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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1903. Nr. 8. 



Es befolgen aber auch jene Metalle, deren Atom- 

 gewichte zwischen 100 und 120 gelegen sind, die Regel, 

 wie aus der zweiten Tabelle hervorgeht : 



Name und Atomgewicht Temperaturkoeffizient nach 



des Metalles Dewar-Fleming Jäger-Diesselhors t 

 Pd . . . .106 0,00354 0,00368 



Ag . . . . 107,9 0,00400 0,00400 



Cd . . . .112 0,00419 0,00424 



Sn . . . . 118,5 0,00440 0,00465 



Jäger und Diesselhorst haben auch das Verhält- 

 nis der Leitvermögen für Wärme uud Elektrizität nach 

 der von F. Kohlrausch angegebenen Methode unter- 

 sucht und waren daher im stände , Angaben über die 

 Wärmeleitfähigkeit zu machen. Bei einigen Metallen 

 nimmt diese Leitfähigkeit mit der Temperatur zu , bei 

 anderen ab. Dementsprechend erhält man Temperatur- 

 koeffizienten mit positivem oder mit negativem Vorzeichen. 

 Es ergaben sich die Beziehungen : 



Pt : Au : Pb : Bi = + 0,53 : + 0,03 : — 0,16 : — 1,97 



Pd : Ag : Cd : Sn = -f 0,68 : - 0,17 : — 0,38 : — 0,8 



Mit wachsendem Atomgewicht nehmen die positiven 

 Temperaturkoeihzieuten der Wärmeleitfähigkeit ab, gehen 

 durch Null und steigen schließlich zu negativen Werten an. 



Das Verhältnis der beiden Leitfähigkeiten Q./x) ist 

 zwischen 18° und 100° für die verschiedenen Metalle 

 gleichfalls keine Konstante, man erhält vielmehr: 

 Pt : Au : Pb : Bi = 1,35 : 1,29 : 1,31 : 1,12 

 Pd : Ag : Cd : Sn — 1,35 : 1,29 : 1,28 : 1,26 

 also eine regelmäßige Abnahme der Verhältniszahl, wenn 

 die Metalle nach steigenden Atomgewichten geordnet 

 sind. Eine Ausnahme macht nur Gold. 



Es scheint aber auch eine Beziehung der Temperatur- 

 koeffizienten des Widerstandes zum kinetischen Verhalten 

 der Metalle zu bestehen. Nach einer Untersuchung von 

 Richarz ergibt sich, daß das Dulong-Petitsche Gesetz 

 nur dann Gültigkeit besitze, „wenn die Verrückungen des 

 Atoms aus seiner Gleichgewichtslage klein sind gegen die 

 Abstände von den benachbarten Atomen". Dieser Forde- 

 rung tragen jene Metalle am meisten Rechnung, die bei 

 großem Atomgewicht auch großes Atomvolum besitzen. 

 Unter den Metallen, die hier in Betracht kommen, genügen 

 Wismut und Zinn am besten , Platin und Palladium am 

 wenigsten dieser Bedingung. Die erstgenannten Metalle 

 besitzen nun die größten Werte für die Temperatur- 

 koeffizienten des Widerstandes (0,00454 und 0,00465), die 

 letztgenannten die kleinsten (0,00334 und 0,00368). Man 

 kann daher den Satz von Richarz sinngemäß auf das 

 Verhalten des Leitvermögens reiner Metalle zur Tempe- 

 ratur übertragen und ihm etwa folgende Fassung geben: 

 Je kleiner bei einem Metalle, dessen Atom- 

 gewicht den Wert von 100 übersteigt, die Ver- 

 rückungen der Atome sind im Verhältnis zu 

 ihren Abständen von den Nachbaratomen, einen 

 um so größeren Wert besitzt der Temperatur- 

 koeffizient des Widerstandes. 



In welcher Weise sich die Metalle, deren Atom- 

 gewichte kleiner als 100 sind, verhalten, kann aus dem 

 geringen Material, das sich , abgesehen von den magne- 

 tischen Metallen Eisen und Nickel, nur auf vier Metalle, 

 Kupfer und Zink, Magnesium und Aluminium, erstreckt, 

 nicht geschlossen werden. Es ist möglich, daß es in 

 diesen Gruppen Vertreter gibt, deren Temperaturkoeffi- 

 zient unter 1 / 27 . J gelegen ist. Der Temperaturkoeffizient 

 der Kohle ist in seinen leitenden Modifikationen negativ; 

 das dem Kohlenstoff im Diagramm Atomvolum -Atom- 

 gewicht nahestehende Metall Beryllium (Atomgewicht 9,1) 

 könnte Aufschluß über diese Frage geben. 



Werden die Metalle gedehnt , dann entsteht be- 

 kanntlich eine Vergrößerung des Atomvolums; ist die 

 aufgestellte Regel richtig, dann müßte diese Volum- 

 vergrößerung auch eine Vergrößerung der Werte für die 

 Temperaturkoeffizienten zur Folge haben. 



Bei niedriger Temperatur werden die Verrückungen 

 kleiner, dagegen findet auch eine Abnahme des Atom- 



voluras statt. Es ist aber immerhin wahrscheinlich, daß 

 bei sehr niedrigen Temperaturen eine nicht unbedeu- 

 tende Vergrößerung der Widerstandskoeffizienten eintritt. 



Streintz. 



H. Ebert und P. Ewers: Über die dem Erdboden 



entstammende radioaktive Emanation. (Phy- 

 sikalische Zeitschrift. 1902, Jahrgang IV, S. 162—166.) 



Die Herrn Elster und G eitel hatten jüngst ge- 

 zeigt, daß die dem Erdboden entstammende, durch An- 

 saugen aus einer bestimmten Tiefe gewonnene Luft 

 radioaktiv sei (Rdsch. 1902, XVII, 667); es war nun 

 von Interesse, die in Wolfenbüttel ermittelten Ergebnisse 

 auch an anderen Orten einer Prüfung zu unterziehen. 

 Die Herrn Ebert und Ewers haben für diesen Zweck in 

 München nach demselben Verfahren mittels eines 140 cm in 

 den Hoden eingetriebenen Rohres dem Untergrunde 43 Liter 

 Luft entnommen und in einem Gasometer aufgesammelt, 

 aus dem sie für die Untersuchung ihrer radioaktivenEigeu- 

 schaften mit dem Elster - Geitelschen Zerstreuungs- 

 apparat nach Bedarf entnommen werden konnte. 



Bodenluft, die unmittelbar vorher ausgesaugt worden 

 war, zeigte sofort eine sehr rasche Zunahme der Zer- 

 streuung; die vorher 22 Volt in 15 Minuten für positive 

 und negative Ladung betragende Zerstreuung erreichte 

 nach etwa 7 Stunden ein Maximum (465 für-f-, 490 für — ), 

 von dem sie erst schneller, dann immer langsamer abfiel. 

 Nach 4 Tagen wurde aus dem Gasometer eine neue 

 Quantität Luft entnommen, die gleichfalls sofort eine 

 erneute Zunahme der auf 250 bezw. 265 zurückgegangenen 

 Zerstreuung veranlaßte. Hierbei machte sich nun eine 

 Unipolarität der Leitung in dem Sinne geltend, daß 

 positive Ladungen laugsamer entladen wurden als nega- 

 tive, woraus zu schließen ist, daß die — Elektronen 

 schneller ihre Ladungen an die geerdeten Wände abgeben, 

 so daß schon nach kurzer Zeit ein Überschuß an -4- Elek- 

 tronen in dem abgeschlossenen Gasraume vorhanden ist. 



Um den Grund dieser radioaktiven Eigenschaften 

 der Bodenluft aufzufinden, untersuchten die Verff. zu- 

 nächst den Einfluß der im Boden reichlich vorhandenen 

 Kohlensäure und des Wasserdampfes. Sie ließen die 

 Bodenluft durch konzentrierte Kalilauge uud dann durch 

 konzentrierte Schwefelsäure streichen, fanden aber auch 

 nach der Absorption der C0 8 und des Dampfes die Zer- 

 streuung stark zu einem Maximum nach etwa 6 Stunden 

 ansteigen und dann erst schnell, hierauf langsam abnehmen ; 

 die Luft, die vorher eine Zerstreuung von 34 V für -j- 

 uud 36 für — gezeigt hatte , gab 3 l / s Stunden nach 

 Einführung von 40 Liter C0 2 freier, trockener Iiodenluit 

 697 für -f- und 810 für — ; nach etwa 77 Stunden war 

 die Zerstreuung auf die Hälfte und nach 3Ö0 Stunden 

 auf den Endwert 80 V zurückgegangen. 



Weiter prüften Verff., ob die Bodenluft ihre aktivie- 

 rende Wirkung dem UmStande verdankt, daß sie selbst 

 Elektronen aus dem Boden mitbringt, oder ob sie einen 

 Bestandteil enthält, der, an sich elektrisch neutral, in 

 einer größeren Masse ruhender Luft elektrisch geladene 

 Teilchen erzeugt. Zu diesem Zweck wurde die Boden- 

 luft durch ein sehr starkes elektrisches Feld geleitet, 

 durch einen Raum, in dem ein Spannungsgefälle von 

 1200 V/cm hergestellt war, und dann nach Absorp- 

 tion der C0 S und des Dampfes sowie nach Zerstörung 

 etwaiger flüchtiger Humusbestandteile das Zerstreuungs- 

 vermögen bestimmt. Die Leitfähigkeit der Luft stieg 

 nach 3 Stunden von 138 für -f- auf 930 und von 147 für — 

 auf 945, um dann wie gewöhnlich wieder zu fallen. 

 „Also auch nachdem der Bodeuluft alle Elektronen ge- 

 nommen sind, übt sie noch eine sehr starke ionisierende 

 Wirkung aus; sie muß also eine Emanation enthalten, 

 die, an sich elektrisch neutral, in einer ruhenden Gas- 

 masse elektrische Bestandteile hervorruft, ganz ähnlich 

 wie die namentlich von E. Rutherford genauer un- 

 tersuchten Emanationen, welche von Radium- und Thor- 

 präparaten ausgehen. 



