278 XVm. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1903. Nr. 22. 



pentinöl gefüllt ist, einen konjugierten Brennpunkt der 

 Antikathode und fängt dann das austretende Bündel 

 durch eine schräggestellte, polierte Glasplatte auf, so 

 erhält man einen in bezug zur Reflexionsebene genau 

 symmetrischen Brennpunkt zu dem , welcher vor dem 

 Zwischenstellen existierte. Mit einer matten Glasplatte 

 hat man keine regelmäßige Reflexion, sondern beobachtet 

 eine Diffusion. 



Aus all diesen Versuchen schließt Herr Blondlot, 

 „daß die so untersuchten Strahlen nicht die Röntgen- 

 strahlen sind, da diese weder Brechung noch Spiegelung 

 erleiden. Faktisch enthielt der kleine Funke eine neue 

 Art von Strahlen , die von der Fokusröhre ausgesandt 

 werden: diese Strahlen durchsetzen das Aluminium, das 

 schwarze Papier, das Holz u.s.w. , sie sind von ihrer 

 Emission an geradlinig polarisiert, sind der Rotations- 

 und elliptischen Polarisation zugänglich , werden reflek- 

 tiert und zerstreut, aber sie erzeugen weder Fluoreszenz 

 noch photographische Wirkung. 



Ich habe zu erkennen geglaubt, daß unter diesen 

 Strahlen einige existieren , deren Brechungsindex im 

 Quarz 2 nahe ist, aber wahrscheinlich existiert von 

 ihnen ein ganzes Spektrum, denn bei den Refraktions- 

 versuchen durch ein Prisma scheint das abgelenkte 

 Bündel eine große Winkelausdehnung zu besitzen. Das 

 Studium dieser Dispersion , ebenso wie dasjenige der 

 Wellenlängen bleibt noch zu erledigen. 



Verringert man fortschreitend die Intensität des 

 Stromes, der die Induktionsspirale erregt, so erhält man 

 noch die neuen Strahlen , auch wenn die Röhre keine 

 Fluoreszenz erzeugt und selbst absolut unsichtbar im 

 Dunkeln ist; sie sind jedoch dann schwächer. Man kann 

 sie auch kontinuierlich erhalten mittels einer elektrischen 

 Maschine, welche Funken von einigen Millimetern gibt. 



Ich hatte früher den Röntgenstrahlen Polarisation 

 zugeschrieben, welche in Wirklichkeit den neuen Strahlen 

 zukommt ; es war unmöglich , diese Verwechselung zu 

 vermeiden, bevor man die Brechung beobachtet hatte, 

 und erst nach dieser Beobachtung habe ich mit Sicher- 

 heit erkennen können, daß ich es nicht mit Röntgen- 

 strahlen zu tun hatte, sondern mit einer neuen Art 

 Licht". 



J. J. Thomson: Über die von einem Gasion mit- 

 geführte elektrische Ladung. (Philosophical 

 Magazine. 1903, ser. 6, vol. V, p. 346—355.) 



Im Jahre 1898 hatte Herr Thomson die elektrische 

 Ladung bestimmt, die in einem leitenden Gase von einem 

 Ion mitgeführt wird (vergl. Rdsch. 1899, XIV, 93). Er 

 hatte sich für diesen Zweck folgender Methode bedient: 

 Ist n die Zahl der geladenen positiven und negativen 

 Ionen in der Volumeinheit des Gases, e die Ladung eines 

 Ions und u die mittlere Geschwindigkeit des Ions in 

 einem gegebenen elektrischen Felde, dann wird der Strom 

 durch die Flächeneinheit des ionisierten Gases neu sein; 

 mißt man diesen Strom, so erhält man den Wert ne, 

 da u durch Zeleny und Rutherford für ein Feld von 

 bekannter Stärke bestimmt war. Die Zahl der Ionen n 

 wurde gemessen, indem man nach Wilson eine Konden- 

 sation auf den Ionen veranlaßte und die Zahl der Wasser- 

 tröpfchen in der Volumeinheit der Wolke bestimmte. 



Seitdem sind verschiedene Fortschritte in der Er- 

 kenntnis der elektrischen Eigenschaften der Gase gemacht 

 und die Untersuchungsmethode verbessert worden. Ferner 

 besitzt man in dem Radium eine viel zuverlässigere und 

 konstantere Quelle für Strahlen , welche die Luft ioni- 

 sieren, und das Elektrometer von Dolezalek gibt ein 

 Mittel , die ungeheuer kleinen elektrischen Ströme im 

 ionisierten Gase viel genauer zu messen , als in den 

 früheren Versuchen möglich war. Ganz besonders aber 

 war Veranlassung , die früheren Messungen zu wieder- 

 holen, die bessere Erforschung der Gesetze, nach denen 

 die Kondensation an den geladenen Ionen sich bildet. 

 Bie Wolke wird durch Abkühlung mittels plötzlicher 



Ausdehnung erzeugt. Verf. hatte bereits früher bemerkt, 

 daß, wenn die Ausdehnung so gesteigert wurde, daß das 

 Verhältnis der Luftvolumina vorher und nachher 1,3 be- 

 trug, die Zahl der Wolkenteilchen sehr stark zunahm. 

 Wilson, der diese Kondensationen systematisch unter- 

 suchte (Rdsch. 1900, XV, 44) fand, daß eine Wolke sich 

 um die negativen Ionen bei der Ausdehnung auf 1,25 zu 

 bilden beginnt, die positiven Ionen hingegen erst bei 

 einer Ausdehnung auf 1,31 eingefangen werden, so daß 

 bei den stärkeren Ausdehnungen , wo alle Ionen zu 

 Wolkenkernen werden, die Zahl der Tröpfchen zweimal 

 so groß sein muß als bei schwächeren Ausdehnungen, 

 wenn nur die negativen Ionen eingefangen werden. 



Offenbar werden nun, nachdem die Feuchtigkeit sich 

 auf den negativen Ionen niederzuschlagen begonnen, die 

 so gebildeten Tröpfchen , wenn die Ausdehnung nicht 

 eine sehr rasche ist, wachsen und Kerne für weitere 

 Niederschläge bilden können, so daß bei fernerer Aus- 

 dehnung die Feuchtigkeit mehr Neigung haben wird, 

 sich auf den bereits gebildeten Tröpfchen als auf den 

 positiven Ionen niederzuschlagen. Bei langsamen Aus- 

 dehnungen ist daher zu erwarten , daß die Zahl der ge- 

 bildeten Tropfen mehr der Zahl der negativen Ionen als 

 der Summe aus den positiven und negativen gleicht. In 

 der Tat haben die neuen Versuche des Herrn Thomson 

 zu dem Ergebnis geführt, daß dies in den früheren 

 Experimenten der Fall gewesen; der damals gefundene 

 Wert für n ist wenig größer als die Zahl der negativen 

 Ionen und der berechnete Wert für e ist somit fast 

 zweimal so groß wie sein wirklicher Wert. 



Die Befunde Wilsons bildeten den Ausgangspunkt 

 für die neuen Messungen; man entscheidet, ob die Aus- 

 dehnung schnell genug ist, um die positiven und nega- 

 tiven Ionen einzufangen , indem man die Zahl der 

 Tröpfchen mißt, wenn die Ausdehnung geringer als 1,3 

 gewesen, und dann wenn sie größer war; findet man im 

 letzteren Falle die Zahl zweimal so groß als im ersteren, 

 so weiß man sicher, daß die Ausdehnung schnell genug 

 gewesen, um die positiven Ionen einzufangen. Der 

 Apparat zur Bildung der Wolken war dem von Wilson 

 benutzten ähnlich; der zu untersuchende Raum wurde 

 plötzlich durch weite Rohre mit einem vorher möglichst 

 vollkommen evakuierten Räume in Verbindung gesetzt 

 und die Zahl der gebildeten Tröpfchen in derselben 

 Weise bestimmt; die Luft war durch ein Stückchen 

 Radium , das 10 cm über der Kammer für die Wolken- 

 bilduug sich befand und seine Strahlen durch die Alu- 

 miniumschicht hineinsenden konnte, ionisiert. War die 

 Ausdehnung größer als 1,33, so war die Zahl der Wolken- 

 kerne unabhängig von dem Grade der Ausdehnung; war 

 diese zwischen 1,33 und 1,29, so nahm die Zahl ab, bis 

 sie bei 1,29 nur die Hälfte von den bei den stärkeren 

 Ausdehnungen war; die Zahl blieb dann unverändert, 

 bis die Ausdehnung auf etwa 1,27 gesunken war, unter 

 welcher die Zahl der Kerne schnell mit der Ausdehnung 

 abnahm. Verf. schließt, daß über 1,33 alle Ionen von der 

 Wolke erfaßt wurden, war die Ausdehnung kleiner als 

 1,33 und größer als 1,29, so bildeten einige, aber nicht alle 

 positiven und alle negativen Ionen die Kerne; zwischen 

 1,29 und 1,27 wurden alle negativen, aber kein positives 

 Ion , und unter 1,27 nur ein Teil der negativen Ionen 

 eingefangen. Die Zahl der Tröpfchen im cm 3 Gas war 

 bei Ausdehnungen über 1,33 = 6,7 X 10 4 , sie sank bis 

 auf 3,6 x 10 4 bei 1,29, war bei 1,27 = 3,55 x 10 4 und 

 bei 1,257 = 2,9 X 10 4 . 



Bei den elektrischen Messungen wurden zwei ver- 

 schieden starke Radiumstücke verwendet. Das schwächere 

 Radium A gab bei der Ausdehnung über 1,33 im cm 3 

 Gas 6,5 X 10 4 Ionen, das stärkere Radium B hingegen 

 16,42 X 10 4 ; bei Ausdehnungen unter 1,33 erhielt man 

 von A 3 X 10 4 (negative) Ionen und vom Radium B 

 8,5 X 10". Die Werte für ne wurden sodann aus den 

 Ablenkungen, der Kapazität des Elektrometers und den 

 gemessenen Konstanten des Apparates sowohl mit dem 



