550 XIV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1899. Nr. 43. 



tialdifferenzen von 240 V). Nach der Ladung wurde 

 zunächst 5 his 10 Minuten lang der Elektricitätsverlust 

 am Elektrometer verfolgt, sodann wurde die heizende 

 Flamme angesteckt und der Ahfall des Potentials weiter, 

 etwa 10 bis 20 Minuten, beobachtet; schliefslich wurde 

 die Flamme entfernt und die Zerstreuung der Ladung 

 weiter 5 bis 10 Minuten verfolgt. Hin und wieder 

 wurden Temperaturmessungen innerhalb des Kastens 

 mit einem Quecksilberthermometer ausgeführt. 



In der ersten Versuchsreihe wurden isolirte Zink- 

 platten in Eisenkasten verwendet. Weder leere Platten 

 noch mit Wasser bedeckte gaben eine verstärkte Zer- 

 streuung von Elektricität, wenn Wärme einwirkte. Auch 

 wenn die auf 200 V geladenen Zinkplatten, mit Jod be- 

 deckt waren , zeigte sich beim Erwärmen keine Steige- 

 rung des Verlustes. Gleiches wurde beobachtet mit Brom, 

 Kaliumbichromat oder Kaliumchromat ; und in all diesen 

 Versuchen war es gleichgültig, ob die Ladung positiv 

 oder negativ gewesen. Waren aber die isolirteu Zink- 

 platten mit Kaliumbichromat bedeckt und wurde Jod 

 auf dieses gesprengt, so stieg nach 8 bis 10 Minuten 

 langem Erwärmen der Verlust auf 40, 50 und mehr 

 Volt in der Minute. Dieser erhöhte Verlust hielt noch 

 1 oder 2 Minuten nach dem Auslöschen der Flamme an 

 und sank dann allmälig auf seine gewöhnliche Gröfse 

 von etwa 1 V in der Minute. Kaliumchromat, mit Jod 

 besprengt, gab auf den Platten beim Erwärmen keine 

 Steigerung des Verlustes; ebenso wenig die Zinkplatten, 

 nachdem man das wirksame, mit Jod besprengte Bichro- 

 mat entfernt hatte. Hingegen wurde ein gesteigerter 

 Verlust beobachtet, wenn das mit Jod besprengte Bichro- 

 mat nicht auf die Zinkplatten, sondern auf den Boden 

 des Eisenkastens gelegt und erhitzt wurde. Ebenso war 

 das Bichromat wirksam , wenn es aus dem Apparat ge- 

 nommen war, einen Tag ruhig gelegen hatte und dann 

 wieder zu einem Versuch benutzt wurde, ohne dafs 

 frisches Jod zugesetzt wurde. 



Keine Steigerung des Elektricitätsverlustes wurde 

 beobachtet, wenn Natrium oder Kochsalz verwendet 

 wurde. War aber Kochsalz auf den Zinkplatten und 

 wurde es mit Jod besprengt , dann zeigte sich gestei- 

 gerter Verlust beim Erwärmen und selbst noch nach 

 einer Woche , ohne dafs frisches Jod zugefügt wurde. 

 Waren die Zinkplatten mit Lithiumchlorid bedeckt, so 

 brachte Erwärmung keinen gesteigerten Verlust; hin- 

 gegen stieg der Verlust auf 40 bis 50 V in der Minute, 

 wenn das Litbiumchlorid mit Jod besprengt wurde. — 

 Mit Kaliumbromid gaben die Zinkplatten keine Steige- 

 rung, mochte mit Jod gesprengt werden oder nicht; 

 Kaliumchlorid hatte nur zweifelhaften Erfolg; Kalium- 

 jodid gab eine deutliche Zunahme beim ersten Versuch. 

 Kaliumnitrat, Calciumsulfid und Bariumsulfid waren wir- 

 kungslos; hingegen zeigte sich eine sehr ausgesprochene 

 Steigerung des Verlustes mit Zinksulfid, auch ohne Jod. 



Eine weitere Versuchsreihe wurde in dem Eisenkasten 

 mit isolirten Eisenplatten angestellt, welche, auf 200 V 

 geladen, bei 20° einen Verlust von 1 V in der Minute 

 gaben; Erwärmen brachte keine Steigerung dieses Ver- 

 lustes hervor. Wurden die isolirten Eisenplatten be- 

 deckt mit Kaliumbichromat, Kochsalz, Zinksulfid, Kalium- 

 nitrat, Bariumsulfid, und zwar sowohl allein als mit Jod, 

 so wurde beim Erwärmen keine gesteigerte Zerstreuung 

 der Elektricität beobachtet. Mit Kaliumpermanganat auf 

 den isolirten Eisenplatten hingegen wurde eine ver- 

 mehrte Abnahme beim Erwärmen — 30 oder 40 V in 

 der Minute — beobachtet; beim Abkühlen trat die ge- 

 wöhnliche Zerstreuung ein und beim zweiten Erhitzen 

 eine erneute, aber geringere Steigerung. 



Schwarzes Manganoxyd und Kaliumchlorat, zusammen 

 auf die isolirten Eisenplatten gebracht, zeigten beim 

 Erwärmen eine gesteigerte Abnahme des Potentials. In 

 diesem Falle sowohl wie bei Anwendung von Kalium- 

 permanganat wurde der gesteigerte Elektricitätsverlust 

 sowohl bei positiver wie bei negativer Ladung beob- 



achtet. Kaliumacetat auf der Eisenplatte gab ohne 

 Flamme einen Verlust von etwa 4 V in der Minute. 

 Wurde die Flamme angesteckt, so stieg nach 8 bis 

 10 Minuten der Verlust auf etwa 120 V in der Minute. 

 Uranacetat auf einem Platinstreifen am Boden des 

 Eisenkastens gab beim Erwärmen gesteigerten Verlust. 

 Urannitrat hingegen zeigte im gleichen Versuche keine 

 Wirkung. 



A. Wehnelt: Ueber Kathodenstrahlen. (WieJc- 

 manns Annalen der Physik. 1899, Bd. LXVIII , S. 584.) 



Die Frage, ob Kathodenstrahlen sich schneiden 

 können, haben Goldstein u. A. durch klare Versuche 

 im bejahenden Sinne beantwortet. Neuerdings hat 

 0. Lehmann die entgegengesetzte Ansicht vertreten, 

 und zwar gestützt auf Beobachtungen von Leonhard 

 Weber und Matthiessen, die gefunden hatten, dafs die 

 von Hohlspiegelelektroden ausgehenden Kathodenstrahlen 

 von schattengebenden Körpern ein aufrechtes Schatten- 

 bild entwarfen , wenn den geometrischen Verhältnissen 

 nach ein umgekehrtes Bild erwartet werden mufste, unter 

 der Annahme, dafs die Kathodenstrahlen senkrecht zur 

 Kathodenobertläche in gerader Richtung verlaufen. 



Verf. sucht den Widerspruch dieser Resultate mit 

 denen der früheren Beobachter aufzuklären. In einem 

 cylinderförmigen Rohre befand sich eine Hohlspiegel- 

 kathode; die von dieser ausgehenden Kathodenstrahlen 

 entwerfen von Körpern, die sich jenseits des Convergenz- 

 punktes der Strahlen befinden, umgekehrte Schatten- 

 bilder; jedoch rückt, wie schon bekannt, der Convergenz- 

 punkt der Strahlen um so weiter von der Kathode fort, 

 je niedriger der Luftdruck im Entladungsrohre ist. Daher 

 fällt es bei niedrigen Drucken manchmal ^hwerer, das 

 umgekehrte Schattenbild zu erhalten. Sodann zeigte sich 

 aber die neue Thatsache , dafs von der Kathode aufser 

 den gewöhnlichen Kathodenstrahlen noch Kathoden- 

 strahlen ausgingen, welche unabhäng von der Orientirung 

 der Kathode nahe in der Richtung der Rohraxe ver- 

 liefen , also stets aufrechte Schattenbilder erzeugten. 

 Diese konnten, namentlich bei niederen Drucken, sehr 

 bemerkbar werden, wenn der schattengebende Körper in 

 den Convergenzpunkt der gewöhnlichen Kathoden- 

 strahlen gebracht wurde, oder wenn die Kathode so 

 geneigt wurde, dafs diese in grofsem Winkel zur Rohr- 

 axe verliefen und so die Beobachtung nicht störten. 



Bei einem kugelförmigen Entladungsrohre , das nur 

 aufsen sternförmige Stanniolbelegungen statt der inneren 

 Elektroden hatte , also durch elektrische Schwingungen 

 erregt werden mufste , trat auf der den Belegungen 

 gegenüber liegenden Stelle der Kugel ein umgekehrtes 

 Phosphorescenzbild der Belegung auf; unter gewissen 

 Bedingungen trat eine Phosphorescenzfigur in Form 

 eines sphärischen Dreiecks hinzu. O. B. 



Karl Schaum: Die physikalische Isomerie des 



Zinns. (Lieb igs Annalen der Chemie. 1899, Bd. 308, 

 S. 29.) 



Im Verlaufe von Untersuchungen, die der Verf. unter 

 dem Gesammttitel : „Ueber hylotrop - isomere Körper- 

 formen" veröffentlicht, schildert er in einer zweiten Mit- 

 theilung einige Fälle hylotroper Isomerie, und zwar an 

 Schwefel, Zinn und einigen organischen Verbindungen, 

 von denen hier nur der das Zinn behandelnde Abschnitt 

 berücksichtigt werden soll. 



Das Zinn besitzt zwei Umwandlungspunkte, ist also 

 trimorph. Der eine Umwandlungspunkt liegt etwa bei 

 200°, oberhalb welcher Temperatur das Metall so spröde 

 ist, dafs es sich mit Leichtigkeit pulvern läfst. Ein 

 zweiter Umwandlungspunkt liegt bei mittlerer Tempe- 

 ratur , ist aber noch nicht genau ermittelt worden ; 

 wahrscheinlich liegt er über Zimmertemperatur. Das 

 bei tiefen Temperaturen stabile Zinn stellt meist ein 

 dunkelgraues Pulver dar und besitzt die Dichte 5,8, 

 während das gewöhnliche Zinn die Dichte 7,6 hat. 



