454 XX-^^T. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Eundschau. 



1912. Nr. 36. 



■gelegt hatte, auf die Hälfte seiner Intensität ver- 

 mindert wurde. Eine Schicht von 10 mm drückte die 

 Intensität auf '4 und eine Schicht von 15 mm auf 

 Ys ihres ursprünglichen Wertes herab. Es gilt hier 

 also das gewöhnliche Absorptionsgesetz, demzufolge 

 gleiche Schichtdicken gleiche Bruchteile der Strahlung 

 absorbieren. Indes glaubt der Verf., geringe Ab- 

 weichungen von diesem Gesetz beobachtet zu haben. 

 Die bisher beschriebenen Erscheinungen befassen 

 sich nur mit denjenigen leuchtenden Dampfmolekülen, 

 die direkt von dem erregenden Licht getroffen werden. 

 Der Verf. bezeichnet das Leuchten der direkt erregten 

 Moleküle als primäre Resonanzstrahlung, zum Unter- 

 schied von der sekundären, die von Molekülen aus- 

 geht, die nicht vom erregenden Licht getroffen werden. 

 Wurde nämlich bei Drucken unter 3 bis 4 mm beob- 

 achtet, so war Eesonanzstrahluiig nicht nur innerhalb 

 des leuchtenden Kegels des erregenden Lichtes vor- 

 handen, sondern erfüllte den ganzen Innenraum des 

 Rohres. Die direkt erregte Resonanzstrahlung war 

 etwa 4 bis 5 mal so hell wie die sekundäre Resonanz- 

 strahlung. Die Gegenwart von 3 bis 4 mm Luft 

 setzt die Intensität der primären Resonanzstrahlung 

 stark herab und bringt die sekundäre vollkommen 

 zum Verschwinden. Daß dieses Verschwinden der 

 sekundären Resonanzstrahlung nicht direkt mit der 

 Schwächung der primären zusammenhängt, wurde 

 vom Verf. folgendermaßen nachgewiesen: Es wurde 

 bei 4 mm Druck im Rohre die vierfache Expositions- 

 zeit wie gewöhnlich angewendet. Der leuchtende 

 Kegel der primären Resonanzstrahlung erschien auf 

 dieser Platte sehr viel schwärzer als auf irgend 

 einer anderen, gleichwohl war keine Spur der sekun- 

 dären Resonanzstrahlung zu beobachten. 



Es hat also den Anschein, daß der Dampf, der 

 sich in der Bahn der erregenden Strahlen befindet, 

 Licht aussendet, das die umgebenden Dampfmoleküle 

 selbst wieder zum Leuchten anzuregen vermag , diese 

 Fähigkeit aber bei Vorhandensein kleiner Spuren von 

 Luft verliert. Es liegt nahe, diese Erscheinung da- 

 durch zu erklären, daß die primär erregten Dampf- 

 moleküle infolge der bei kleinen Drucken großen 

 freien Weglänge, nachdem sie über die Grenzen des 

 Primärstrahlenbündels hinausgeflogen sind, noch Licht 

 emittieren. Die sekundäre Resonanzstrahlung würde 

 daher nicht von sekundär erregten Molekülen, sondern 

 von solchen primär erregten herrühren, die infolge 

 der Molekularbewegung über den primären Lichtkegel 

 hinausgekommen sind. Da das Vorhandensein einer 

 kleinen Menge Luft die freie Wegläuge der Dampf- 

 moleküle herabsetzt, so erklärt sich damit auch, daß 

 sie die sekundäre Resonanzstrahlung vermindert bzw. 

 vernichtet. Indes zeigten direkte Versuche, daß durch 

 diesen Umstand nur etwa 25 " ,, der Sekundärstrahlung 

 vernichtet werden können. Für die Vernichtung der 

 übrigen 75 " „ durch 4 mm Druck kommt ein anderer 

 Faktor ins Spiel, nämlich die Absorption. 



Wenn man von der Absorption des Lichtes in 

 einem Medium spricht, so muß man zwischen mole- 

 kularer Zerstreuung und wahrer Absorption unter- 



scheiden. Bei der ersteren absorbieren die Moleküle 

 keine Energie, sondern sie entziehen sie dem Primär- 

 strahlenbündel in der Weise, daß sie die in einer be- 

 stimmten Richtung sich fortpflanzenden Strahlen nach 

 allen Richtungen zerstreuen. Die Moleküle, die auf 

 der Bahn des primären Strahlenbändels liegen, werden 

 daher mit einer gewissen Intensität leuchten (primäre 

 Eesonanzstrahlung); aber sie' senden ihr Licht nach 

 allen Richtungen aus, so daß die sekundär durch 

 dieses Licht zum Leuchten erregten Dampfmoleküle 

 Licht von geringerer Intensität empfangen und daher 

 auch aussenden müssen (sekundäre Resonanzstrahlung). 

 Führt man nun Luft ein, so wird in dPser wahre 

 Absorption eintreten, d. h. es wird in derselben ein 

 Teil der von den primär erregten Dampfmolekülen 

 ausgehenden Lichtintensität in Wärme verwandelt 

 werden und so für die Erregung der sekundären 

 Resonanzstrahlung verloren gehen. Das Verhältnis 

 der Intensität der sekundären Resonanzstrahlung zu 

 der der primären unter verschiedenen Bedingungen 

 müßte nach dieser Auffassung einen Maßstab für das 

 Verhältnis der molekularen Absorption zur wahren 

 Absorption bieten. Der Verf. hat diese Annahme 

 nach verschiedenen Richtungen liin experimentell ge- 

 prüft und bestätigt gefunden. Aus seineu Resultaten 

 schließt er ferner, daß in einem hochgradigen Vakuum 

 keine wahre Absorption erfolgt. Es ist vielmehr nur 

 eine diffuse Zerstreuung vorhanden, die mit zunehmen- 

 der Dampfdiclite allmählich in regelmäßige Reflexion 

 übergehen kann. Eine regelmäßige Reflexion kann 

 nur dann stattfinden, wenn die Resonatoren (Dampf- 

 moleküle) so dicht zusammengelagert sind, daß die 

 primäre Welle vollkommen von einer Schicht getrennt 

 wird, deren Dicke von der Größenordnung der Wellen- 

 länge ist. Der Verf. untersuchte nun, bei welcher 

 Dichte des Quecksilberdampfes diese Umwandlung 

 von der Zerstreuung zur regelmäßigen Reflexion statt- 

 findet. 



Zu diesem Zweck wurde das einen Quecksilber- 

 tropfen enthaltende Quarzrohr über einem Bunsen- 

 brenner so montiert, daß durch Regulieren der 

 Flammenhöhe das Rohr auf jede beliebige Temperatur 

 gebracht und dadurch beliebige Dampfdichten in ihm 

 erzeugt werden konnten. Auf das Rohr wurde Licht 

 von der Wellenlänge von 253,6 jUjti geworfen und 

 das Rohr mit der Quarzkamera photographiert. Die 

 Aufnahme zeigte, daß bei Zimmertemperatur das 

 Innere des Rohres ganz von einem gleichmäßigen 

 Leuchten erfüllt war. In dem Maße, wie die Tem- 

 peratur und die Dampf dichte zunahm , schien sich 

 dieses Leuchten um die helle Stelle zusammen- 

 zuziehen, welche die von der inneren und äußeren 

 Rohrwandung reflektierten Bilder der Lichtquelle 

 darstellte. Bei Drucken von nahezu einer Atmosphäre 

 war das diffuse Leuchten ganz verschwunden und es 

 blieben nur die beiden regelmäßig reflektierten Bilder 

 von der vom primären Licht direkt getroffenen äußeren 

 und innereji Wandung zurück. Das Licht wurde eben 

 von dem Dampf reflektiert und drang nicht in ihn 

 ein. Die diffuse Reflexion begann bei einem Druck 



