382 XXVn. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1912. Nr. 30. 



nach den Nebenumständen mehr oder weniger negative 

 Teilchen im Kanalstrahlenbündel auftreten. Diese Ver- 

 schiedenheit im elektrischen Verhalten der Kanalstrahlen 

 wird allgemein darauf zurückgeführt, daß die ursprüng- 

 lich durchwegs positiv geladenen Kanalstrahlen durch 

 Aufnahme oder Abgabe von Elektronen sich umladen 

 bzw. neutralisieren. Es kann dabei aus einem primär 

 positiven Strahl durch Assoziation mit einem Elektron 

 ein neutraler Strahl entstehen und aus diesem wieder 

 durch Dissoziation ein positiver Strahl hervorgehen. 



Zuerst untersuchten die Verff., ob die Geschwindigkeit 

 beim Durchgang durch Materie geändert wird, und ob 

 die Umladungen, also die Aufnahme oder Abgabe einer 

 negativen Ladung, eine Geschwindigkeitsänderung hervor- 

 bringen. Die Experimente ergaben folgendes : Die Ge- 

 schwindigkeit der positiven Wasserstoffkanalstrahlen bleibt 

 innerhalb ±0.5 % Fehler konstant bei Drucken bis 5 . 10-s 

 mm Hg und Geschwindigkeiten der Kanalstrahlen von 1.5 

 bis 2.6 . 10' cm/sek., auch wenn ein großer Teil der 

 Strahlen auf ihrem Wege absorbiert wird. Für dasselbe 

 Geschwindigkeits- und Druckintervall erwies sich auch 

 die Geschwindigkeit des dissoziierten Strahles gleich 

 der des positiven, so daß vermutlich auch die Geschwindig- 

 keit des neutralen Strahles innerhalb der Fehlergrenzen 

 + 0.5 % mit der des positiven Strahles identisch ist. Die 

 Umladungen üben sonach keinen merkbaren Einfluß auf 

 die Geschwindigkeit aus. 



Daß die Geschwindigkeit beim Durchgang durch 

 Materie nur eine unmerkliche Veränderung erfährt, stimmt 

 gut mit theoretischen Berechnungen und ist darum be- 

 sonders interessant, weil man nach dem Verhalten der 

 «-Strahlen und der Kathodenstrahlen eine deutliche Ge- 

 schwindigkeitsänderung hätte erwarten können. Aus der 

 UnVeränderlichkeit der Kanalstrahlen folgt mit Notwendig- 

 keit, daß auch die Ablenkung der Strahlen („Scattering") 

 infolge der Umladungen ebenfalls unmerkbar klein sein 

 muß. Man kann aus dieser Tatsache berechnen, daß die 

 Umladungen nur durch Zusammenstoß mit Elektronen 

 und nicht mit Ionen erfolgen müssen. Denn bei Zu- 

 sammenstoß mit Ionen oder Molekülen muß eine voll- 

 ständige Streuung und teilweise Hemmung oder Absorp- 

 tion der Kanalstrahlen eintreten. 



Die Verff. haben ferner die Weglänge >.p für einen 

 positiven und in für einen neutralen Kanalstrahl zwischen 

 zwei Umladungen berechnet. Für diese Berechnung sind 

 zwei Theorien möglich, entweder ist i.p ^= Xn, was die 

 Verff. ursprünglich annahmen, oder es ist nach der Vor- 

 aussetzung W. Wiens Xn > Xp. Im ersteren Fall muß 

 eine Verschiedenheit in der Intensität des positiven und 

 des neutralen Anteils des Kanalstrahlenbündels auf eine 

 verschiedene Absorption der beiden Strahlenarten zurück- 

 geführt werden, während Wien für beide die gleiche 

 Absorption annimmt. Es wurde hier die Wien sehe 

 Theorie zugrunde gelegt. Die Verff. konnten die Xp Werte 

 bis auf etwa + 6 % experimentell bestimmen und ein- 

 gehendere Vergleichungen über die Größe Xp bei variablem 

 Druck, bei variabler Geschwindigkeit und bei verschiedenem 

 e/m der Kanalstrahleuteile und mit verschiedenen Gasen 

 im Beobachtungsraum durchführen und in Kurven dar- 

 stellen. 



Der Einfluß des Gases als Träger der Kanalstrahlen 

 auf Xp erwies sich sehr nahe übereinstimmend mit den 

 Befunden Lenards für Kathodenstrahlen. Es ist ja auch 

 prinzipiell kein Unterschied, ob ein positives oder neu- 

 trales Molekül (schneller Kanalstrahl) durch ein elektronen- 

 erfülltes Gas fliegt oder ein Elektron derselben Ge- 

 schwindigkeit (Kathodenstrahl) durch das ruhende ioni- 

 sierte Gas. Bei gleicher kinetischer Energie und gleichem 

 Gasdruck wurde Xp ungefähr proportional 1/Vm, wenn in 

 die Masse des Gasatoms ist, gefunden. 



Die Absorption der Kanalstrahlen wurde von den 

 Verff. der Größe nach gemessen, wobei als Absorption 

 die Abnahme der Zahl der Teile auf dem direkten Weg 

 des Strahles definiert wird. Dieselbe erwies sich für die 



positiven Kanalstrahlenteile innerhalb des Druokintervalls 

 von 3 . 10—4 bis 5 . 10—3 mm Hg als proportional dem 

 Druck und fast unabhängig von der Geschwindigkeit. 



Was die negativen Kanalstrahlen betrifft, so haben 

 die Verff. in der an zweiter Stelle genannten Arbeit eine 

 besondere Untersuchung über dieselben angestellt. Sie 

 gingen dabei von der Voraussetzung aus, daß jedes Kanal- 

 strahlenion ursprünglich positiv gewesen 'sein muß, gleich- 

 gültig, ob es später positiv oder negativ auftritt. Die 

 negativen Ionen treten hauptsächlich bei Anwesenheit 

 des Wasserdampfes auf. Bei der Umladung aus negativen 

 Ionen bilden sich neutrale ; die neutralen dissoziieren so- 

 wohl in positive wie in negative. Die Geschwindigkeit 

 der im Entladungsraum entstandenen negativen H-Ionen 

 ist kleiner als die der positiven. 



ÄhnUche Beobachtungen wie für die negativen Kanal- 

 strahlenionen gelten auch für die zweiwertigen Ionen. 

 Auch diese entstehen sekundär bei Anwesenheit von 

 Dämpfen. Bei absolut gasfreier Kathode und wenn die 

 Gasröhren schon längere Zeit evakuiert waren, konnten 

 die Verff. keine doppelt geladenen Kanalstrahlenteilchen 

 nachweisen. • Meitner. 



A. Backen und Georg (jehlhoff: Elektrisches, 

 thermisches Leitvermögen und Wiedemanu- 

 Franzsche Zahl der Antimon-Cadmium- 

 legierungen zwischen 0° und — 190° C. (Ver- 

 handlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft 

 1912, J.ihrg. 14, .S. 169—182.) 



Die Autimon-Cadmiumlegierungen zeichnen sich vor 

 anderen dadurch aus, daß sie sehr hohe Thermokräfte 

 besitzen, und zwar hat die Verbindung Sb Cd die höchste 

 mit Metallen bzw. Metallegierungen erreichbare Therm o- 

 kraft von 305 Mikrovolt pro Grad Celsius gegen Kupfer. 

 Die Thermokraft fällt dann nach beiden Seiten mit ab- 

 nehmenden bzw. zunehmenden Prozenten an Cd bzw. Sb 

 nahezu symmetrisch ab, wie E. Becquerel gefunden hat. 



In neuerer Zeit wurde die Thermokraft dieser 

 Legierungsreihe von A. Smith gemessen, der auch elek- 

 trisches Leitvermögen, Hall- und Nernsteffekt dieser Reihe 

 bestimmte. Die Verff. haben nun das Verhältnis des 

 elektrischen Leitvermögens zum Wärmeleitvermögen 

 dieser Legierungen untersucht, um zu prüfen ob eine 

 Beziehung zwischen Thermokraft und Leitverhältnis vor- 

 handen ist. Zu diesem Zwecke wurde das Wärmeleit- 

 vermögen nach der von Eucken ausgearbeiteten Methode 

 gemessen. 



Die Legierungen wurden aus reinsten Metallen unter 

 Wasserstoff zusammengeschmolzen und dann in Form von 

 Klötzen gegossen. Die Messungen wurden bei den Tem- 

 peraturen 0», — 79° und — 190° C ausgeführt. Die Unter- 

 schiede des Wärmeleitvermögens der Legierungen er- 

 wiesen sich als sehr bedeutend. So wird durch Zusatz 

 von 33 % Antimon zum Cadmium das Wärmeleitvermögen 

 auf den zehnten Teil herabgesetzt. Außerordentlich kleines 

 Leitvermögen besitzt beispielsweise die Legierung 

 2 Sb + 1 Cd, sowie 1 Sb -f 1 Cd. 



Zur Messung des elektrischen Leitvermögens wurden 

 teils dieselben Stücke wie die zur Messung des Wärme- 

 leitvermögens benutzten, teils umgegossene längere Stücke 

 verwendet. 



Der Einfluß der Zusammensetzung auf das elek- 

 trische Leitvermögen ist noch weit größer als der auf 

 das Wärmeleitvermögen. So ist das Wärmeleitvermögen 

 des Cadmiums 77,5 mal größer, das elektrische Leit- 

 vermögen 6445 mal größer als das der Verbindung Sb Cd. 

 Diese besitzt nur ein 30 mal so großes Leitvermögen wie 

 die bestleitende Schwefelsäure. Da das elektrische Leit- 

 vermögen durch die Elektronenkonzentration in dem be- 

 treffenden Material bedingt wird, so muß die Elektronen- 

 konzentration in der Verbindung Sb Cd sehr gering sein. 

 Dafür spricht auch der Umstand, daß das Wärmeleit- 

 vermögen dieser Verbindung einen hohen negativen Tem- 

 peraturkoeffizienten besitzt. Der Temperaturkoeffizient 



