332 XIV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1899. Nr. 26. 



F. Kurlbaum: Aenderung der Emission und Ab- 

 sorption von Platinschwarz und Russ mit 

 zunehmender Schichtdicke. (Wiedemanns An- 

 nalen der Physik. 1899, Bd. LXVII, S. 846.) 

 Alle Strahlungsmessungen beruhen auf den absorbi- 

 renden Eigenschaften der dünnen, die Messinstrumente 

 bedeckenden Schichten, welche daher möglichst schwarz 

 sein , d. h. alle Strahlen absorbiren sollen ; für relative 

 Messungen würde es schon genügen, wenn sie alle 

 Wellenlängen gleichmäfsig absorbirten. Eine solche 

 Schicht giebt es jedoch nicht und es ist daher wichtig, 

 ihre selectiven Eigenschaften zu kennen. Feststellen läfst 

 sich das Absorptionsvermögen sehr einfach , wenn man 

 das Emissionsvermögen mit dem des idealen schwarzen 

 Körpers vergleicht. Die Kirchhoff sehe Formel E/A 

 = e (vgl. Rdsch. 1896, XI, 65) giebt dann sofort das 

 Absorptionsvermögen für die bestimmte Temperatur. 

 Da die früheren Beobachter stets nur die maximale 

 Emission gemessen und nur allgemein constatirt haben, 

 dafs die Emission zunächst mit der Schichtdicke zu- 

 nimmt, um nach UeberBchreiten einer gewissen Grenze 

 wieder abzunehmen, hat Verf. sich die Aufgabe gestellt, 

 die Abhängigkeit der Absorption von der Schichtdicke 

 direct zu bestimmen. 



Die Untersuchungsmethode besteht darin, die Emis- 

 sion der verschieden dicken Schichten mit der Emission 

 des schwarzen Körpers bei möglichst derselben Tempe- 

 ratur (ungefähr 100°) zu vergleichen. Als Mals für die 

 Dicke der Schicht wurde die Masse pro cm 1 gewählt. 

 Der zur Vergleichung benutzte, schwarze Körper bestand 

 aus einem innen geschwärzten Messingblech-Cylinder mit 

 einer kleinen Oeffnung zum Austreten der Strahlen; er 

 befand sich in einem rechteckigen Messingkasten und 

 konnte daselbst von Wasserdainpf umspült werden. An 

 den Kasten konnten auch Platinbleche angeschraubt 

 werden, welche Träger der zu untersuchenden Schichten 

 waren und eine frei strahlende Kreisfläche von doppelt 

 so grofsem Durchmesser wie die Oeffuung hatten. Ein 

 passendes Diaphragma liefs nur entweder die Strahlen 

 aus dem Inneren des schwarzen Körpers , oder bei einer 

 Horizontalverschiebung des Kastens die der zu unter- 

 suchenden Schicht zum Bolometer gelangen. 



Zunächst wurden Messungen mit elektrolytisch her- 

 gestelltem Platinschwarz ausgeführt, dessen Strahlung 

 von der Schinhtdicke bis zu der von 318,5 mg/dm ! in 

 einer Tabelle und durch eine Curve dargestellt wird. 

 Sodann wurde die Emission von Rufs in Schichten von 

 2,2 mg/dm 5 bis 112,8 mg/dm 2 gemessen und gleichfalls in 

 einer Tabelle und Curve verzeichnet, wobei Verf. be- 

 merkt, dafs die Werthe auf dem ersten Anstieg sehr un- 

 genau sind, weil der Rufs in sehr dünner Schicht sich 

 nicht gleichmäfsig herstellen läfst, da er auf blanker 

 Fläche zunächst nur vereinzelt haftet und die weitere 

 Rul'szufuhr sich mit Vorliebe an berufsten Stellen nieder- 

 schlägt. Die Rufscurve zeigt ein Maximum (bei etwa 

 26,7 mg/dm s Dicke), in dessen Nähe die Curve gleich- 

 mäfsig verläuft, während sie bei weiterer Verdickung 

 der Schicht wieder fällt. Den gleichmäl'sigen Verlauf 

 der Rufscurve hat Herr Kurlbaum nicht erhalten, wenn 

 er nach dem Vorschlage von Crova und Compan 

 (Rdsch. 1898, XIII, 298) den Rufs vorher in Alkohol ge- 

 badet hatte. 



Nachstehende Zahlenwerthe , welche den beiden 

 Tabellen entnommen sind, geben eine Vorstellung von dem 

 Einflufs der Schichtdicke auf die Strahlung der beiden 

 Stoffe, und läfst ihre Verschiedenheit deutlich erkennen: 



Platinsch w a r z 



Dicke 3,7 15,0 22,4 28,6 41,2 82,7 107,2 189,7 318,ü 



Strahlung .... 6,4 7,8 12,9 23,4 46,5 72,9 93,5 94,6 96,8 96,7 



Eufa 

 Dicke . . 2,2 2,5 7,9 9,7 17,3 24,2 26,7 30,0 33,9 62,7 112,8 

 Strahlung 33,0 40,7 64,0 77,6 89,8 93,1 94,9 94,2 94,0 93,1 88,2 



Hieraus ersieht man , dafs der Anstieg der Curven 

 für Platinschwarz und für Rufs ein sehr verschiedener 



ist. Für Rufs entspricht die Curve einer einfachen 

 Formel, da bei Vernachlässigung des Reflexionsvermögens 

 die Summe der austretenden Strahlen gleich der Strah- 

 lung des schwarzen Körpers wird; hingegen entspricht 

 der schwache Anstieg der Curve für Platinschwarz durch- 

 aus nicht dieser Formel. Der Grund hierfür läfst sich 

 in verschiedener Weise angeben, doch kann man eine 

 Entscheidung nur durch eine gröfsere Reihe von Unter- 

 suchungen an verschiedenen Metallen in Mohrform treffen. 

 Für die praktische Verwendung bei Untersuchungen 

 glaubt der Verf. das Platinschwarz wegen seines besseren 

 Absorptions- und Wärmeleitungsvermögens , wie wegen 

 der leichteren Herstellung gleichmäfsiger Schichten dem 

 Rufs vorziehen zu dürfen. 



L. H. Siertsema: Messungen der Drehung der 

 Polarisationsebene in Sauerstoff und an- 

 deren Gasen in verschiedenen Theilen des 

 sichtbaren Spectrums und Bestimmung der 

 Constante der magnetischen Drehung des 

 Wassers für die Natriumlinie D. (Archives Neer- 

 landaises des sciences natur. 1899, Ser. 2, T. II, p. 291 

 und Communications from the physical Lahoratory at 

 tue Univ. of Leiden, Suppl. 1.) 

 Nachdem Faraday (1845) die magnetische Drehung 

 der Polarisationsebene entdeckt , wurden seine Versuche 

 von vielen Physikern wiederholt und die Gesetze der 

 Erscheinung sorgfältig ermittelt. Die Rotation wurde 

 in allen durchsichtigen, festen und flüssigen Körpern 

 beobachtet, aber viele Jahre vergingen, bevor man sie 

 in den Gasen fand. Erst 1878 haben Kundt und Rönt- 

 gen sie im Schwefelkohlenstoff-Dampf beobachtet und 

 daran anschliessend in anderen Gasen. Ungefähr in die- 

 selbe Zeit fallen H. Becquerels Untersuchungen über 

 die magnetische Rotation in den Gasen, die unter Atmo- 

 sphärendruck nur sehr schwache Drehungen ergeben 

 hatten, während Kundt und Röntgen unter Anwen- 

 dung hoher Drucke viel beträchtlichere Rotationen 

 beobachtet hatten. Die Dispersion der magnetischen 

 Rotation hatte jedoch nur Becquerel bestimmt und 

 dabei das für Glas, Wasser und andere Körper bekannte 

 Gesetz gefunden, nach welchem die Dispersion sich um- 

 gekehrt verhält wie das Quadrat der Wellenlänge. Nur 

 der Sauerstoff schien eine Ausnahme von dieser Regel 

 zu bildeu, indem die Rotation für die rothen Strahlen 

 etwas gröfser war als für die grünen ; freilich sind die 

 Drehungen beim Sauerstoff viel zu klein, als dafs diese 

 Thatsache als gesichert betrachtet werden könnte. 



Wenn aber der Sauerstoff ein besonderes Verhalten 

 zeigt, so steht dies sicherlich in Beziehung zu seinen 

 magnetischen Eigenschaften. Bereits Becquerel hatte 

 bemerkt, dafs die Stoffe mit besonderen magnetischen 

 Eigenschaften beträchtliche Abweichungen von dem 

 obigen Gesetze der Proportionalität zwischen Dispersion 

 der magnetischen Drehung und dem Werthe 1/Ä 2 zeigen. 

 Eine Zusammenstellung der Drehungen einiger Stoffe 

 (Schwefelkohlenstoff und die magnetischen Metalle) für 

 verschiedene Wellenlängen im Verhältnifs zur Drehung 

 für die D- Linie und ihre Magnetisirungscoefficienten 

 zeigt, dafs die Reihenfolge der Stoffe für beide 

 Eigenschaften dieselbe ist. Nimmt man zum Vergleiche 

 den speeifischen Molecularmagnetismus , so findet man 

 das gleiche Ergebnifs, und man kann nun den Sauer- 

 stoff mit einreihen, der seine Stellung zwischen CS 8 

 und den magnetischen Metallen erhält. Eine eingehende 

 Untersuchung der magnetischen Rotatiousdipersion des 

 Sauerstoffs erschien daher von allgemeinerem Interesse. 

 Die benutzte Methode war im wesentlichen die von 

 Kundt und Röntgen, nur war sie erweitert durch die 

 Verwendung der Spectralanalyse des Lichtes. Das Gas 

 wurde unter starkem Druck in eine Röhre gebracht, die 

 sich in der Axe zweier langer Drahtspiralen befand; an 

 den Enden der Röhre befanden sich die beiden gekreuzten 

 Nicols. Ein paralleles Lichtbündel fiel auf den ersten 



