292 XIV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1899. Nr. 23. 



mufs: Die ursprüngliche Entladung erfolgt durch die 

 Luft ; dies mufs so sein, da zuerst kein Metalldampf vor- 

 handen ist. Die starke Hitze, welche der elektrische 

 Strom erzeugt, verflüchtigt das Metall, das dann von 

 den Polen weg zu diffundiren beginnt; die folgenden 

 Entladungsoscillationen gehen durch die Metalldämpfe 

 vor sich und nicht durch die Luft. Als Beweis hierfür 

 dient ein Versuch, der leicht ausführbar ist. Man schalte 

 eine Drahtspirale in den Funkenkreis einer Leydener 

 Flasche, die durch eine Maschine oder ein Induetorium 

 geladen wird; die Luftlinien verschwinden fast vollständig 

 und die Metalllinien bleiben allein zurück. Zweifellos 

 hat hier die Zuführung der Selbstinduction die Ent- 

 ladung verlängert und den Metallmolekeln Zeit gegeben, 

 Bich in der Funkenstrecke zu verbreiten. 



Schliefslich haben die Verff. auch einige Photo- 

 graphien aufgenommen ohne Zwischenschaltung des 

 Prismas. Diese Versuche entsprechen den von Walter 

 ausgeführten (Rdsch. 1399, XIV, 125). Die Photographien 

 zeigen ein gerades Bild des Spaltes, gefolgt von einer 

 Anzahl gekrümmter Streifen, die sich von beiden Polen 

 in die Funkenstrecke hinein ausdehnen. Das gerade Bild 

 entspricht der Anfangsentladung durch die Luft, die 

 soviel Wärme erzeugt, dafs der Raum sich mit Dämpfen 

 füllt, durch welche dann die oscillirenden Entladungen 

 hindurchgehen. Die Verff. beabsichtigen, diese Versuche 

 weiter zu führen und geben als Ergebniss ihrer Messungen 

 folgende annähernden numerischen Daten: Die durch die 

 erste Entladung leuchtend gewordene Luft bleibt leuchtend 

 für die Zeit von etwa 5 x 10—' Secunden ; die Metall- 

 dämpfe beginnen sodann sich zu verbreiten und erreichen 

 die Mitte des Funkens (wenn die Lücke 1 cm lang ist) 

 in einer Zeit, die beim Cadmium etwa 6 X 10— 6 Secunden 

 beträgt. Die Zeitperiode der Oscülationen mit den sechs 

 Flaschen und einem Kreise, der möglichst wenig Selbst- 

 induction besitzt, ist etwa 2 X 10— 6 Secunden. Die 

 Metalldämpfe bleiben in der Mitte des Funkens für eine 

 längere Periode leuchtend als nahe den Polen, die Zeit- 

 dauer, für welche das Leuchten verfolgt werden kann 

 bei einer Entladung aus sechs Leydener Flaschen , ist 

 etwa 1,5 X 10-5 Secunden. 



W. D. Coolidge: Eine neue Methode zur Demon- 

 stration der elektrischen Drahtwellen. 

 (Wiedemanns Annalen der Physik. 1899, Bd. LXVII, 

 S. 578.) 

 Die stehenden elektrischen Schwingungen, welche in 

 einem System von zwei Paralleldrähten stattfinden, lassen 

 sich nach Arons dem Auge direct sichtbar machen, 

 wenn man sie zumtheil durch einen luftverdünuten Raum 

 führt ; die Drähte Bind dann an den Schwingungsbäuchen 

 mit dem bekannten Phosphorescenzlicht der Geifsler- 

 schen Röhren umkleidet. Verf. hat nun, von der Be- 

 obachtung ausgehend , dafs die Paralleldrähte schon in 

 gewöhnlicher Luft schwach leuchten, die Versuchs- 

 bedingungen so gestaltet , dafs die elektrischen Wellen 

 in freier Luft gesehen und photographirt werden können. 

 Er benutzte einen besonders kräftigen Blondlot- 

 sehen Erreger und ziemlich dünne Drähte. Sehr günstig 

 erwies es sich, den Erreger durch einen Tesla sehen 

 Transformator zu treiben , der seinerseits durch ein In- 

 ductorium gespeist wurde. Bei dünnen Drähten und 

 Schwingungen kurzer Periode ist das einfache Aufleuchten 

 ein empfindlicheres Reagens auf die Schwingung als eiue 

 Zehn der sehe Röhre. Verf. stellt fest, dafs auf 

 Schwingungen einer bestimmten Länge eine elektroden- 

 lose, evaeuirte Kugel am besten bei einem ganz be- 

 stimmten Durchmesser reagirt. 0. B. 



A. Wehnelt: Zur Kenntnifs der Kanalstrahlen. 



(Wiedemanns Annalen der Physik. 1899, Bd. LXVII, 



S. 421.) 

 Goldstein hat vor längerer Zeit die Beobachtung 

 gemacht, dafs in einem Kathodenstrahlenrohr bei An- 



wendung einer durchlöcherten Kathode eine besondere 

 Art von Strahlen erhalten werden kann, die er „Kanal- 

 strahlen" nannte, weil Bie aus den Löchern der Kathode 

 austreten, und zwar nach der Seite, wo die Anode sich 

 nicht befindet. Die Kanalstrahlen pflanzen sich geradlinig 

 fort und erregen , wenn sie auf feste Körper treffen, 

 schwache Phosphorescenz. Nach neueren Versuchen 

 (Wien, Rdsch. 1898, XIII, 208) sind sie schwach mag- 

 netisch ablenkbar und erzeugen dort,- wo sie auftreffen, 

 positive elektrische Ladungen. 



Einige von Goldstein und von Schuster gemachte 

 Beobachtungen führten den Verf. zu einer Anschauung 

 über das Wesen der Kanalstrahlen , die er durch einige 

 weitere Versuche zu stützen sucht. Schuster hatte be- 

 obachtet, dafs nahe bei der Kathode innerhalb der Röhre 

 befindliche Gegenstände (z. B. Drähte) auf diese einen 

 Schatten werfen. Gold stein hatte festgestellt, dafs die 

 der Kathode anliegende Lichthaut, auf der sich der 

 Schatten zeigt, das Speetrum des positiven Theiles der 

 Entladung aussendet. Beide Erscheinungen sind durch 

 die Annahme erklärt, dafs in dem Geisslerschen Rohr 

 eine Bewegung von positiven Theilchen geradlinig nacb 

 der Kathode zu stattfindet, also in entgegengesetzter 

 Richtung der Kathodenstrahlen. Ist die Kathode nun 

 durchlöchert , so fliegen nach Meinung des Verf. die 

 positiven Theilchen ungehindert durch die Löcher hin- 

 durch und treten auf der anderen Seite der Kathode 

 als „Kanalstrahlen" aus. 



Ein strikter Beweis dafür ist folgender Versuch: 

 nahe vor der Kathode befindet sich ein Draht; auf der 

 durchlöcherten Kathode erkennt man dann den Schatten 

 des Drahtes; denselben Schatten bemerkt man aber in 

 den rückwärts aus den Löchern der Kathode austretenden 

 Kanalstrahlen. Andere Versuche beweisen, dafs die der 

 Kathode zustrebende , positive Strahlung senkrecht zur 

 Kathode gerichtet ist, so dafs sie etwa die Bahnen der 

 Kathodenstrahlen einhält, nur in entgegengesetzter Rich- 

 tung. Endlich hat Herr Wehnelt festgestellt, dafs die 

 positive Strahlung, im Gegensatz zu den reducirend wir- 

 kenden Kathodenstrahlen, Oxydation hervorruft. 0. B. 



James Dewar: Der Siedepunkt des flüssigen 

 Wasserstoffs, gemessen mit einem Rh odium- 

 Platin-Widerstands - Thermometer. (Proceed- 

 ings of the Chemical Society. 1899, Vol. XV, p. 70.) 

 Bei der Verflüssigung des Wasserstoffs bot die An- 

 wesenheit von Luft eine schwer zu beseitigende 

 Schwierigkeit, da selbst, wenn nur Bruchtheile eines 

 Prooents zugegen sind , dieselbe sich als fester Körper 

 anhäuft und die Mündung des Apparates verstopft. Als 

 es trotzdem Herrn Dewar jüngst gelungen war, 250 cm 3 

 farblosen, flüssigen Wasserstoffs darzustellen, verwendete 

 er dieselben zu einer Neubestimmung des Siedepunktes. 

 Frühere Messungen mit einem reinen Platin - Wider- 

 stands - Thermometer hatten den Siedepunkt — 238° C. 

 ergeben, und ein neues Thermometer aus einem anderen 

 Stück reinen Platins gab wesentlich dasselbe Resultat. 



Da möglicherweise hier ein constanter Fehler vor- 

 liegen konnte, wurde ein Thermometer verwendet, das 

 aus Rhodium und Platin (mit 10 Proc. des ersteren 

 Metalls) bestand. Nach den Erfahrungen des Verf. und 

 Herrn Flemings unterscheiden sich die Legirungen 

 von den reinen Metallen darin, dafs sie keine Anzeichen 

 dafür geben, dass sie beim absoluten Nullpunkt voll- 

 kommene Leiter werden , und eine Untersuchung der 

 Rhodium - Platin -Legirung hatte gezeigt, dafs die 

 Aenderung der Leitfähigkeit beim Abkühlen von 0° auf 

 den Siedepunkt der flüssigen Luft eine regelmäfsige ist, 

 so dafs sie durch eine gerade Linie dargestellt werden 

 kann. Mit dem Rhodium-Platin-Thermometer fand man 

 nun den Siedepunkt des Wasserstoffs gleich — 246°. 



Für die Erklärung dieser Verschiedenheit zwischen den 

 beiden Bestimmungen boten sich zwei Wege dar. Erstens 

 zeigt das reine Platin , dessen Widerstand zwar fast bis 



