Nr. 48. 1899. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XIV. Jahrg. 613 



zweifellos von Interesse ist, existiren darüber keine ex- 

 perimeutellen Untersuchungen. E ttings hausen und' 

 Nernst (vgl. Rdsch. 1888, III, 233), sowie Beattie 

 haben zwar diese Legirungen im Magnetfelde untersucht, 

 aber nur bezüglich ihres Widerstandes und desHallschen 

 Phänomens. Verf. hat es daher unternommen, das 

 thermoelektriscke Verbalten mit der Aenderung des 

 Magnetfeldes und der Zusammensetzung dieser Legirun- 

 gen zu ermitteln. 



Ueber denEinflufs des Magnetismus auf die Thermo- 

 elektricität des Wismuths hatte schon Grimaldi (vgl. 

 Rdsch. 1887, II, 201) gefunden, dafs reines Wismuth eine 

 Zunahme seiner thermoelektromotorischen Kraft bei der 

 Einwirkung des Magnetismus zeigt, und zwar proportional 

 der Stärke des Magnetfeldes, während das Handelswismuth 

 eine Abnahme der Thermoelektricität erleidet, die bei 

 steigender Temperatur wächst und zunimmt mit der 

 Intensität des Magnetfeldes; je geringer die thermoelek- 

 trische Kraft eines Paares, desto gröfser war seine Em- 

 pfindlichkeit gegen den Magnetismus. Diese Verschieden- 

 heit des Verhaltens von reinem Wismuth und Handels- 

 wismuth war sehr auffallend und gab die Anregung zu 

 der nachstehenden Untersuchung, die mit Legirungen 

 von Wismuth mit Zinn und von Wismuth mit Blei aus- 

 geführt wurden. In der vorliegenden Abhandlung sind 

 nur die Beobachtungen über die Wismuth -Zinn -Le- 

 girungen mitgetheilt. 



Die Legirungen wurden durch Mischen der beiden 

 geschmolzenen Metalle in den bestimmten Verhältnissen 

 hergestellt und unter sorgfältiger Vermeidung von Feuchtig- 

 keit und Oxydation in ein Glasrohr gegossen, wo sie er- 

 starrten ; an den Enden wurden Kupferdrähte angelöthet. 

 Das Magnetfeld wurde durch einen kräftigen Hufeisen- 

 elektromagneten mit passenden Polstücken hergestellt; es 

 konnte sehr leicht zwischen 1000 und 4560 C. G. S. variirt 

 werden. Von den beiden Löthstellen wurde die eine stets 

 auf 0°, die andere auf der Temperatur der Umgebung 

 gebalten. Die thermoelektrischen Kräfte wurden mit 

 und ohne Magnetismus nach der du Bois-Reymond- 

 schen Compensationsmethode gemessen. 



Untersucht wurden aufser den reinen Metallen zwölf 

 Legirungen derselben, in denen das Verhältnifs des Zinns 

 von 0,056 Proc. bis S3 Proc. variirte. Ohne Magnetismus 

 nahm bei steigendem Gehalte an Zinn anfangs die thermo- 

 elektromotorische Kraft ab ; sie wurde Null , wenn das 

 Zinn etwas weniger als 1 Proc. betrug, änderte ihr Vor- 

 zeichen, stieg schnell und wurde dann wieder geringer, 

 bis sie Null wurde , wenn das Zinn etwa 80 Proc. be- 

 trug; von da ab änderte sie sich wiederum und wuchs 

 bis zum reinen Zinn. 



Bei Einwirkung des Magnetismus wurde folgendes 

 festgestellt: 1. Die Aenderung der thermoelektromotori- 

 schen Kraft der Wismuth-Zinn-Legirungen durch Ein- 

 wirkung des Magnetismus wächst mit der Aenderung des 

 Magnetfeldes. 2. Sie hat verschiedenen Werth , je nach 

 dem Sinne der Magnetisirung in dem untersuchten Stabe. 

 3. Unter dem Einflüsse eines bestimmten Magnetfeldes 

 nimmt die Aenderung der thermoelektrischen Kraft mit 

 der Zusammensetzung ab vom reinen Wismuth bis zu 

 einer Legirung mit 0,113 Proc. Zinn, indem sie ihr Vor- 

 zeichen bei einer Legirung zwischen 0,056 und 0,113 Proc. 

 ändert. Sodann wächst die Aenderung bis zu einer 

 zweiten Umkehr des Vorzeichens , welche bei einer 

 Legirung zwischen 0,237 und 2 Proc. Zinn eintritt. 

 Schliefslich ändert sie ihr Vorzeichen ein drittes mal bei 

 einer Legirung zwischen 80 und 83 Proc. Zinn. 4. Die 

 Procentgehalte, denen die Aenderungen des Zeichens der 

 Schwankungen der thermoelektrischen Kraft entsprechen, 

 sind nahezu dieselben, bei denen die Aenderungen des 

 Zeichens der thermoelektromotorischen Kräfte eintreten. 



CA. Skinner: Ueber das Anodengefälle bei 

 der Glimmentladung. ("Wiedemanns Annalen 

 der Physik. 1899, Bd. LXVIII, S. 752.) 



Eine vollständige Theorie der Erscheinungen in 

 Geisslerschen Röhren hätte die Gesetze aufzustellen, 

 nach denen sich die Umwandlung der Energie des im 

 Rohre fliefsenden elektrischen Stromes in Licht, 

 Wärme u. s. w. abspielt. Das dazu nöthige Thatsachen- 

 material wäre durch Beobachtung der Licht- und Wärme- 

 erscheinungen u. s. w. einerseits , des elektrischen Zu- 

 standes im Rohre andererseits zu beschaffen. Die 

 elektrischen Verhältnisse des Rohres sind charakterisirt 

 durch die Stärke des hindurebgesandten Stromes und 

 den Werth des Potentials, den jeder Punkt im Rohre 

 infolge des durchgesandten Stromes annimmt. Das Po- 

 tential eines Punktes kann gemessen werden durch die 

 Anziehung , die ein mit dem Punkte metallisch verbun- 

 dener Leiter auf einen anderen , mit der Erde verbun- 

 denen Leiter unter gewissen gleichbleibenden Bedin- 

 gungen ausübt. Bei Srömen in metallischen Leitern ist 

 der Unterschied des Potentials zwischen irgend zwei 

 Punkten bekanntlich proportional dem elektrischen 

 Widerstände, der nur von der Art des Metalles und 

 dessen Dimensionen abhängt. 



Der Verlauf des Potentials im Geisslerschen Rohre 

 ist durch Arbeiten von Hittorf, Warburg, Schuster, 

 Herz und Graham untersucht worden, wobei sich er- 

 gab , dafs jeder der eigenthümlichen Lichterscheinungen 

 im Rohre ein charakteristischer Verlauf des Potentials 

 entspricht , während man von einem „Widerstände" in 

 dem Sinne wie bei metallischen Leitern nicht sprechen 

 kann. 



Die beiden Elektroden einer Geisslerschen Röhre 

 sind bei mittleren Gasdrucken von einem dünnen Licht- 

 häutchen überzogen. Bringt man in das Lichthäutchen 

 der Kathode einen dünnen Draht („Sonde") und mifst 

 mittels eines Elektrometers die Differenz des Potentials 

 zwischen diesem Drähtchen und der Kathode , so zeigt 

 sich, dafs diese Potentialdiflerenz vielmal gröfser ist als 

 die zwischen irgend zwei gleich weit von einander ent- 

 fernten Punkten im Rohre. Den Potentialsprung zwi- 

 schen der Kathode und ihrem Lichthäutchen, als dessen 

 Ursache man einen dem Strome entgegen wirkenden 

 „Uebergangswiderstand" annehmen kann , pflegt man als 

 „Kathodengefälle" zu bezeichnen. Verf. hat über das 

 analoge „Anodengefälle" unter verschiedenen Versuchs- 

 bedingungen Messungen angestellt. 



Das Anodengefälle zeigte sieh unabhängig von der 

 Stärke des durch die Röhre gesandten Stromes (0,05 bis 

 4,5 Milliampere). Dagegen wuchs es langsam mit der 

 Zeit, wenn der Strom durch das Rohr ging. Dieses An- 

 wachsen erklärt sich aus einer allmäligen Veränderung 

 der Anodenoberfläche, wie durch verschiedene Versuche 

 nachgewiesen wurde. Benutzte man z. B. die Anode 

 eine Zeit lang als Kathode, so wurde nachher wieder 

 nahezu der Anfangswerth des Anodengefälles erhalten. 

 Wie diese Versuche zeigen, ist das Anodengefälle sehr 

 abhängig von der Oberfläcbenbescbaffeuheit der Anode. 

 Dasselbe Anodenmetall liefert rauh - und polirt ver- 

 schiedene Werthe. 



Zur Füllung des Geisslerschen Rohres wurde reiner 

 Stickstoff verwandt, da in anderen Gasen keine constan- 

 ten Resultate erhalten werden konnten. In Stickstoff 

 unter einem Druck von 1 mm Quecksilber wurden bei 

 den verschiedeneu Metallen (Aluminium, Platin, Eisen, 

 Kupfer, Zink, Magnesium) Auodengefälle von 18 bis 35 V 

 gemessen. 



Das Anodengefälle beträgt demnach noch nicht den 

 zehnten Theil des Kathodengefälles. Es wächst langsam, 

 wenn der Gasdruck im Rohre wächst, und zwar bei den 

 verschiedenen Metallen mit verschiedener Geschwindig- 

 keit. Katbodengefälle und Anodengefälle scheinen quan- 

 titativ nicht unahängig von einander zu sein. 



Von zwei Metallen besitzt nämlich immer dasjenige 



