage, das der Fig. 2 entsprechende Diagramm zu 

 zeichnen. Ich glaube nicht, daß dies eine Lücke in 

 der Anwendung des neuen Wärmesatzes bedeutet; 

 es scheint dies vielmehr eine solche in unserer An- 

 schauung über das Wesen des Gaszustandes bei sehr 

 tiefen Temperaturen zu sein. Auf dem vorjährigen 

 Quantenkongreß („Conseil Solvay") in Brüssel wurde 

 wiederholt diese Frage gestreift; im Sinne der Quanten- 

 theorie muß man wohl auch an ein ganz absonderliches 

 Verhalten der Gase bei sehr tiefen Temperaturen 

 glauben, doch sind die Anschauungen noch nicht ge- 

 klärt, und das Experiment steht wegen des ungeheuer 

 kleinen Dampfdruckes bei tiefen Temperaturen dieser 

 Frage zunächst machtlos gegenüber. Der praktischen 

 Übertragung des neuen Wärmesatzes auf das chemische 

 Gleichgewicht im gasförmigen System steht trotzdem 

 kein Hindernis entgegen; man berechnet die chemische 

 Affinität für die betreffende Reaktion in konden- 

 siertem System und geht sodann mit Hilfe von Dampf- 

 druckformeln auf die damit im Gleichgewicht befind- 

 liche Gasphase über. Freilich wären wir noch besser 

 daran, wenn wir aus der Verdampfungswärme (ähnlich 

 wie wir z. B. bei kondensierten Systemen die elektro- 

 motorische Kraft aus der Wärmetönung berechnen 

 können) den Dampfdruck ableiten könnten , doch 

 wissen wir noch nicht einmal sicher, ob dies über- 

 haupt möglich ist. Aber das ist ja gerade der Reiz 

 der naturwissenschaftlichen Forschung, daß, wenn 

 man ein Gebiet einigermaßen urbar gemacht zu haben 

 glaubt, immer noch mehr als genug für künftige 

 Arbeit zu tun übrig bleibt! 



Wie oben erwähnt, läßt sich die Aufstellung des 

 ersten und zweiten Wärmesatzes auf die Erfahrung 

 zurückführen, daß sich gewisse Vorrichtungen trotz 

 aller Bemühungen nicht realisieren ließen; auch der 

 neue Wärmesatz kann (wenn er auch nicht auf diesem 

 immerhin umständlichen Wege gefunden wurde) in 

 seiner wahrscheinlich allgemeinsten Fassung ebenfalls 

 durch die Unmöglichkeit gekennzeichnet werden, einen 

 gewissen Effekt zu erzielen. Wir können also etwa 

 die nunmehr bekannten drei Wärmesätze in folgende 

 Thesen fassen: 



1. Es ist unmöglich, eine Maschine zu bauen, die 

 fortwährend Wärme oder äußere Arbeit aus 

 Nichts schafft. 



2. Es ist unmöglich, eine Maschine zu konstruieren, 

 die fortdauernd die Wärme der Umgebung in 

 äußere Arbeit verwandelt. 



3. Es ist unmöglich, eine Vorrichtung zu ersinnen, 

 durch die ein Körper völlig der Wärme beraubt, 

 d. h. bis zum absoluten Nullpunkte abgekühlt 

 werden kann. 

 Aus dem ersten Satze lassen sich in der Tat alle 

 Folgerungen ziehen, die das Gesetz von der Erhaltung 

 der Energie in sich enthält. Aus dem zweiten Satze 

 können wir die Richtigkeit der obenstehenden Funda- 

 mentalgleichung des zweiten Wärmesatzes ableiten, 

 wenn wir den Begriff der Temperatur einführen. Aus 

 dem dritten Satze können wir die mathematische 

 Formulierung des neuen Wärmesatzes erschließen, 

 wenn wir die Erfahrung zu Hilfe nehmen, daß bei 

 sehr tiefen Temperaturen die spezifische Wärme ver- 

 schwindend klein wird. 



Um meine zum Teil recht abstrakten Ausführungen 

 mit einer allgemeineren Betrachtung zu schließen, 

 möchteich, an die eingangs erwähnte Boltzmannsche 

 Charakterisierung der theoretischen Forschung an- 

 knüpfend, die Frage auf werfen: Sind wir bei der Auf- 

 stellung des neuen Wärmesatzes den Fußstapfen der 

 Phänomenologen oder der Atomistiker oder schließlich 

 der Thermodynamiker gefolgt? 



DieAntwort ist leicht zu geben; als wir die Gleichung 

 dA 



Um- 



dT 



(für T = 0) 



errieten und hinschrieben , handelten wir als reine 

 Phänomenologen ; als hierauf verschiedene Konse- 

 quenzen aus der Gleichung gezogen und rechnerisch 

 wie experimentell verfolgt wurden, schlössen wir uns 

 der thermodynamischen Schule an; als wir schließlich 

 nach einer theoretischen Begründung obiger Gleichung 

 suchten, fanden wir sie mit Hilfe der Atomistik. 



Unsere Arbeit wäre sicherlich noch unvollständiger 

 und lückenhafter geblieben, als sie ohnehin sein mag, 

 wenn wir uns streng an eine einzige Methode gehalten 

 hätten , und vielleicht kann gerade dies Beispiel die 

 allgemeine Forderung illustrieren, daß der Natur- 

 forscher möglichst alle Hilfsmittel seiner Zeit zu Hilfe 

 zu nehmen hat, gerade wie man Schlachten nicht nur 

 mit einer Waffe, sondern unter Verwendung sämt- 

 licher Truppengattungen schlagen muß. 



Die zelluläre Grundlage des Geschlechts- 

 problems. 



Von Prof. Dr. R. Goldschmidt (München). 



(Vortrag, gehalten in der Gesamtsitzung beider Hauptgi'uppen 



der 84. Versammlung Deutscher Naturforscher und Ärzte zu 



Münster i. W. am Donnerstag, den 19. September 1912'). 



Es gibt wohl wenig Probleme der tierischen und 

 pflanzlichen Biologie, über die so viel geschrieben 

 wurde, wie über das Geschlechtsproblem. Trotzdem, 



') Eine ausführlichere Publikation mit zahlreichen 



Ahbildungen wird im Verlag von Gebr. Bornträger er- 

 scheinen. Dem Vortrag ging fler analoge von Prof. Cor- 

 rens- Münster über Vererbung und Bestimmung des Ge- 

 schlechts voraus (s. Rdsch. Nr. 44 u. 45.) 



