126 XTV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1899. Nr. 10. 



Feddersen benutzt man zum Auffangen des Funken- 

 bildes die photographisehe Platte. Dabei erzeugt man 

 die Bewegung des Funkenbildes dadurch, dafs man das 

 vom Funkenbilde kommende Licht vor seiner Vereinigung 

 zum Bilde auf einen schnell rotirenden Spiegel fallen läfst. 



Umgekehrt kann man auch das Funkenbild fest ent- 

 werfen und dafür die photographische Platte in ihrer 

 eigenen Ebene eine möglichst schnelle Bewegung aus- 

 führen lassen, so dafs sie gewissermafsen am Funkenbild 

 entlang gleitet. Diesen Weg hat Herr "Walter einge- 

 schlagen, in der Hoffnung, so schärfere Bilder zu be- 

 kommen, als er sie von der ersten Methode erwartete. 



Thatsächlich sind seine Photographien von tadelloser 

 Schärfe. Er bewegte seine photographische Platte durch 

 ein fallendes Gewicht, mit einer Geschwindigkeit von 

 2,5 m in der Secunde. An den Funkenbildern fällt neben 

 dem langen, gezackten Funken eine Reihe von äquidi- 

 stanten, gleich geformten Entladungen auf. Sie ent- 

 sprechen schwächeren, dem Anfangsfunken folgenden 

 Entladungen. Jedoch stellen diese nicht hin- und her- 

 gehende Schwingungen des secundären Kreises dar, son- 

 dern man erkennt an der Gestalt der Funkenbilder, dafs 

 alle einer in gleicher Richtung gehenden elektrischen 

 Entladung entsprechen. 



Diese Entladungsstöfse werden durch die Schwin- 

 gungen im primären Kreise des Inductoriums hervorge- 

 rufen, welche die im secundären Kreise zu Beginn her- 

 vorgerufene Strombewegung periodisch hemmen und be- 

 günstigen. 



Die Photographien zeigen, dafs die Nachentladungen 

 der einmal durch die erste Entladung geschaffenen Bahn 

 folgen; nur werden die Ecken der Funkenbahn mehr 

 und mehr abgerundet, wie es natürlich ist. 



Neben diesen Nachentladungen , welche durch die 

 primären Schwingungen verursacht sind, zeigen sich 

 jedoch auf den Platten , namentlich wenn der primäre 

 Condensator eine ziemlich grofBe Capacität besitzt, noch 

 andersartige Vervielfachungen der Funkenbilder. Man 

 erkennt nämlich, dafs, dem eigentlichen Entladungsfuuken 

 nur kurz vorangehend , ein oder mehrere (bis sechs) 

 Funken versucht haben , sich den Weg zwischen beiden 

 Elektroden zu bahnen; diese Funken endigen dann in 

 Büscheln. Herr Walter nimmt an, dafs jede Funken- 

 entladung erst allmälig entsteht; es entsteht zunächst 

 ein kurzer Funke, der in ein Büschel endet; ein darauf 

 folgender Funke benutzt die Bahn des ersten und schiebt 

 sein Büschel schon weiter vor; so geht es allmälig 

 weiter, bis der helle Funke von einer Elektrode zur 

 anderen überspringt. Mitunter wird dieses Ziel gar nicht 

 erreicht, und es bleibt bei der Büschelentladung, wie 

 einzelne der Photographien des Verf. zeigen. 



Die photographisch wiedergegebenen Platten lassen 

 leider oft die feinen Einzelheiten der schönen Photogra- 

 phien des Verf. nicht mehr erkennen. 0. B. 



Ascan Lutteroth: Ueber die Abhängigkeit der 

 Magnetisirbarkeit der Krystalle in ver- 

 schiedenen Richtungen von der Temperatur. 

 (Wiedemanns Annalen der Physik. 1898, Bd. LXVI, 

 S. 1081.) 



Die Krystalle, welche in einem gleichförmigen Magnet- 

 felde ein wesentlich anderes Verhalten zeigen als die 

 isotropen Körper, sind seit Plücker (1847) vielfach bis 

 in die neueste Zeit Gegenstand eingehender, experimen- 

 teller Untersuchungen gewesen, welche hauptsächlich 

 qualitativer Art waren. Indefs liegen aus neuerer Zeit 

 auch rein quantitative Messungen von W. König und 

 Stenger vor, durch welche die Theorie des Kry- 

 stallmagnetismus von Lord Kelvin streng bestätigt 

 wurde. Ueber die Aenderungen der Kraft, mit welcher 

 sich ein Krystall in einem Magnetfelde bei Aenderung 

 seiner Temperatur einstellt , lagen nur wenige Angaben 

 vonFaraday vor, der zwischen den Temperaturen 0° und 

 300° F. gefunden , dafs paramagnetische wie diamagneti- 



sche Körper in gleicher Weise von der Wärme beeinflufst 

 werden, und zwar vermindert sich die Kraft, mit welcher 

 die Krystalle sich einstellen, mit steigender Temperatur. 



Nach dem von G. Wiedemann bei seinen magneti- 

 schen Untersuchungen angewandten Verfahren hat nun der 

 Verf. im Leipziger physikalischen Institut die Abhängig- 

 keit der Magnetisirbarkeit von isomorphen Krystallen 

 in ihren verschiedenen Richtungen von der Temperatur 

 untersucht. Er wählte zwei Gruppen von isomorphen 

 Krystallen, von denen jede wiederum zumtheil aus para- 

 magnetischen , zumtheil aus diamagnetischen Krystallen 

 bestand. Die erste Gruppe gehörte dem monoklinischen 

 Krystallsystem an und umfafste die schwefelsauren 

 Doppelsalze des Nickelkalium, Kobaltkalium, Zinkkalium 

 und Zinkammonium ; die zweite, dem rhombischen System 

 angehörige , isomorphe Gruppe bestand aus Nickelsulfat 

 und Zinkvitriol; aufserdem wurde noch das monokline 

 Kobaltvitriol untersucht. Aus den Krystallen wurden 

 Kreisplatten von 2 bis 3 mm Dicke geschnitten und so 

 geschliffen , dafs in ihrer Ebene zwei der drei auf ein- 

 ander senkrechten magnetischen Axen lagen. 



Aus den eingehend mitgetheilten Versuchen, die 

 noch ausführlicher in der Inauguraldissertation des Verf. 

 beschrieben sind, leitet derselbe folgende drei Sätze ab: 

 i. Bei sämmtlichen untersuchten, theils paramagnetischen, 

 theils diamagnetischen Krystallen des monoklinen und 

 rhombischen Systems ändert sich von 0° bis etwa 50° die 

 Differenz irgend zweier Hauptmagnetisirungsconstanten 

 eines Molecüls linear mit der Temperatur. 2. Bei sämmt- 

 lichen, einer und derselben isomorphen Reihe angehören- 

 den Krystallen stehen die drei, je nach der zur Auf- 

 hängungsrichtung gewählten Axe verschiedenen Tempe- 

 raturcoefficienten in constantem Verhältnifs zu einander. 

 3. Für K 2 Ni (S 4 ) 2 , K 2 Co (S 4 ) 2 , K 2 Zn (S 0.,) 2 und 

 (N H 4 ) 2 Zn (S 4 ) 2 ist der Temperaturcoefficient negativ, 

 sowohl, wenn die Axe mittlerer, als auch, wenn die Axe 

 schwächster Magnetisirbarkeit zur Auf hängerichtung ge- 

 wählt wird. Für NiSO„, ZnS0 4 und CoS0 4 ist der 

 Temperaturcoefficient positiv , wenn die Axe gröfster 

 Magnetisirbarkeit, dagegen negativ, wenn die Axe mitt- 

 lerer Magnetisirbarkeit zur Aufhängerichtung gewählt 

 wird. Das letztere Ergebnifs weicht von dem Faradays 

 ab, zweifellos , weil dieser Forscher die Krystalle nur in 

 einer verticalen Aufhängerichtung dem Einflufs der 

 Wärme ausgesetzt hat. 



Zum Schlufs giebt Verf. eine theoretische Entwicke- 

 lung der Beziehungen zwischen Magnetisirbarkeit, Dich- 

 tigkeit und Temperatur eines Krystalls. 



R. Luther: Ueber Elektroden dritter Art. (Zeit- 

 schrift für physikal. Chemie. 1898, Bd. XXVII, S. 364.) 

 Wenn man Quecksilber mit dem schwerlöslichen 

 Calomel (Quecksilberchlorür) und einer Lösung von 

 Chlorkalium oder einem anderen Chlorid bedeckt, so er- 

 hält man die sogenannte Calomelelektrode. Bringt man 

 zwei solche Elektroden, von denen die eine mit einer 

 concentrirten , die zweite mit einer verdünnten Lösung 

 von Chlorkalium bedeckt ist, in leitende Verbindung, so 

 entsteht ein Strom, der in der Flüssigkeit von der con- 

 centrirten zur verdünnten Lösung fliefst. Das Chlor tritt 

 aus der concentrirten Lösung an das Quecksilber und 

 giebt damit Calomel , während gleichzeitig an der ver- 

 dünnten Elektrode Calomel in Quecksilber übergeht, in- 

 dem das Chlor in die verdünnte Lösung tritt. Die elek- 

 tromotorische Kraft der so erhaltenen Kette hängt von 

 dem Verhältnifs der Chlorconcentrationen in beiden 

 Lösungen ab. Sie kann daraus ebenso berechnet werden, 

 wie die elektromotorische Kraft einer gewöhnlichen Con- 

 centrationskette , z. B. Kupfer/Kupfersulfatlösung, con- 

 centrirt/Kupfersulfatlösung, verdünnt/Kupfer, aus dem 

 Concentrationsverhältnifs der beiden Kupferlösungen. 

 Wie das Kupfer Kupferionen in die Lösung schickt, 

 oder aus ihr aufnimmt , schickt die Calomelelektrode 

 Chlor in die Lösung, oder nimmt es aus ihr auf. Sie 



