396 XIV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1899. Nr. 31. 



um Mitte August 1892 die Temperatur in Chamonix am 

 17. vor und nach Mittag auf 31,0° stieg, am Montblanc 

 nur auf 3,1°, und dieses Maximum trat schon um 9ha 

 ein, während um Mittag die Temperatur blofs 1,5° war. 

 Auf dem Montblancgipfel selbst wird also die Luft- 

 temperatur an den heifsesten Tagen kaum den Gefrier- 

 punkt mehr erreichen. Durch Vergleichung mit der 

 Temperatur auf dem St. Bernhard und auf dem Theodul- 

 pafs finden sich die Durchschnittstemperatui-en der 

 Sommermonate auf dem Vallot-Observatorium: Juni — 7", 

 Juli —6,6°, August — 6°, September— 6,9°, üctober — 9,(.°, 

 woraus die mittlere Sommertemperatur sich zu — 6,5° 

 ergiebt und für den Montblancgipfel sehr wahrschein- 

 lich — 9,5° wird. Dies stimmt mit der von Vallot in 

 dem Eistunnel des Gipfels ermittelten Temperatur von 

 — 16,7° gut überein; der Januar müfste dann auf dem 

 Gipfel etwa — 24" haben. 



Von grofsem Interesse sind die Messungen Vallots 

 über dieVerdichtung des Schnees auf dem Montblanc- 

 gipfel im Laufe eines Jahres. Er fand , dafs eine 1 m 

 mächtige Firnmasse im Jahre um 0,058 m abnimmt ; eine 

 andere Bestimmung ergab eine Contraction von 0,016 

 pro Meter im Jahre. Die Dichte des Firns und des Eises 

 wurde bei den Grand Mulets gemessen: Der Wiuter- 

 schnee hatte in 0,3 m Tiefe eine Dichte von 0,484, in 0,5 m 

 eine solche von 0,477, das Gletschereis eine von 0,877. 

 Der untersuchte Schnee hatte noch keine körnige Struc- 

 tur und das Eis war undurchsichtig und feinkörnig, ver- 

 schieden von dem in den unteren Theilen des Gletschers. 

 Im Winter 1895 waren aufserordentliche Schneemassen 

 auf dem Montblanc gefallen ; ungefähr einen Monat alter 

 Schnee hatte eine Dichte von 0,34. Der Firn im Tunnel 

 am Gipfel (4790 m) zeigte eine Dichte von 0,86, während 

 die Dichte des Eises am Mer de Glace in 1850 m Höhe 

 0,91 betrug. 



Aus diesen Zahlen ersieht man , dafs die Dichte des 

 Schnees und Eises nach unten zunimmt; man sieht aber 

 auch, dafs sich harter Firn, wahres Eis an Ort und Stelle 

 bilden kann, ohne Seitendruck und Schmelzung bei einer 

 constanten Temperatnr von — 14° bis — 17°. Damit sich 

 Schnee von einer Dichte von 0,34 in Firn von 0,86 

 Dichte verwandle, mufs die Dichte um 0,52 oder 60 Proc. 

 zunehmen. Die Beobachtungen ergaben, dafs sich der 

 Firn an derselben Stelle pro Jahr um etwa 5 Proc. ver- 

 dichtet. Es bedarf daher nur etwa 12 oder höchstens 

 15 Jahre, damit sich ein Gletscher bilde. In 15 m Tiefe 

 am Montblancgipfel hat sich das Firneis mit Körnern 

 von 2 mm an Ort und Stelle blofs durch das eigene Ge- 

 wicht in etwa 15 Jahren gebildet. Die jährliche Nieder- 

 schlagsmenge auf dem Montblancgipfel schätzt Vallot 

 auf mehr als 0,6 m. 



A. W. Witkowski: Ueber die Schallgeschwindig- 

 keit in comprimirter Luft. (Anzeiger der Aka- 

 demie der Wissensch. in Krakau. 1899, S. 138.) 

 In einer theoretischen Untersuchung über die Aende- 

 rung der specifischen Wärme der Luft bei constantem 

 Drucke und constantem Volumen und ihres Verhältnisses 

 (£') hatte Verf. vor einiger Zeit nachgewiesen, dafs diese 

 Gröfsen keineswegs constant sind, vielmehr sehr be- 

 trächtliche Aenderungen erfahren, wenn der Druck auf 

 einige hundert Atmosphären steigt , und die Temperatur 

 auf — 145° sinkt. Bei Drucken nahe dem atmosphäri- 

 schen war der Eiaflufs der Temperatur zwischen den 

 Grenzen der Siedepunkte des Wassers und des Sauerstoffs 

 auf die specifische Wärme fast Null, und unter Heran- 

 ziehung der bei niederen Temperaturen gefundenen 

 Werthe der Zusammendrückbarkeit und Ausdehnbarkeit 

 der Luft war Herr Witkowski imstande gewesen, die 

 specifischen Wärmen c p und c v und das Verhältnifs 

 beider k für verschiedene Temperaturen und Drucke zu 

 berechnen. Da diese Bestimmungen indirecte waren, 

 wollte sie Verf einer directen Prüfung unterwerfen und 

 hat eine Reihe von Versuchen ausgeführt, um die Aende- 



rungen des Verhältnisses k für atmosphärische Luft im 

 Druckintervall von 1 bis 120 Atmosphären zu bestimmen 

 und zwar bei den Temperaturen 0° und — 78,5°. 



Die Versuchsmethode war die von Kundt benutzte, 

 welche auf der Bestimmung der Schallgeschwindigkeit 

 basirt, aus welcher man nach einer bekannten einfachen 

 Formel den Werth /.' berechnen kann. In der vorliegen- 

 den Abhandlung zeigt nun der Verf., dafs, entgegen der 

 vielfach ausgesprochenen Ansicht, die Schallgeschwindig- 

 keit vom Drucke beeinflufst wird. Für einen Druck von 

 100 Atmosphären beträgt bei gewöhnlicher Temperatur 

 die Zunahme der Geschwindigkeit des Schalles etwa 

 7 Proc; bei niederen Temperaturen nimmt sie zunächst 

 mit steigendem Drucke ab, um dann wieder zu wachsen. 

 Kundt hatte zwar bereits in eingehenden Experimenten 

 die Abhängigkeit der Schallgeschwindigkeit vom Druck 

 zu bestimmen gesucht, aber wegen der zu engen Grenzen, 

 in denen er die Drucke variirte, ohne Erfolg ; gleichwohl 

 stimmen die von ihm beobachteten Geschwindigkeiten 

 mit den aus Verf. Messungen zu erwartenden insoweit 

 überein, dafs factisch der Einflufs des Druckes von Kund t 

 bereits beobachtet worden ist. 



Der hei den Messungen benutzte Apparat war der 

 Kundt sehe: Eine Glasröhre, welche eine geringe Menge 

 sehr fein gepulverter Kieselsäure enthielt, liegt von einem 

 Kupferrohre umgeben in einem Kasten aus Zinkblech, 

 der entweder mit geschabtem Eise oder mit einer Kälte- 

 mischung aus fester Kohlensäure und Aether gefüllt ist. 

 In die Glasröhre ragt in bekannter Weise ein Glasstab 

 hinein, welcher angerieben die Luft in der Röhre in 

 Schwingungen versetzt, die an den Rippungen der Kiesel- 

 säure gemessen werden können. Die Röhre wird mit 

 reiner, trockener Luft beschickt, deren Druck bis 130 

 Atmosphären variirt werden kann. Der Durchmesser der 

 Röhre war in einer Reihe von Versuchen 20,5 mm , in 

 einer zweiten 8,6 mm. 



Im ganzen sind 336 Messungen der Schallgeschwin- 

 digkeit ausgeführt worden, die meisten bei der Tempera- 

 tur 0°, während bei — 78,5° nur 23 Bestimmungen ge- 

 macht worden sind. Die aus den Messungen gefundenen 

 Wellenlängen für die benutzte Temperatur und den be- 

 stimmten Druck konnten noch nicht als Mals für die 

 Schallgeschwindigkeit in der freien Luft genommen werden, 

 da für die Kirchh of fsche Formel zur Reduction der 

 Schallgeschwindigkeit in Röhren auf die in freier Luft 

 die Verhältnisse im comprimirten Gase erst noch experi- 

 mentell festgestellt werden mufsten. In sechs Versuchs- 

 reihen hat Herr Witkowski den Durchmesser der 

 Röhre, die Zahl der Schwingungen (6260 und 3580), so- 

 wie die Temperaturen variirt. 



Von dem in der ausführlichen Abhandlung mitzu- 

 theilenden, experimentellen Detail giebt der Verf. nur die 

 definitiven Ergebnisse, aus denen er die Geschwindig- 

 keiten in ihrer Abhängigkeit vom Drucke, von der Tem- 

 peratur und von der Tonhöhe ableitet. Die hei 0° ge- 

 fundenen Werthe zeigen, dafs beim tiefen Tone die Ge- 

 schwindigkeit die des hohen Tones übertrifft, besonders 

 wenn der Druck etwas hoch ist (50 bis 60 Atmosphären). 

 Dies tritt deutlicher in der engen als in der weiten 

 Röhre hervor. Nach der Kirchhoff sehen Formel sollte 

 man das Gegentheil erwarten, doch rührt dieser Wider- 

 spruch zweifellos davon her, dafs die durch den geriebenen 

 Stab erregten Schwingungen doch keineswegs als un- 

 endlich klein aufgefafst werden können. In der That ist 

 auch das Aussehen der Curven, welche dem hohen Tone 

 entsprechen der Kirch h off sehen Formel mehr an- 

 gepafst; gleichwohl kann auch die für den hohen Ton in 

 der weiten Röhre gefundene Geschwindigkeit, welche als 

 Grundlage für die weiteren Betrachtungen genommen 

 ist, nur als obere Grenze für die wahre Geschwindigkeit 

 gelten. 



Verf. berechnet sodann die Werthe von k für die 



verschiedenen Drucke aus den gefundenen Schallgeschwin- 



I digkeiten bei den Temperaturen 0° und — 78,5° und ver- 



