202 XVm. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1903. Nr. 16. 



die teils durch Kathodenstrahlung im luftverdünnten 

 Räume, teils auf chemischem Wege hergestellt waren, 

 hatten zu der Erkenntnis geführt , daß die Leitfähigkeit 

 unterhalb einer bestimmten Schichtdicke ein von der 

 sonstigen Beziehung zwischen Dicke und Widerstand ab- 

 weichendes Verhalten zeigt. Diese Änderung erklärte 

 Herr J. J. Thomson nach seiner Korpuskulartheorie der 

 Elektrizitätsleitung in den Metallen in der Weise, daß 

 der Strom von negativ geladenen Partikelchen transpor- 

 tiert werde, welche sich unter der Wirkung einer elek- 

 tromotorischen Kraft mit einer bestimmten Geschwindig- 

 keit fortbewegen. Diese Partikelchen haben die Eigen- 

 schaften eines vollkommenen Gases und haben daher 

 wie die Gasteilchen auch eine mittlere freie Wegelänge; 

 wenn diese vergleichbar wird mit der Dicke der Schicht, 

 so wird sie verkleinert und infolgedessen wird der Wider- 

 stand der Schicht vergrößert. Wenn man daher um- 

 gekehrt bei der Änderung der Dicke den Punkt erreichen 

 kann, wo der Widerstand einer Metallschicht abnorm 

 wird, so liefert diese Dicke einen annähernden Wert für 

 die mittlere freie Wegelänge i. der Molekeln. 



Diese Methode, die mittlere Wegelänge der kleinsten 

 Metallteilchen zu messen, hat nun Herr Patter son (der 

 bereits auf einem anderen Wege diese Größe für eine 

 Reihe von Metallen bestimmt hatte) der experimentellen 

 Prüfung unterzogen. Die Metallhäutehen wurden erhal- 

 ten durch Zerstäuben von Kathoden auf Glasstreifen, 

 deren Enden , um eine sichere Zuleitung zu der dünnen 

 Schicht zu gewähren, vorher ehemisch versilbert waren. 

 Die Dicken der Schichten, welche zu klein waren, um 

 durch das Gewicht bestimmt zu werden, wurden nach 

 Wieners Interferenzmethode, der Widerstand mit einer 

 Wheatstonesehen Brücke gemessen. 



Zunächst wurde der Widerstand einer Reihe von 

 einer Wismutkathode erzeugter Wismuthäute untersucht 

 und sowohl der Einfluß der Zeit seit der Herstellung der 

 Haut, sowie derjenige der Temperatur auf den Wider- 

 stand der verschieden dicken Schichten gemessen. So- 

 dann wurden an einer Reihe von Platinschichten , deren 

 Dicken zwischen 17,6x10-6 cm und 0,16 X 10— 6 cm va- 

 riierten, Widerstandsmessungen unter wechselnden Ein- 

 flüssen der Temperatur ausgeführt. Diesen wurden 

 entsprechende Messungen an SilberBchichten , die auf 

 elektrischem Wege erhalten waren, angeschlossen, einige 

 dickere Silberhäute wurden chemisch dargestellt. Weiter 

 untersuchte Herr Patterson den Einfluß eines Magnet- 

 feldes auf den Widerstand einiger Metallschichten, sowie 

 die Potentialdifferenz zwischen der Metallschicht und der 

 Kathode, von welcher sie erzeugt worden war, indem 

 die Schicht in einem Abstände von 1 cm der Kathode 

 gegenübergestellt und die Luft zwischen den Platten 

 durch Röntgenstrahlen ionisiert wurde. An die Darstel- 

 lung seiner Versuche knüpft Verf. theoretische Betrach- 

 tungen, wegen deren auf das Original verwiesen sei ; die 

 Ergebnisse werden am Schluß, wie folgt, zusammengefaßt: 



1. Der spezifische Widerstand der im Vakuum durch 

 Kathodenentladung abgelagerten Häute ist mehrere 

 Male größer als der spezifische Widerstand der Metalle, 

 von denen sie abgelagert wurden. 2. Der spezifische 

 Widerstand der Platinschichten, welche derselben Behand- 

 lung unterzogen waren, bleibt konstant oberhalb einer 

 Dicke von etwa 7x10— 'cm. Unter dieser Dicke ist die 

 Zunahme des spezifischen Widerstandes mit Abnahme 

 der Dicke eine sehr schnelle. 3. Wärme verringert den 

 Widerstand von Silber- und Platinhäuten, und je dünner 

 die Schicht, desto größer die Abnahme. In Platinhäuten 

 wird die größte Abnahme durch den elektrischen Strom 

 erzeugt. 4. Die für X, die freie mittlere Wegelänge der 

 Korpuskeln, in den Metallen erhalteneu Werte sind von 

 derselben Größenordnung, wie die aus der Widerstands- 

 änderung in einem transversen Magnetfelde erhaltenen. 



C. de WattevUle: Über die Spektren der Flam- 

 men. (Compt. rend. 1902, t. CXXXV, p. 1329—1332.) 

 Nach dem Vorgange von Gouy, welcher gezeigt hatte, 

 daß man beim Verbrennen von Gemischen aus Leucht- 

 gas und Luft, denen Staub eines Metallsalzes zugesetzt 

 war, im inneren Kegel der Flamme die Spektra dieser 

 Metalle studieren kann, hat Verf. auf Anregung des 

 Herrn Schuster in Manchester diese ein wenig modi- 

 fizierte Methode zum Studium des Flammenspektra be- 

 nutzt. Die empfindlichen, automatisch wirksamen Appa- 

 rate ergaben zuverlässige Photographieen der Spektren 

 von 19 verschiedenen Metallen, über welche eine aus- 

 führliche Publikation demnächst erfolgen soll. Vorläufig 

 werden die folgenden Ergebnisse mitgeteilt. 



„Unter den gewählten Versuchsbedingungen kann 

 das Flammenspektrum sich ziemlich weit ins Ultraviolett 

 hinein erstrecken; so war z. B. die Linie 2269 des Zinus 

 noch sichtbar. 



Alle in der Flamme beobachteten Linien kommen 

 auch in den Spektren der Funken und elektrischen Bogen 

 vor; hingegen sind die charakteristischen Linien des 

 Funkens, in dem sie zuweilen sehr stark sind, in dem 

 Spektrum der Flamme nicht zu finden. 



Die stärksten Linien des Bogens sind es, welche in 

 der Flamme vorkommen, und es existiert kein Unter- 

 schied in der relativen Intensität zwischen den Linien, 

 welche das Bogen- und das Flammen-Spektrum bilden, 

 wenn man von dem einen dieser Spektren zum andern 

 übergeht. 



Alle Linien der Flamme sind ohne Ausnahme solche, 

 welche in dem oszillierenden Funken nach den Unter- 

 suchungen von Hemsalech bestehen bleiben. Aber 

 das Umgekehrte ist nicht richtig, obwohl diejenigen 

 Linien des oszillierenden Funkens, welche in der Flamme 

 nicht vorkommen, in dem ersteren sehr schwach sind 

 und die Möglichkeit nicht ausgeschlossen ist, daß eine 

 längere Exposition auch in der Photographie des 

 Flammenspektrums sie würde erscheinen lassen. 



Endlich ist das Spektrum des Flammenkerns bei den 

 Metallen der Eisengruppe (Fe, Ni, Co, Mn) mit dem des 

 oszillierenden Funkens identisch, sowohl in der Anwesen- 

 heit der Linien wie in Bezug auf ihre relativen Intensitäten, 

 so sehr, daß das Vergleichsspektrum (oszillierender Funke) 

 auf die Mitte des entsprechenden Flammenspektrums pro- 

 jiziert, stellenweise mit diesem zusammenzufließen scheint." 

 Verf. will seine Versuche zur Entscheidung der 

 Frage verwerten, ob die Temperatur der einzige Faktor 

 sei, der auf die Gestaltung der Spektren von Einfluß ist, 

 oder ob ihr Charakter durch besondere Einflüsse elek- 

 trischer Natur gemodelt werde. Diese Frage ist viel 

 ventiliert und von der Mehrzahl zu Gunsten der zweiten 

 Hypothese entschieden worden. Herr de Watteville 

 meint, daß seine Versuche die Temperatur allein als ent- 

 scheidend hinzustellen scheinen. Man würde dann auch 

 den Unterschied der Spektren von den beiden Teilen der 

 Flamme (vom Kerne und der Hülle) auf die Verschieden- 

 heit ihrer Temperatur zurückführen können, und weil 

 das Sprektrum der Flamme ausschließlich thermischen 

 Ursprungs ist, ist es wegen ihrer Ähnlichkeit auch wahr- 

 scheinlich beim oszillierenden Funken der Fall. Übrigens 

 hat auch Hemsalech die Differenz der Spektra im 

 oszillierenden und verdichteten Funken auf einen Tempe- 

 raturunterschied zurückgeführt. 



C.W.Andrews: Einige Vermutungen über das 

 Aussterben. (The Geologkal Magazine 1903, N. S. 

 Der. IV, Vol. X, p. 1.) 

 Das plötzliche Verschwinden von Gruppen von 

 Tieren, die durch lange Zeitperioden existiert und einen 

 hohen Grad von Spezialisierung erreicht hatten, ist eine 

 bekannte Erscheinung, von welcher viele Belege jedem 

 Paläozoologen begegnen. Als Beispiele seien nur ange- 

 führt das Verschwinden der Dinosaurier am Ende der 

 Sekundärperiode und das der uordamerikanischen Titano- 



