434 XVIII. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1903. Nr. 34. 



langen, wo sie auf verschiedene Weise nachgewiesen 

 werden können. P'ür die Versuche wurde statt der 

 durchlöcherten Metallscheibe ein Metallnetz genommen, 

 um möglichst viele Löcher und somit möglichst viele 

 liiudurchgetretene Ionen zu erhalten. Zunächst hat Herr 

 Righi die Ionen elektrometrisch iintersucht. 



In die Nähe des Netzes, und zwar an der Seite, wo 

 kein elektrisches Feld vorhanden war, wurde ein isolier- 

 ter Leiter aufgestellt, der mit einem Elektrometer ver- 

 bunden war und die Ladung der Ionen sammeln sollte. 

 Eiu großer Zinkkasten, der ein mit eiuem Messingnetz 

 verschlossenes Fenster hatte, enthielt eine dauernd tätige 

 Influenzmaschine und eine scharfe, dem Netze zugekehrte 

 Spitze, welche beliebig mit einem Pole der Maschine 

 verbunden werden konnte, während der andere zur Erde 

 abgeleitet war und so positive oder negative Ionen lieferte; 

 die Ladung der Spitze wurde mit einem elektrostatischen 

 Voltmeter gemessen. Außerhalb des Kastens stand eine 

 isolierte, mit dem Elektrometer verbundene Kupfer- 

 scheibe , die erforderlichenfalls mit einem Glimmer- 

 kondensator von verschiedener Kapazität verbunden 

 werden konnte. Die Abstände zwischen Spitze und Netz, 

 sowie zwischen Spitze und Scheibe konnten beliebig 

 verändert und gemessen werden. 



Nachdem Herr Righi sich davon überzeugt, daß 

 namentlich bei Anwendung engmaschiger Netze zwischen 

 diesen und der Scheibe kein elektrisches Feld vor- 

 handen war, wenn an der Stelle der Spitze eine bis 

 auf ±15000 Volt geladene Kugel sich befand, wurden 

 zunächst die Potentiale gemessen , welche die Scheibe 

 unter der Einwirkung der geladenen Spitze in t Se- 

 kunden annimmt bei verschiedenen Vorzeichen der 

 Spitzenladung und verschiedenen Abständen zwischen 

 Spitze und Netz, oder zwischen Netz und Scheibe. Die 

 Versuche ergaben nun ganz zweifellos, daß in der Tat 

 Ionen durch das Netz hindurchwandern; die numerischen 

 Werte zeigten aber einen auffallenden Gang, die Menge 

 der in der Zeiteinheit (10 Sek.) von der Scheibe ge- 

 sammelten Elektrizität wuchs nämlich anfangs mit der 

 Zunahme des Abstandes zwischen Netz und Scheibe, er- 

 reichte ein Maximum und nahm dann wieder ab. Dieses 

 Maximum trat bei negativer Ladung der Spitze bei 

 einem größeren Abstände ein als bei positiver; ferner 

 war der elektrische Strom von dem Netze zur Scheibe 

 unter gleichen Umständen für — Spitze größer als bei 

 -[-Spitze, was mit anderen Ergebnissen beim Vergleiche 

 negativer und positiver Ionen übereinstimmt. 



Die Zunahme des elektrischen Stromes mit der Ver- 

 größerung des Abstandes zwischen Netz und Scheibe, 

 wenn er nicht zu groß war, stand nun im Widerspruch 

 mit dem, was man erwarten sollte. Aber es muß be- 

 rücksichtigt werden, daß, sowie die Scheibe angefangen 

 bat, sich durch die sie treffenden Ionen zu laden, das elek- 

 trische Feld zwischen Scheibe und Netz aufhört, Null zu 

 sein, und ein solches Vorzeichen annimmt, daß die Zahl 

 der zur Scheibe gelangenden Ionen immer kleiner wird, 

 da Bie von der gleichnamig geladenen Scheibe ab- 

 gestoßen werden. Der Strom zwischen Netz und Scheibe 

 kann daher aus der erlangten Ladung der letzteren nicht 

 abgeleitet werden für den Fall, daß das elektrische 

 Feld Null ist; vielmehr muß dieser Strom von Anfang 

 an abnehmen. Diese Auffassung wurde durch den Ver- 

 such bestätigt, indem man von vornherein der Scheibe 

 eine mit derjenigen der Spitze gleichnamige Ladung 

 gab; in diesem Falle nahm der Strom von vornherein 

 ab, während bei entgegengesetzter Ladung der Strom 

 mit dem Potential der Scheibe zunahm. 



Diese zunehmende Abstoßung erklärt die oft beob- 

 achtete Tatsache , daß die Scheibe ein schließliches Po- 

 tential annimmt, das sich nicht mehr verändert, wenn 

 man die Spitze weiter wirken läßt, und daß dieses 

 Grenzpotential um so größer ist, je größer der Abstand 

 zwischen Netz und Scheibe; seine Werte waren kleiner 

 bei negativen als bei positiven Ionen. 



Durch eine ganze Reihe weiterer Modifikationen des 

 beschriebenen, einfachen Versuches wurde die angegebene 

 Auffassung des Vorganges bestätigt. Von der elektri- 

 sierten Spitze fliegen die gleichnamigen Ionen in den 

 Bahnen der Kraftlinien, die sie am Netze verlassen, um 

 durch die Maschen in das unelektrische Feld bis zur 

 sammelnden Scheibe zu gelangen, woselbst sie ein neues 

 elektrisches Feld erzeugen, das die heranfliegenden 

 Ionen abstößt. Wir müssen es uns jedoch versagen, auf 

 diese Versuche hier näher einzugehen. Erwähnt sei nur, 

 daß sowohl die Dauer des Versuches, wie die Änderung 

 der Kapazität der Scheibe und die Änderung der Maschen- 

 weite des Netzes zu Werten geführt, die mit der Deu- 

 tung übereinstimmen. Ebenso haben die Versuche mit 

 elektroskopischen Pulvern, in denen statt der Kupfer- 

 scheibe eine solche aus Ebonit angewendet wurde, die 

 mit einem Pulvergemisch aus Mennige und Schwefel be- 

 streut, die Wanderung der Jonen durch die Maschen des 

 Netzes zur Anschauung brachte, die Ergebnisse der 

 ersten Reihe bestätigt. 



P. Cnrie und G. Daune: Über die Emanation des 

 Radiums und ihren Diffusionskoeffizienten 

 in der Luft. (Comptes rendus 1903, t. CXXXVI, 

 p. 1314.) 



Untersucht man die Becquerelstrahlen, die von den 

 Wänden eines zugeschmolzenen Glasbehälters ausgesandt 

 werden, der die Emanation des Radiums enthält (d. h. 

 Luft, die durch eine Lösung eines Radiumsalzes aktiviert 

 worden), so überzeugt man sich, daß die Intensität der 

 Strahlung J mit der Zeit t nach einem exponentiellen 

 Gesetz abnimmt. Die Aktivität sinkt auf die Hälfte in 

 vier Tagen, und man hat .7 = Jo e~ ht , mit b = 2,01 . 

 10-e sec.-i (Rdsch. XVIII, 126). 



Wiederholt man diesen Versuch mit einem Glasbehälter, 

 der nicht zugeschmolzen ist, sondern mit der Atmosphäre 

 durch ein Kapillarrohr kommuniziert, so nimmt die Inten- 

 sität der Strahlung schneller ab, wie im ersten Falle, 

 aber immer noch nach einem Exponentialgesetz mit einem 

 Koeffizienten b' größer als /*. In diesem Versuche fließt 

 ein Teil der Emanation durch die Kapillare ab, und der 

 Unterschied 6' — 6 = re ist charakteristisch für dieses Ab- 

 fließen. Nimmt man an, daß die Strahlung der Gefäß- 

 wände proportional ist der Menge der enthaltenen Ema- 

 nation, so bedeutet das Exponentialgesetz, daß die 

 Ausflußgeschwindigkeit der Emanation durch die Kapillar- 

 röhre proportional ist der Menge der im Reservoir 

 enthaltenen Emanation. 



Es hat sich herausgestellt, daß der Koeffizient a 

 schwankt proportional dem Querschnitt S der Kapillarröhre, 

 umgekehrt wie die Länge X der Röhre und wie das Vo- 

 lumen v des Behälters, während er unabhängig ist von 



Ks 



der Gestalt des Reservoirs. Man hat dann a = -r — , wo 



Av 



K ein Koeffizient ist, der die Diffusion der Emanation in 

 die Luft charakterisiert; unter Atmosphärendruck und 

 bei 10° etwa ist K = 0,10. Das Gesetz der Längen wird 

 durch den Versuch sehr gut bestätigt, auch das Gesetz 

 bezüglich des Querschnittes wird ziemlich befriedigend 

 verifiziert; es scheint aber, daß die Ausflußgeschwindig- 

 keit mit dem Querschnitt etwas weniger schnell wächst 

 als dieser. Eine Tabelle der Versuchswerte bestätigt 

 diese Gesetzmäßigkeiten. 



Nach diesen Gesetzen diffundiert die Emanation, wie 

 ein der Luft in geringer Menge beigemischtes Gas; der 

 Koeffizient K stellt dann den Diffusionskoeffizienten des 

 Gases in die Luft dar, und er kommt denen nahe, die 

 man für manche Gase gefunden ; derjenige der Kohlen- 

 säure in Luft z. B. ist bei 10° etwa 0,15, derjenige des 

 Ätherdampfes in Luft ist etwa 0,09. Übrigens ist der 

 Diffusiouskoeffizient der Radiumemanation leichter zu 

 messen wie der Diffusionskoeffizient eines Gases, da die 

 Strahlung des Behälters zu jeder Zeit angibt, wieviel 

 Emanation er enthält. 



