Naturwissenschaftliche Rundschau. 



Wöchentliche Berichte 



über die 



Eortschritte auf dem GresamtgeMete der Naturwissenschaften. 



XXVn. Jahrg. 



5. September 1912. 



Nr. 36. 



R. W. Wood: Selektive Reflexion, Zerstreuung 

 und Absorption durch resonierende Gas- 

 moleküle. (Physikal. Zeitschr. 1912, Jahrg. 13, S.353 

 — 368.) 



J. Franck: Über dieÜb erführ ung des Kesonanz- 

 spektrums der Jodfluoreszenz in ein 

 Bandenspektrum durch zugemischte Gase. 

 (Verhandlungen der Deutschen Physikal. Gesellschaft 1912, 

 Jahrg. 14, S. 419— 423.) 



J. Franck und G. Hertz: Über durch polari- 

 siertes Licht erregte Fluoreszenz von 

 Joddarapf. (Verhandl. der Deutschen Phj-sikal. Gesell- 

 schaft 1912, Jahrg. H, S. 423— 425.) 



Die Zerstreuung des Lichtes durch Gasmoleküle 

 ist wiederholt Gegenstand theoretischer Betrachtungen 

 gewesen. Ein sehr bekannter Fall ist die diffuse 

 Zerstreuung des Lichtes durch die Moleküle der 

 Atmosphäre, von der die blaue Farbe des Himmels 

 herrührt und deren Theorie besonders von Lord 

 Rayleigh entwickelt worden ist. Wichtiger indes 

 ist die Zerstreuung durch solche Moleküle, die unter 

 dem Einfluß der Lichtwellen resonleren. Auf solche 

 Eesonanzerscheinungen wird bekanntlich die selektive 

 Absorption zurückgeführt, indem angenommen wird, 

 daß diese für solche Lichtschwingungen eintritt, die 

 mit den Eigenschwingungen der Körpermoleküle über- 

 einstimmen. Es wird dabei Energie von den Licht- 

 wellen auf die Körpermoleküle übertragen, wobei diese 

 in Schwingungen versetzt werden, die als Wärme 

 empfunden werden. Im Falle der Fluoreszenz aber 

 erfolgen diese Schwingungen mit solcher Geschwindig- 

 keit, daß sie wieder zu einer Lichtemissiou führen, 

 deren Wellenlänge im allgemeinen größer ist als die 

 des erregenden Lichtes. Herr Wood fand indes vor 

 einigen Jahren, daß nicht leuchtender Natriunidampf 

 bei verhältnismäßig niedriger Temperatur, wenn er 

 von dem Licht einer kräftigen Natriumflamme 

 bestrahlt wird, nach allen Richtungen Licht von der- 

 selben Wellenlänge emittierte. Es liegt also hier eine 

 Fluoreszenz vor, bei der das Fluoreszenzlicht die 

 gleiche Wellenlänge besitzt wie das erregende Licht. 

 Wood nannte diese Strahlung daher „Resonanz- 

 strahlung". 



Später entdeckte Herr Wood die gleiche Er- 

 scheinung beim Quecksilberdanipf , und zwar bei der 

 Spektrallinie von 253,6 ,Uft. Die Versuche wurden 

 in folgender Weise ausgeführt. Ein kleiner Tropfen 

 Quecksilber wurde in eine Quarzglasröhre gebracht. 



die durch eben geschliffene und polierte Platten aus 

 demselben Material verschlossen war. Li die hooh- 

 evakuierte Röhre wurde längs ihrer Achse das Licht 

 einer Quarzquecksilberlampe konzentriert und die 

 Röhre von der Seite her photographiert. Es zeigte 

 sich, daß die Resouanzstrahlung nur dann erhalten 

 wurde, wenn die Aufnahmen wenige Sekunden nach 

 dem Zünden der Quarzquecksilberlampe gemacht 

 wurden, weil im anderen Fall infolge der hohen Tem- 

 peratur die zur Erregung der Resonanzstrahlung er- 

 forderliche Wellenlänge durch Absorption beseitigt war. 



Das Spektrum der Resonanzstrahlung des Queck- 

 silberdampfes wurde mittels eines Quarzspektrographen 

 untersucht, wobei das direkte Licht der Lampe sorg- 

 fältig abgeblendet war. Das Resonanzspektrum zeigte 

 nur die Linie 253,6 fift, die auch als starke Linie im 

 Spektrum des leuchtenden Quecksilberdampfes vor- 

 handen ist. Es handelte sich hier also tatsächlich 

 um Resonanz zwischen erregendem Licht und Fluores- 

 zenzlicht. Der Verf. betont, daß diese Resonanz- 

 strahlung möglicherweise die homogenste Strahlung 

 ist, die man bis jetzt beobachten konnte, denn der sie 

 emittierende Dampf steht nicht nur unter sehr ge- 

 ringem Druck (0,001mm), sondern befindet sich auch 

 auf Zimmertemperatur. Da die Wärmebewegung der 

 Moleküle eine Verbreiterung der Spektrallinien bedingt, 

 so muß diese Verbreiterung hier besonders klein, die 

 Strahlung also sehr homogen sein. 



Die nächste Aufgabe, die sich der Verf. stellte, 

 war , zu bestimmen , wieviel Energie dem Primär- 

 strahlenbündel durch die Resonanzstrahlung entzogen 

 wird. Zu diesem Zweck ließ er Licht, das sehr sorg- 

 fältig parallel gemacht worden war, in das Rohr eintreten 

 und bestimmte die Intensität des primären Lichtes in 

 verschiedenen Abständen von dem Punkte, an welchem 

 das Licht in den Dampf eintrat. Man erhält dadurch 

 ein Maß dafür, in welchem Grade der Dampf die 

 Amplitude der erregenden Frequenz hei'abmindert, 

 während die Welle sich durch das Medium bewegt. 

 Dabei ist aber die allerdings sehr wahrscheinliche 

 Annahme gemacht, daß die Intensität der Resonanz- 

 strahlung, die ja hierbei mitgemessen wird, der Inten- 

 sität des erregenden Lichtes proportional ist. Natür- 

 lich wurde nur Licht, das die Resonanzstrahlung er- 

 zeugt, also Licht von der Wellenlänge von 253,6 jUfi, 

 zu diesen Versuchen verwendet. Es ergab sich, daß 

 das Licht, nachdem es eine Strecke von 5 mm im 

 Quecksilberdamjif vom Druck von 0,001 mm zurück- 



