70 XIV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1899. Nr. 6. 



schließlich erzeugten Bilde räumlich weit getrennt 

 sein von denen kurzer Wellenlänge, und zwar sind 

 sie von der sichtbaren Spectralregion aus auf der 

 Seite der ultravioletten Strahlen zu suchen. Der 

 Unterschied in den Ablenkungen beider Strahlen- 

 gattungen mufs auch bei einem sehr spitzwinkeligen 

 Prisma noch genügend grofs bleiben. Dies ist aber 

 von erheblicher Bedeutung, da in diesem Falle die zu 

 durchdringende Prismensubstanz nur eine geringe 

 Dicke besitzt. Infolgedessen kann durch Absorption 

 nur ein kleiner Bruchtheil der Intensität verloren 

 gehen, während der Quarz in gröfseren Schichtdicken, 

 selbst für die Wellen von 61 fi, nur wenig durch- 

 lässig ist. 



Wir gaben demnach dem Prisma einen Winkel 

 von 6° 2'. Dasselbe stand auf dem Tischchen eines 

 Spectrometers, das an Stelle der Linsen mit Hohlspie- 

 geln von 6 cm Oeffnung versehen war. Als Energie- 

 quelle diente der Auersche Brenner, dessen Zngglas 

 abgenommen war. Als Meßinstrument wurde wieder 

 eine Thermosäule neuerer Construction ') benutzt in 

 Verbindung mit einem hochempfindlichen Galvano- 

 meter. 



Wir erhielten nun thatsächlich die gesuchte, lang- 

 wellige Strahlung bei den Ablenkungswinkeln , bei 

 denen wir sie erwarten konnten. Sie erwies sich 

 zwar als nicht völlig rein ; das gleichzeitige Auftreten 

 einer gewissen Menge diffuser Strahlung von kurzer 

 Wellenlänge war auch bei jenen grofsen Ablenkungen 

 nicht zu vermeiden. (Dieselbe gelangte jedenfalls in 

 erster Linie durch Reflexionen innerhalb des Prismas 

 an jene Stellen.) Indessen konnten die Strahlen 

 großer Wellenlänge immer dadurch recognoscirt 

 werden, daß jedesmal der Betrag des durch Ein- 

 schalten einer Steinsalzplatte bewirkten Energiever- 

 lustes als Mals ihrer Intensität betrachtet wurde- 

 Denn während Steinsalz für jene diffuse Strahlung 

 transparent ist , mufs diese Substanz die langwellige 

 vollkommen absorbiren. 



Das Intensitätsmaximum fand sich in dieser Weise 

 bei einer Ablenkung von 7° 6', woraus sich der 

 Brechungsexponent zu n = 2,18 berechnet. Eine 

 analoge Beobachtungsreihe wurde mit einem zweiten 

 Quarzprisma von 10° 9' brechendem Winkel ange- 

 stellt, und hier ergab sich in guter Uebereinstimmung 

 die Lage des Maximums bei 12° 16', entsprechend 

 einem Brechungsexponenten n = 2,19. 



Als wir unter Benutzung zweier Spiegelspectro- 

 meter die von dem Auerbrenner ausgesandte Strah- 

 lung hinter einander durch die beiden Prismen gehen 

 liefsen, gelang es schließlich , das gesuchte Spectral- 

 gebiet rein darzustellen , befreit von der diffusen 

 Energie von geringerer Brechbarkeit. 



Es wurde nun weiter eine Messung der Wellen- 

 länge vorgenommen. Auf dem ersten Spectrometer 

 befand sich eines der beiden Quarzprismen , auf dem 

 zweiten ein Beugungsgitter aus parallel gespannten 

 Drähten. Als Resultat ergab sich für das Intensitäts- 



') H. Rubens, Zeitschr. f. Instrumentenk. 1S98, S. 65. 



maximum , das nach dem vorigen einem Brechungs- 

 exponenten von 2,185 entsprach, eine Wellenlänge 

 von 56 ft. Die beobachteten Wärmestrahlen liegen 

 also ihrer mittleren Wellenlänge nach ziemlich genau 

 in der Mitte zwischen den Reststrahlen des Stein- 

 salzes und denen des Sylvins. 



In Uebereinstimmung mit diesem Resultate fanden 

 wir das Reflexionsvermögen des Steinsalzes für jene 

 Strahlungsgattung zu 64 Proc, während wir dieselbe 

 früher für A = 51,2 fi zu 81,5 Proc. und für A = 61,l ,« 

 zu 52,6 Proc. ermittelt hatten. 



Die Kettele r -Hei in holt z sehe Dispersions- 

 formel gestattet uns, die Größe der Brechungsexpo- 

 nenten einer Substanz für jede Wellenlänge zu be- 

 rechnen, wenn die Constanten der Formel bekannt 

 sind. Für Quai'z sind die letzteren schon früher 

 festgestellt worden '). Aufgrund der damals ermittel- 

 ten Werthe ergiebt nun die Rechnung für die Wellen- 

 länge 56 fi einen Brechungsexponenten n = 2,20 in 

 guter Uebereinstimmung mit der oben experimentell 

 gefundenen Gröfse n = 2,185. Diese Zahlen weichen 

 nur noch wenig von dem Grenzwerth n = 2,14 ab, 

 der sich aus derselben Formel für A = co ergiebt 

 und mit der Wurzel aus der Dielektricitätscoustante 

 des Quarzes genau übereinstimmt. 



Die Dispersion des Quarzes ist hier also außer- 

 ordentlich klein, und man erhält diegesammte Strah- 

 lungsenergie, welche in dem jenseits 56 f/ gelegenen 

 Spectralgebiete .noch vorhanden ist, fast an derselben 

 Stelle vereinigt. Man könnte hiernach vermuthen, 

 dafs es ohne grolse Schwierigkeiten gelingen miifste, 

 durch Zerlegung dieses Energierestes mittels eines 

 Beugungsgitters die bisher erreichte Grenze der 

 Wellenlängen noch erheblich zu überschreiten , um 

 sich den Spectralgebieten , denen die Hertz sehen 

 Schwingungen angehören , um ein weiteres Stück zu 

 nähern. Unsere diesbezüglichen Bemühungen haben 

 indessen zu keinem positiven Ergebni£s geführt. 



Dieser Mifserfolg erklärt sich unseres Erachtens 

 durch die starke Abnahme der Energie mit wachsen- 

 der Wellenlänge, und es ist so gut wie ausgeschlossen, 

 dafs sich dieselbe durch irgend welche Mittel noch 

 erheblich steigern liefse. Wir wissen zwar, dafs wir 

 die Strahlungsintensität für eine jede Wellenlänge 

 vermehren können durch Erhöhung der Temperatur 

 des emittirenden Körpers. Für jene langwelligen 

 Spectralregionen kann man sich indessen von der 

 Anwendung dieses Mittels keinen nennenswerthen 

 Erfolg versprechen. Knüpfen wir unsere Betrachtung 

 an die Emission eines im Kirchhof f sehen Sinne 

 absolut schwarzen Körpers. Ein solcher liefert, so 

 lange es sich um reine Temperaturstrahlung handelt, 

 unter allen Umständen die günstigsten Verhältnisse. 

 Wie wir wissen, ändert sich in dem Spectrum des- 

 selben die Intensität continuirlich , und zwar ist ihre 

 spectrale Vertheilung immer eine derartige, dafs für 

 eine bestimmte Wellenlänge, welche allein von der 

 Temperatur des Körpers abhängt, ein Intensitäts- 



') H. Rubens u. E. F. Nichols, 1. c. 



