Nr. 5. 1899. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XIV. Jahrg. 61 



wenn überhaupt, nur wenig verändert, so lange der 

 Strom in der Entladung constant erhalten wird , dals 

 aber die Deflexion mit dem Strome zunimmt, gleichgültig, 

 ob der Gasdruck constant geblieben oder nicht; die 

 Zunahme der Deflexion, gemessen durch die gesteigerte 

 Krümmung der Entladungsbahn, ist aber nicht pro- 

 portional der Zunahme des mittleren Stromes. Die De- 

 flexion erwies sich auch unabhängig von der Potential- 

 differenz zwischen den Elektroden. 



Die Rolle der Gase bei der Aenderung der Deflexion 

 könnte erklärt werden durch die Annahme, dafs die 

 dissociirten Gasmolekelu oder Ionen längs der Ent- 

 ladungslinie polarisirt sind und durch eine Art Spannung 

 in einer Reihe gehalten werden; diese Spannung wäre 

 bei den verschiedenen Gasen verschieden, und die De- 

 flexion müfste in einem Gase um so kleiner sein, je 

 gröfser diese Spannung. 



Bekanntlich ist die elektromotorische Kraft zur 

 Unterhaltung einer Entladung in einem verdünnten Gase 

 lange nicht so grofs als die zum Anfange erforderliche, 

 da die bei der ersten Entladung dissociirten oder ioni- 

 sirten Gasmolekeln gleichsam einen Faden leitenden 

 Materials zwischen den Elektroden zurücklassen, an dem 

 die folgenden Entladungen leichter hindurchgehen als 

 durch frisches Gas. Wird dieser Faden ionisirten Gases 

 durch magnetische Kräfte oder durch Gasströmungen 

 verschoben , so folgt die Entladung demselben , da der 

 gröfsere Widerstand infolge der gröfseren Länge mehr 

 als compensirt wird durch die gröfsere Leitfähigkeit 

 dieses Fadens. Wenn aber die Zeit zwischen zwei Ent- 

 ladungen so grofs ist, dafs der Faden ionisirten Gases, 

 der durch die erste Entladung entstanden, zerstreut oder 

 sonstwie vernichtet worden, bevor die nächste Entladung 

 eintritt, dann wird man keine Deflexion erwarten können, 

 es sei denn, dafs jede Entladung eine merkliche Zeit 

 anhält. Diese Auffassung wird durch die Thatsache ge- 

 stützt, dafs die Potential differenz zwischen den Ent- 

 ladungs- Elektroden gröfser wird, wenn eine Deflexion 

 durch magnetische Kraft eingetreten, und zwar um so 

 mehr , je stärker die Deflexion [je länger die Bahn der 

 Entladung] ist, und dafs in Wasserstoff, in dem die De- 

 flexion am kleinsten ist, dieselbe magnetische Kraft 

 eine kaum merkliche Steigerung herbeiführt. 



Weitere Versuche über den Einflufs des Entladungs- 

 stromes, der mannigfach variirt wurde, theils durch Ein- 

 führung Leydener Flaschen und von Funkenstrecken, 

 theils durch Druokänderungen in den Entladungsröhren, 

 führten zu dem Ergebnifs, dafs der Einflufs des Gases 

 auf die Deflexion nur ein indirecter ist, indem er nur 

 durch die Schnelligkeit oder Langsamkeit der Entladung 

 wirkt. Auch die Elektricitätsmenge war bei gegebener 

 Entladungshäufigkeit für die Deflexion in einem Gase 

 unwesentlich, bestimmend war nur die Dauer der Einzel- 

 entladung. 



Die oben gegebene Erklärung für die Deflexion der 

 Entladung durch eine magnetische Kraft, die von Thom- 

 son aufgestellt ist, hat zur Consequenz, dafs das Gas 

 durch nachstehende Eigenschaften auf die Deflexion 

 wirkt: 1. Durch seine Difl'usionsgeschwindigkeit; zwischen 

 zwei Entladungen zerstreut sich das durch die erste 

 Entladung ionisirte Gas, je nach seinem Diffusionsver- 

 mögen, die Leitungsfähigkeit der Entladungsbahn nimmt 

 schnell ab, und sie wird in der geraden Linie am gröfsten, 

 genau so wie wenn die Häufigkeit der Entladungen ab- 

 genommen hätte. 2. Durch die Geschwindigkeit der 

 Wiedervereinigung der ionisirten Gase; schnelle Wieder- 

 vereinigung wirkt wie schnelle Diffusion. 3. Durch die 

 Geschwindigkeit der Ionen im Gase; diese Geschwindig- 

 keit unter dem Einflüsse einer elektromotorischen Kraft 

 wirkt wie die beiden bereits besprochenen Eigenschaften. 

 4. Durch die Dauer der Entladung; die Zeit, welche die 

 unter 1, 2 und 3 angeführten Punkte brauchen, um die 

 Leitungsfähigkeit eines Gases zu vernichten , wird bei 

 gegebener Entladungshäufigkeit vermindert durch die 



Dauer einer jeden Entladung, welche bei sehr niedrigen 

 Drucken einen bedeutenden Bruchtheil des Entladungs- 

 intervalls ausmacht. 5. Endlich durch die Leitfähigkeit 

 des Gases nach dem Durchgang der Entladung im Ver- 

 gleich zu der vor der Entladung; wird das Gas durch 

 den Durchgang der Entladung wenig verändert, so kann 

 die Entladungsbahn wenig deflectirt werden (z. B. im 

 Wasserstoff); noch geringer war die Deflexion in Queck- 

 silberdampf. 



Diese theoretischen Consequenzen werden durch die 

 bereits beschriebenen und weitere Versuche über den 

 Einflufs der Entladungsgeschwindigkeit und über die 

 Wirkung des Anblasens der Entladung in verdünnten 

 Gasen bestätigt. 



Herr Henry resümirt am Schlüsse der Abhandlung 

 seine Ergebnisse wie folgt: 



„Die in dieser Abhandlung beschriebenen Versuche 

 zeigen, dafs die Deflexion der elektrischen Entladung 

 durch magnetische Kraft und die Deflexion der Ent- 

 ladung durch einen Luftstrom gegen die Elektroden in 

 genau derselben Weise beeinflufst werden durch das 

 Gas , durch welches die Entladung hindurchgeht , und 

 dafs die Eigenschaften eines Gases, von denen die Gröfse 

 der Deflexion der Entladung abhängt, wie oben ausführ- 

 lich erörtert worden, sind: 1. Die Diffusionsgeschwindig- 

 keit des Gases; 2. die Geschwindigkeit der Wiederver- 

 einigung des durch eine Entladung ionisirten Gases ; 

 3. die Geschwindigkeit der Ionen im Gase unter einer 

 elektromotorischen Kraft; 4. die Dauer der Entladung; 

 5. der relative Widerstand des Gases gegen den Durch- 

 gang der Elektricität, bevor und nachdem die Entladung 

 hindurch gegangen. 



Auch für ein gegebenes Gas wird, je gröfser die 

 Häufigkeit der Entladung, deBto leichter die Entladung 

 abgelenkt, bei sehr geringen Entladungsgeschwindig- 

 keiten verschwindet die Deflexion. Für Entladungen, 

 die sich mit sehr gröfser Geschwindigkeit folgen, müfsten 

 wir noch erwarten , die Gröfse der durch magnetische 

 Kraft oder durch einen Luftstrom hervorgebrachten De- 

 flexion verschieden zu erhalten in verschiedenen Gasen, 

 wenn nicht Punkt 5 derselbe ist bei allen Gasen." 



E. Sness: Ueber die Asymmetrie der nördlichen 

 Halbkugel. (Sitzungsber. der Wiener Akademie der 

 Wiss. 189», Bd. CVII, Abth. I, S. 89.) 



Wenn man den Verlauf der Faltengebirge der Erde 

 ins Auge fafst, wie er dem Leser aus jeder physikalischen 

 Karte der betreffenden Erdtheile sofort entgegenspringt, 

 so zeigt sich , dafs in Nordamerika diese Gebirgszüge 

 parallel den oceanischen Küsten dahinstreichen. Es er- 

 klärt sich daraus, wie amerikanische Forscher zu einer 

 Theorie der Gebirgsbildung gelangten, laut welcher die 

 in die Tiefe hinabsinkende, oceanische Scholle, gegen die 

 stehenbleibende Festlandsscholle gedrückt, daher zusam- 

 mengeschoben , gefaltet werde. Und diese Falten , all- 

 mälig höher und höher, endlich über den Meeresspiegel 

 sich erhebend, wurden an das Festland in Form einer 

 Gebirgskette angegliedert. So liegen im Inneren des Fest- 

 landes die zuerst entstandenen Gebirgsketten, und aufsen 

 die zuletzt entstandenen. Es findet, wie der Verf. sich 

 ausdrückt, also in Nordamerika ein Zufliefsen der Erd- 

 masse von aufsen (dem Meere) nach innen (dem Fest- 

 lande) statt. 



Anders die europäischen Forscher. Sie konnten zu 

 solcher Auffassung nicht gelangen, denn der Verlauf der 

 Falten in Europa-Asien ist ja ein ganz entgegengesetzter. 

 Hier findet umgekehrt ein Abfliel'sen von innen nach 

 aufsen statt; denn hier bilden die Faltengebirge nach 

 N bez. S offene Bögen , deren Centrum etwa das 

 Gebiet zwischen Jenissei-Baikalsee-Jablonnojgebirge dar- 

 stellt. Alle Faltung ist hier in Asien gegen E, S und W 

 gerichtet ; in Europa gegen E , N und W. Die Ver- 

 muthung liegt nahe, dafs die Bildung dieser nach N ge- 

 öffneten Bogen Asiens in Zusammenhang stehen könne 



