86 XIV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1899. Nr. 7. 



Stromintensität in der normalen Richtung lag. Für die oft 

 recht verwickelten Erscheinungen bietet nun nach Verf. 

 eine einfache Erklärung die Annahme, dal's die Aluminium- 

 anode mit einer sehr schlecht leitenden Oxydschicht sich 

 überzieht, welche langsam löslich ist und möglicherweise 

 in ein Hydrat übergeht. Die Aufklärung des chemi- 

 schen Vorganges beiseite lassend, beschränkt sich Verf. 

 auf die Betrachtung der physikalischen Seite des vor- 

 liegenden Problems. 



Der Anodenüberzug bietet dem Strome einen grofsen 

 Widerstand, und daher die Schwächung; der ganze Po- 

 tentialabfall im Schliefsungskreise liegt in dieser dünnen 

 Schicht. Bei gröfseren Spannungen , wobei natürlich 

 gleichzeitig für eine hinlängliche Stromdichte zu sorgen 

 ist, erwärmt sich dieser Anodenüberzug sehr stark; durch 

 diese Erwärmung sinkt der Widerstand und der Strom 

 geht nun plötzlich durch. Dieses Sinken des Wider- 

 standes infolge der Erwärmung ist hauptsächlich durch 

 beschleunigte Lösung des Anodenüberzuges bedingt. 



Zu den Messungen wurden eine Accumulatorbatterie 

 von 30 Zellen, ein Volt- Amperemeter und ein Galvano- 

 meter benutzt, deren Widerstand etwa 4 Ohm betrug, 

 während die Alaunlösung einen Widerstand von ungefähr 

 3 Ohm bot. Diese Widerstände verschwanden aber gegen 

 den Widerstand der Oxydschicht an der Alnminiumanode. 



Bei Anwendung nur eines Accumulators war der 

 Sinn der Erscheinung durch die gewöhnliche Polarisation 

 verdeckt; das „kritische Verhältnifs", d. i. der Quotient 

 aus normaler Stromstärke durch die kritische Strom- 

 stärke, war oft sogar kleiner als Eins. Die Erscheinungen 

 zeigten sich erst, wenn mehr als fünf Accumulatoren 

 verwendet wurden ; unter 10 Accumulatoren war die Er- 

 wärmung infolge des Widerstandes der Oxydschicht un- 

 bedeutend und durfte vernachlässigt werden. 



War der Strom erst in normaler Richtung gegangen 

 und wurde dann commutirt, so trat im ersten Moment 

 auch in der kritischen Richtung der Strom in voller 

 Stärke auf, um dann je nach der Stromdichte rasch ab- 

 zusinken. Von 1,80 Amp. nach 0,1 Min. sank der Strom 

 auf 0,17 Amp. nach 36 Min. und blieb dann lange Zeit 

 ziemlich constant. Wurde der Strom nach einiger Zeit 

 geöffnet und nach einer Stunde wieder geschlossen , so 

 sprang die Galvanometernadel auf 1,12 Amp. , um dann 

 wegen der Oxydbildung rasch zu sinken. Nachdem der 

 Strom 10 Stunden unterbrochen war, sprang die Nadel 

 auf 1,7 Amp., d. h. es war dann jeder Oxydüberzug ver- 

 schwunden. Bei längerem Gebrauch der Elektroden 

 stieg das kritische Verhältnifs, wodurch die Angabe be- 

 stimmter Zahlenwerthe erschwert wurde. Die für den 

 Widerstand der Oxydschicht erhaltenen Zahlen dienen 

 daher mehr zur Charakterisirung des Phänomens; sie 

 ergaben bei Anwendung von 5 bis 10 Accumulatoren, 

 besonders mit kleinen Aluminiumelektroden, sehr grofse 

 Widerstände (im äufsersten der Fälle 900 000 Ohm). 



Bei grofsen Potentialgefällen, wie sie bei Anwendung 

 von 15 und mehr Accumulatoren auftreten, erwärmt sich 

 die Oxydschicht sehr stark ; es konnten mit dem Ther- 

 mometer in einer cylindrischen Anode 105° gemessen 

 werden. Die Temperatur stieg beim Strom schlufs ganz 

 plötzlich und sank bei Umkehrung des Stromes in die 

 normale Richtung fast ebenso rasch. Die Temperatur 

 der Oxydschicht ist natürlich noch viel höher; ein Draht, 

 der als Anode gedient und dann durch kurzen Stroni- 

 schlufs in normaler Richtung von seiner Oxydschicht 

 befreit worden, zeigte Schmelzspuren. 



Dafs die Erwärmung der Oxydschicht das kritische 

 Verhältnifs verändert und der Einheit nähert, konnte 

 direct in der Weise erwiesen werden, dafs in einem Ver- 

 suche nur fünf Accumulatoren benutzt wurden, so dafs 

 das Thermometer keine Erwärmung anzeigte, und dann 

 durch die die Anode bildende Spirale ein starker Hülfs- 

 strom geschickt wurde, der eine kräftige Erwärmung 

 herbeiführte. Sofort verschwand die kritische Wirkung 

 und die ganze Eigentümlichkeit der Erscheinung. Wenn 



der erwärmende Hülfsstrom 40 bis 50 Amp. betrug, so 

 stieg die kritische Stromstärke und wurde gleich der 

 normalen Stromstärke. 



Die vorstehenden, sowie eine Reihe anderer in der 

 Abhandlung mitgetheilten Versuche erklären sich in ein- 

 facher Weise durch die oben angeführte Annahme und 

 stützen dieselbe. 



Ludwig Fromm: Ueber eine neue Erscheinung 

 bei elektrischen Entladungen in verdünn- 

 ten Gasen. (Sitzungsberichte der Münchener Akademie 

 der Wissensch. 1898, S. 365.) 



Legt man um eine 20 cm lange Glasröhre von 3 cm 

 Durchmesser zwei Ringe von 0,5 mm starkem Aluminium- 

 draht in 15 cm Abstand von einander und verbindet die- 

 selben mit den Polen eines Inductoriums, so zeigen sich 

 beim Evacuiren der Röhre folgende Erscheinungen: 



Bei den ersten Pumpenzügen hat man, ähnlich wie 

 bei den gewöhnlichen G ei ssler sehen Röhren, zuerst 

 funkenartige Entladungen, dann Auftreten von positivem 

 und negativem Licht, Bildung eines dunkeln Raumes 

 und Schichtung des positiven Lichtes. Aber in den vor- 

 liegenden Röhren treten nur oscillatorische Entladungen 

 auf, da die Ringe die eine Belegung, das leitende Gas 

 die andere Belegung eines Condensators darstellen, wäh- 

 rend das Glas die Rolle des Dielektricums übernimmt. 

 Bei solchen Entladungen erscheinen beide Elektroden 

 gleichzeitig als Anode und Kathode, aber mit Hülfe eines 

 Magneten lassen sich leicht die über einander gelagerten 

 Erscheinungen trennen. 



Bei weiterem Evacuiren bildet sich concentrisch zu 

 den Ringen an der inneren Glaswand ein blauer Ring, 

 und aus der Mitte desselben quillt scheinbar positives 

 Licht, den ganzen Querschnitt der Röhre erfüllend und 

 sich allmälig schichtend. Das blaue Licht unter den 

 Ringen wächst dann sowohl seitlich als gegen dieRöhren- 

 axe hin, bis es den Querschnitt ganz ausfüllt, während 

 das positive Licht allmälig verschwindet. 



Jetzt tritt eine merkwürdige Erscheinung auf. Wah- 

 rend das Vacuuni höher wird, löst sich das blaue Licht 

 unter den Ringen von der Glaswand los und schnürt 

 sich in der Ringebene gegen deren Mittelpunkt zusam- 

 men, so dafs ein Doppelkegel entsteht, dessen Spitzen im 

 Mittelpunkte des Ringes sitzen. Der vordere Theil ver- 

 wandelt sich dann in einen langgestreckten, graublauen 

 Strahl, während der hintere Kegel zu einem wulstartigen 

 Gebilde wird. 



Diese graublauen Strahlen zeigen nun alle Eigen- 

 schaften von Kathodenstrahlen. Sie breiten sich unbe- 

 kümmert um die Stellung des zweiten Ringes aus, stehen 

 in ihrer Hauptmasse senkrecht zur Ringebene , gleich- 

 gültig welche Neigung dieselbe zur Axe der Glasröhre 

 haben mag, erwecken, wo sie die Glaswand treffen, leb- 

 hafte Phosphorescenz, setzen ein in ihren Weg gestelltes 

 Rädchen in Bewegung und werden vom Magneten abge- 

 lenkt, wobei sie sich um den Mittelpunkt des Ringes als 

 Ausgangspunkt drehen. Der Wulst dagegen , der als 

 rückwärtige Fortsetzung dieser Strahlen zu betrachten 

 ist, unterliegt dem Einflufs des Magneten weniger und 

 erregt die Glaswand zu rothgelber Phosphorescenz. 



Bei Anwendung von zwei Ringen als Elektroden ent- 

 stehen diese blaugrauen Strahlen nur in dem Räume 

 zwischen den beiden Elektroden. Verbindet man hin- 

 gegen nur einen Ring mit dem Inductorium, dessen an- 

 derer Pol zur Erde abgeleitet ist, so treten die Strahlen 

 zu beiden Seiten des Ringes auf. Ist das Vacuum hoch 

 genug, so werden die Strahlen allmälig unsichtbar und 

 sind nur an ihrer phosphorescenzerregenden Wirkung 

 zu erkennen. — Eine Metallplatte zwischen den Ringen 

 verhält sich wie eine metallische Trennungsfläche in 

 einem Elektrolyten ; sie wird zur Elektrode und sendet 

 aus ihrer Mitte senkrechte Strahlen , die sich den Ka- 

 thodenstrahlen ähnlich verhalten. 



