190 XIV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1899. Nr. 15. 



Schon die Tyn dal Ischen Versuche über die ent- 

 stehenden Wolken in einem Gemisch von Amyluitrit und 

 Salzsäure hatten gezeigt, dafs das von diesen feinen Nieder- 

 schlägen reflectirte Licht nur während einiger Augen- 

 blicke blau aussieht, dann aber blafs und weifs wird; 

 diese Flüchtigkeit der Erscheinung harmonirt nicht mit 

 der Stetigkeit der blauen Farbe des Himmels. Ferner 

 verlangt diese Theorie, dafs die Farbe des Dämmerungs- 

 lichtes genau complementär zum Himmelsblau sein müsse, 

 was bereits von Brücke bestritten wurde. Endlich 

 spricht gegen diese Theorie die Erfahrung, dafs das 

 Himmelsblau immer mehr seinen weifslichen Ton verliert, 

 je mehr man in die Höhe steigt, und dafs oberhalb 

 4000 m etwa der Himmel dunkelblau erscheint, während 

 die Polarisation gleichzeitig abnimmt , so dafs die Pola- 

 risation dem weifsen und nicht dem blauen Theil des 

 Himmelslichtes eigen zu sein scheint. 



Die vorstehenden Bedenken gegen die obige Theorie 

 konnten einer experimentellen Prüfung unterzogen werden. 

 Wenn die Polarisation ein Beweis dafür ist, dafs die blaue 

 Farbe des Himmels durch Reflexion entsteht, so mufs, 

 wenn man die blauen Strahlen mittelst eines Stoffes von 

 genau complementärer Farbe auffängt, auch der pola- 

 risirte Theil des Himmelslichtes ausgelöscht werden; 

 während wenn die blaue Farbe von einer Absorption 

 herrührt, die Unterdrückung des blauen Lichtes die 

 Polarisation nicht abhalten würde, die dann von dem 

 weifsen Antheil des Himmelslichtes herrühren würde. 

 Freilich könnte die Polarisation theils von der Entstehung 

 des Blau und theils von der Reflexion weifsen Lichtes her- 

 rühren; dann würde das Einschalten des complementären 

 Körpers nur einen Theil der Polarisation unterdrücken. 



Den Versuch konnte Herr Spring in derselben 

 Weise ausführen, wie bei der Untersuchung des farb- 

 losen Wassers (Rdsch. 1899, XIV, 109). Eine Lösung von 

 Ferrichloridmit Schwefelcyankalium giebt eine Flüssigkeit, 

 die nicht allein die blaue Wasserfarbe unterdrückt, sondern 

 iu passender Concentration auch zum blauen Himmels- 

 licht vollkommen complementär ist, so dafs der Himmel, 

 durch einen Trog mit dieser Lösung betrachtet, weifs 

 erscheint. Wenn man nun zwischen den Trog und das 

 Auge ein Polariskop stellt, überzeugt man sich, dafs das 

 Licht, obwohl ihm das Blau entzogen ist, noch in der- 

 selben Stärke polarisirt ist, wie das Himmelslicht ohne 

 den Trog. Einen Unterschied in dem Grade der Pola- 

 risation hat Herr Spring bei zahlreichen Beobachtungen 

 im September und October nicht wahrnehmen können. 



Aus diesen Versuchen schliefst Verf., dafs die Unter- 

 drückung des blauen Lichtes auf die Polarisation ohne 

 Einfluss zu sein scheint, dafs die Polarisation von der 

 Reflexion des Lichtes an Theilchen herrührt, die so 

 dick sind, dafs sie keine Interferenzerscheinung veran- 

 lassen , dafs das Himmelsblau nicht die Ursache des 

 Leuchtens der Atmosphäre ist, und dafs die blaue Farbe 

 nur daher rührt , dafs die Atmosphäre nicht farblos, 

 sondern blau ist. Hierfür sprichtauch, dafs nach Arago 

 und Hagen b ach schon eine Schicht von 50 m Luft, 

 die durch Wasserdampf getrübt ist, polarisirt erscheint, 

 und dafs bereits Lalle m and (1872) die Meinung ver- 

 treten, dafs das Blau des Himmels nicht polarisirt, sondern 

 das polarisirte Licht weifs ist, endlich dafs die Atmo- 

 sphäre vier Bestandtheile mit blauer Eigenfarbe enthält, 

 nämlich Wasserdampf, Sauerstoff, Ozon und Wasserstoff- 

 superoxyd. 



Zum Schlufs weist Herr Spring darauf hin, dafs 

 die Farben des Morgen- und Abendroths seiner Auf- 

 fassungsweise kein Hindernifs bereiten. Da bereits Brücke 

 gezeigt, dafs die Dämmerungsröthe nicht complementär 

 zum Himmelsblau ist, sind diese beiden Farbenerschei- 

 nuugen nicht in Zusammenhang zu bringen; vielmehr 

 sind die rothen Dämmerungsfarben als Färbungen trüber 

 Medien aufzufassen, wie sie bereits von verschiedenen 

 Seiten und jüngst noch von Barus (Rdsch. 1893, VIII, 354) 

 eingehend untersucht worden sind. 



Eduard Riecke: Ueber den Reactionsdruck der 

 Kathodenstrahlen. (Wiedemanns Annalen der 

 Physik. 1898, LXVI, S. 954.) 



Ueber die magnetische und elektrische Ablenkbarkeit 

 der Kathodenstrahlen, sowie über ihre Wärmewirkung 

 bestehen seit einiger Zeit eine Anzahl quantitativer 

 Messungen. Für die Kathodenstrahlen sind nun noch 

 gewisse mechanische Stofswirkungen charakteristisch, die 

 schon Crookes durch sein Kathodenstrahlenradiometer 

 nachgewiesen hat. Diese Wirkungen, sowie die Rück- 

 stofswirkungen auf die Kathode sind bisher noch nicht 

 quantitativ verfolgt worden. Herr Riecke hat nun die 

 Gröfse der Rückstofswirkungen gemessen und knüpft 

 an 6eine Resultate einige interessante Betrachtungen. 



Als Kathode dient bei seinen Versuchen ein Radio- 

 meterrädchen aus Aluminium, bei dem Sorge getragen 

 ist, dafs die Kathodenstrahlen immer nur nach einer 

 Drehrichtung austreten, indem die nach der anderen 

 Drehrichtung schauenden Metallflächen durch Glimmer 

 bedeckt sind. Ein solches Rädchen rotirt, wenn es Ka- 

 thodenstrahlen entsendet. Verf. speiste seine Röhre mit 

 einer elektrisch angetriebenen 40plattigen Influenzmaschine. 

 Die messenden Versuche wurden folgendermafsen ange- 

 stellt: die Funkenpole der Maschine waren im Anfang 

 zusammengeschoben; in einem bestimmten Moment wur- 

 den sie aus einander gezogen, dadurch der Maschinen- 

 strom durch die Röhre geschickt, und nun mittels 

 eines Chronographen die Zeitpunkte notirt, in welchen 

 seit Beginn des Stromes das Rädchen je eine Drehung 

 zurücklegte. Das wurde so lange fortgesetzt, bis die 

 Drehgeschwindigkeit constant war. Sodann wurde der 

 Strom unterbrochen und das Rädchen weiter beobachtet, 

 bis es wieder still stand. Eine theoretische Betrachtuug 

 zeigt, wie man aus diesen Beobachtungszahlen den von 

 den Kathodenstrahlen rückwärts auf die Kathode aus- 

 geübten Druck berechnen kann, wenn das Trägheits- 

 moment des Radiometerkreuzes und der Abstand der 

 Flügelmitten von der Drehungsaxe bekannt sind. 



Als wesentliches Resultat ergiebt sich hier, dafs der 

 Reactionsdruck in einfacher Weise von der Stärke des 

 die Röhre speisenden Stromes abhängt: er ist nämlich 

 der Stromstärke proportional. 



Die nun folgenden Betrachtungen liefern unter an- 

 derem den Satz, dafs der von den Kathodenstrahlen aus- 

 geübte Druck gleich dem doppelten der lebendigen Kraft 

 ist, den eine Volumeneinheit der Strahlen enthält, und 

 zwar an der Stelle der Röhre, wo das von der Kathode 

 herrührende Potentialgefälle den Werth Null annimmt. In- 

 folge dieser Beziehung läfst sich auch aus der durch die 

 Kathodenstrahlen beim Auftreffen entwickelten Wärme, 

 die Wiedemann und Ebert gemessen haben, der 

 Reactionsdruck berechnen, wenn man die Annahme 

 macht, dafs die Wärme von der Vernichtung der lebendigen 

 Kraft der Kathodenstrahlen herrührt. Ein so berechneter 

 Werth stimmt mit dem vom Verf. gemessenen der Gröfsen- 

 ordnung nach überein. O. B. 



C. Gutton: Ueber die elektromagnetischen 

 Schirme. (Arch. des sciences physiques et nat. 1898, 

 Ser. 4, T. VI, p. 549.) 

 Einige von den interessanten und unerklärt ge- 

 bliebenen Versuchen Veillons über die Wirkung von 

 Schirmen auf Cohärer (Rdsch. 1898, XIII, 470) hat der 

 Verf. im physikalischen Laboratorium der Universität Nancy 

 wiederholt und, indem er sie durch einige neue Versuche 

 ergänzte, einer Erklärung nahe gebracht. Veillon hatte 

 einen Erreger elektrischer Wellen hinter die runde Oeffnung 

 eines Schirmes gebracht und liefs die Wellen auf einen 

 vor dem Schirm befindlichen Cohärer wirken. Wurde 

 die Schirruöffnung mit einer Metallröhre von gleichem 

 Durchmesser versehen, deren Axe senkrecht auf dem 

 Schirme stand, so hörte die Wirkung auf den Cohärer 

 auf; aber sie kehrte merkwürdigerweise wieder zurück, 



