Nr. 28. 1903. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XVIII. Jahrg. 359 



rale vollständig in die flüssige Luft getaucht und diese 

 umgerührt werden , zweitens mußte das in die Spirale 

 tretende Gas vorher auf die Versuchstemperatur abge- 

 kühlt sein, was zweckmäßig mittels flüssigen Äthylens 

 geschah. Die Angaben des „Kupferthermometers" wur- 

 den vorher kalibriert durch Ermittelung des Widerstan- 

 des bei 100°, 0°, —103,5° (dem Siedepunkt des Äthylens), 

 — 169° (dem Erstarrungspunkt des Äthylens) und — 192,2° 

 (der Temperatur der flüssigen Luft). 



Zuerst wurden Messungen für die Radiumemanation 

 mit einem stetigen G:isstrome (Wasserstoff oder Sauer- 

 stoff) ausgeführt. Sodann wurde die Thoriumemanation 

 nach derselben Methode untersucht und ein Wert für 

 die Verflüehtigungstemperatur erhalten, welcher nur un- 

 bedeutend von derjenigen der Kadiumemanation differierte. 

 Danach konnten beide Emanationen identisch erscheinen, 

 da außer diesen ungefähr gleichen Kondensationspunk- 

 ten auch noch ihr gleich passives Verhalten gegen kräf- 

 tige chemische Reagentien dafür sprach. Aber die Iden- 

 tität war doch unwahrscheinlich wegen des großen 

 Unterschiedes ihrer radioaktiven Eigenschaften : Nicht 

 allein die Geschwindigkeit ihres Hinschwindens ist sehr 

 verschieden, bei der einen 5000 mal schneller als bei der 

 anderen, sondern auch ihre erregten Aktivitäten unter- 

 scheiden sich stark. Weiter zeigte sich auch ein Unter- 

 schied in der Kondensation; denn es stellte sich heraus, 

 daß die Thoriumemanatiouen bei Temperaturen kondensiert 

 werden, die 30° über der Temperatur der vollständigen 

 Kondensation liegen, während die Radiumemanation 

 nichts derartiges zeigte. 



Um nun diesen Unterschied genauer zu untersuchen, 

 wurde eine andere Methode zur Bestimmung der Konden- 

 sationspunkte angewendet. Mittels einer Quecksilber- 

 pumpe und eines partiellen Vakuums konnten die ersten 

 Anfänge der Kondensation der Thoriumemanation trotz 

 ihrer geringen Beständigkeit sehr genau festgestellt und 

 mit den Kondensationen der Radiumemanation verglichen 

 werden. Für die sich hierbei herausstellenden Unter- 

 schiede geben die Verff. durch die Annahme einer ver- 

 schiedenen Zahl von wirksamen Partikeln in den beiden 

 Emanationen eine genügende Erklärung und zeigen schließ- 

 lich experimentell, daß auch die bei der Temperatur der 

 flüssigen Luft kondensierte Thoriumemanation ebenso 

 schnell ihre Aktivität verliert, in etwa 1 Minute auf die 

 Hälfte sinkt, wie in gewöhnlicher Luft. 



Die Ergebnisse dieser Untersuchung zeigen, „daß die 

 Thoriumemanation bei etwa — 120° C. zu kondensieren 

 beginnt. Das schnelle Hinschwinden ihrer Aktivität macht 

 die Bestimmung des Punktes , bei welchem die konden- 

 sierte Emanation sich zu verflüchtigen beginnt, experi- 

 mentell unausführbar. Aber unter allen untersuchten 

 Umständen entgeht einiges von der Emanation der Kon- 

 densation bei Temperaturen, die viel tiefer sind als die 

 Temperatur der Anfangskondensation. In einem lang- 

 samen Gasstrome wird die Anwesenheit der Emanation 

 zuerst bei etwa — 155° C. beobachtet. Es ist wahrschein- 

 lich, daß — 120° die wahre Verflüchtigungs- und Konden- 

 sationstemperatur darstellt und daß das Verflüchtigen 

 von Emanation unterhalb dieser Temperatur von der 

 äußerst kleinen Zahl anwesender kondensierender Teil- 

 chen herrührt. 



Die Radiumemanation beginnt sich zu verflüchtigen 

 bei — 153° C. in einem stetigen Gasstrome und bei — 150° 

 in einer ruhigen Atmosphäre; dieser letztere Wert kann 

 mit großer Zuversicht als die wirkliche Temperatur der 

 anfangenden Verflüchtigung betrachtet werden. Beim 

 Radium existiert kein merklicher Unterschied zwischen 

 der Temperatur der Verflüchtigung und der Kondensation, 

 und die gesamte Emanation wird bei Temperaturen kon- 

 densiert, die nur wenig unterhalb des anfänglichen Ver- 

 flüchtigungspunktes liegen. Dieses verschiedene Verhal- 

 ten der beiden Emanationen wird durch die Annahme 

 erklärt, daß die Zahl der vorhandenen Emanationsteilchen 

 bei'gleichen Wirkungen wahrscheinlich viel tausendmal 



größer ist bei der Radiumemanation, als bei der Thorium- 

 emanation. Die ganze Radiumemanation wird innerhalb 

 sehr weniger Grade vom Anfangspuukte verflüchtigt, 

 und die Schnelligkeit der Verflüchtigung hängt von der 

 Schnelligkeit der Temperaturerhöhung ab. Aber bei 

 einer sehr laugsamen Temperatursteigerung entweicht 

 faktisch die gesamte Emanation ziemlich plötzlich bei 

 einer Temperatur, die nicht viel mehr als einen Grad 

 oberhalb derjenigen liegt , bei welcher nur 2 Prozent 

 verflüchtigt waren. 



Im allgemeinen deuten alle gemeinsam erwogenen 

 Experimente darauf hin, zu zeigen, daß die kondensierte 

 Emanation einen wahren Dampfdruck besitzt und daß 

 die Emanation langsam sich zu verflüchtigen beginnt 

 zwei oder drei Grade unterhalb der Temperatur schneller 

 Verflüchtigung, selbst wenn der Prozeß in einer ruhen- 

 den Atmosphäre auftritt. Die Emanationen besitzen somit 

 die bekannten Eigenschaften, welche die gewöhnliche gas- 

 förmige Substanz besitzt, sofern es sich um die Erschei- 

 nungen der Verflüchtigung und der Kondensation han- 

 delt. Es ist in einer neulichen Abhandlung (Rdsch. XVIII, 

 1903, 341) gezeigt worden, daß sie auch die den Gasen 

 eigene Eigenschaft besitzen, unter bestimmten Bedingun- 

 gen von festen Körpern okkludiert zu werden. Diese 

 neuen Eigenschaften in Gemeinschaft mit den früher 

 entdeckten Diffusionserscheinungen , die für die radio- 

 aktiven Emanationen charakteristisch sind, lassen keinen 

 Zweifel, daß die letzteren aus Materie im gasförmigen 

 Zustande bestehen müssen. 



P. Langevin: Über die Sekundärstrahlen. (Annales 

 de Chimie et de Physique 1903, ser. 7, t. XXVIII, p. 517 

 —530.) 



Einer längeren Abhandlung über die Ionisierung der 

 Gase hat Herr Langevin als Anhang einen Bericht über 

 seine seit 1897 fortgesetzte Untersuchung der zuerst von 

 Herrn Sagnac beschriebenen (vergl. Rdsch. 1899, XIV, 

 260, 278) sogen. Sekundärstrahlen angefügt, die er gleich- 

 zeitig und unabhängig nach einer anderen Methode ge- 

 funden hatte. Er benutzte bei seinen Experimenten aus- 

 schließlich die durch die Strahlen erzeugte Ionisierung, 

 indem er den Einfluß der von den Röntgenstrahlen ge- 

 troffenen Metalle auf die in die Gase übertretende Elek- 

 trizitätsmenge näher studierte. Haben wir zwei parallele 

 Metallplatten AB und CD und dringen Röntgenstrahlen 

 senkrecht durch die dünne Platte AB hindurch, während 

 die Platte CD mit einem geladenen Elektrometer ver- 

 bunden ist, so lehrt der Versuch, daß die in das Gas 

 übergehende Elektrizitätsmenge von der Natur des Me- 

 talls der Platte CD abhängt. Ersetzt man z. B. das Alu- 

 minium der Platte durch Blei, so nimmt diese Menge 

 bedeutend zu; aber diese Zunahme ist gleichwohl nicht 

 unabhängig von dem Abstände der beiden Platten von- 

 einander, sie nimmt mit dem Abstände ab und wird mit 

 diesem Null. 



Die Wirkung des von den Strahlen getroffenen Me- 

 talles macht sich danach auf das Gas in der Entfernung 

 bemerklich , wie wenn es unter der Einwirkung der pri- 

 mären auffallenden Strahlen eine sekundäre Strahlung 

 aussenden würde, welche gleichfalls die Fähigkeit be- 

 sitzt, die Gase, die sie durchsetzt, zu ionisieren. Somit 

 besteht die gesamte zwischen den Platten AB und CD 

 frei werdende Elektrizität aus drei Teilen", der erste 

 wird von den Primärstrahlen veranlaßt und ist ungefähr 

 proportional dem Abstände der Platten, die beiden ande- 

 ren Teile rühren von den Sekundärstrahlen her, die von 

 der hinteren Fläche der Platte AB und der vorderen 

 von CD ausgesandt werden; ihre Wirkungen sind gleich, 

 wenn die beiden Platten identisch sind. 



Um nun für das Studium der Sekundärstrahlen die 

 Wirkung der Primärstrahlen sicher auszuscheiden, wurde 

 diejenige Substanz für CD ausgesucht, bei welcher die 

 Sekundärwirkung ein Minimum ist; man erhält dann die 

 Primärwirkung möglichst rein und kann sie bei der 



