602 XVIII. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1903. Nr. 47. 



treten des Dampfstrahlphänomens der Ionisierung zu- 

 zuschreiben ist. Anders verhält es sich mit der Kon- 

 densationswirkung der Dämpfe rauchender Salpeter- 

 säure und konzentrierter Schwefelsäure. Eine Reihe 

 von Versuchen ergab übereinstimmend, daß die Elek- 

 trizitätszerstreuung in diesen Säuredämpfen nicht 

 größer war als in trockener Luft. Die Dampfstrahl- 

 wirkung wird demnach in diesen Fällen nicht durch 

 Ionen veranlaßt. Man muß vielmehr annehmen, daß 

 die Dämpfe dieser Säuren auf die Substanz des 

 Dampfstrahls chemisch einwirken und mit derselben 

 Verbindungen eingehen, die sich leichter kondensieren 

 als die reine Substanz des Dampfstrahls. Dies liegt 

 ja insbesondere für die Schwefelsäure auf der Hand 

 und ist schon von R. v. Helmholtz und F. Richarz 

 als Ursache der Kondensation angenommen worden. 

 Versuche über Parallelismus von kondensierender 

 Wirkung und Leitfähigkeit wurden während der Aus- 

 führung meiner Versuche für einen anderen Fall von 

 C. Barus 1 ) angestellt. Barus untersuchte den Ein- 

 fluß der Temperatur und der Feuchtigkeit auf die 

 Phosphoremanation. Er fand ebenfalls, daß die Luft 

 infolge der Phosphoremanation sowohl elektrische 

 Leitfähigkeit erlangt, als auch, wie schon R. v. Helm- 

 holtz und F. Richarz nachgewiesen, Wirksamkeit 

 auf den Dampfstrahl. Allerdings verlaufen beide Er- 

 scheinungen nicht vollkommen parallel. Die Dampf- 

 strahlwirkung erreicht nämlich bei 13° ihr Maximum, 

 während maximale Leitfähigkeit erst bei ungefähr 

 20° eintritt. Barus erklärt diese Verschiedenheit 

 dadurch, daß er annimmt, die Ionen seien Dissozia- 

 tionsprodukte der Kondensationskerne. 



Die Verschiedenheit der maximalen Wirkung läßt 

 sich aber auch auf andere Weise erklären. Bedenkt 

 man nämlich, daß die Kondensation auch infolge ther- 

 mischen Einflusses modifiziert werden kann 2 ), so 

 können zwar bei einer Erwärmung über 13° hinaus 

 durch Dissoziation noch neue Ionen entstehen, so daß 

 das Maximum der Leitfähigkeit bei 20° erreicht wird; 

 trotzdem kann die Dampfstrahlwirkung geringer wer- 

 den , da infolge der höheren Temperatur der Dampf 

 weiter von seinem Sättigungspunkt entfernt wird. 



G. C. Schmidt :! ) und F.Harms 4 ) haben ebenfalls 

 die durch Phosphoiemanation bewirkte Leitfähigkeit 

 untersucht, und es hat sich über diesen Gegenstand 

 zwischen beiden eine lebhafte Polemik entsponnen, 

 da Schmidt die Leitfähigkeit den entstehenden 

 staubförmigen Produkten zuschreibt, während Harms 

 dieselbe durch die Anwesenheit von Ionen erklärt. 

 Vermutlich haben beide recht, und die Leitfähigkeit 

 ist in diesem Falle sowohl durch die Gegenwart von 

 Staubteilchen als auch durch die Ionen bedingt. Nach 

 meinen im vorstehenden beschriebenen Versuchen 



') C. Barus: Beibl. z. d. Ann. 26, 602 (1902). 



! ) R. v. Helmholtz und F. Richarz a. a. 0. S. 163 

 und K. Schaum: Sitzungsber. der Ges. zur Beförderung 

 der ges. Naturw. zu Marburg Nr. 8, S. 119 (1902). 



3 ) G. C. Schmidt: Physik. Zeitschr. 3, 475 (1902); 

 Rdsch. 1902, XVII, 568. 



4 ) F.Harms: Physik. Zeitschr. 4, 111 (1903); Rdsch. 

 1903, XVIII, 92. 



zeigt frisch entstehendes Ozon erhöhte Leit- 

 fähigkeit, und zwar infolge von Ionenbildung. Nun 

 wird aber bei der spontanen Oxydation des Phos- 

 phors Ozon gebildet ; also muß Leitfähigkeit eintreten. 

 Ein Teil des eben entstandenen Ozons wird außerdem 

 durch den Stickstoff der Luft , den Rest des Phos- 

 phors , organischen Staub usw. desozonisiert werden, 

 so daß auch aus diesem Grunde Leitfähigkeit durch 

 Ionisierung zu erwarten ist. Anderseits ist die Leit- 

 fähigkeit durch Staubteilchen durch die Versuche 

 von Nahrwold 1 ) nachgewiesen; staubförmige Oxy- 

 dationsprodukte sind aber bei der Phosphoremanation 

 vorhanden, und es erscheint deshalb wahrscheinlich, 

 daß hierbei sowohl Staub als auch Ionen die Leit- 

 fähigkeit verursachen. 



Bisher wurden nur solche Fälle erwähnt, wo in- 

 folge eines chemischen Prozesses freie Ionen erzeugt 

 werden. Andere Methoden der Ionisierung sind die 

 Bestrahlung eines Gases mit Röntgenstrahlen, Bec- 

 querelstrahlen und Kathodenstrahlen. Auch in diesen 

 Fällen zeigen die Ionen eine auffallende Überein- 

 stimmung in der Fähigkeit, Kondensation von Dämp- 

 fen hervorzurufen und Elektrizitätsleitung zu vermit- 

 teln. [Vgl. Richarz: Wied. Ann. 59, 592 (1896); 

 W. Lemme: Inaug.-Diss., S. 53; Rdsch. 1901, XVI, 

 624; K. Schaum a. a. 0. S. 119; Lenard: Wied. 

 Ann. 63, 258 (1897).] 



Über die Natur der Ionen, die in den von mir an- 

 gestellten Untersuchungen Kondensation und Leitfähig- 

 keit bedingten, läßt sich aus meinen Versuchen keine 

 Entscheidung treffen. Es können sowohl Atomionen als 

 auch Elektronionen sein. Daß auch in Gasen elektro- 

 lytische Leitung durch Atomionen stattfinden kann, 

 ist durch die Untersuchung von A. Hagenbach 2 ) un- 

 zweifelhaft erwiesen. Hagenbach erhitzte Lösungen 

 von Jodkalium, Bromkalium oder auch Chlorkalium in 

 schwefliger Säure in einem dickwandigen, geschlosse- 

 nen Glasgefäß über die kritische Temperatur. In 

 demselben waren zwei Plattenelektroden angebracht, 

 die sich parallel gegenüberstanden und mit den Polen 

 einer galvanischen Batterie verbunden waren. Es 

 zeigte sich nun, daß bei der kritischen Temperatur 

 der Widerstand, den der Strom zwischen den beiden 

 Elektroden fand, ungeändert blieb, gleichviel ob sich 

 die Elektroden in dem komprimierten Dampfe oder 

 in der Lösung selbst befanden. Die Elektrizitäts- 

 leitung mußte demnach auch im Dampfe notwendig 

 eine elektrolytische sein, und es konnten auch die Ab- 

 scheidungsprodukte nachgewiesen werden. 



In Dämpfen, die nicht weit von ihrem Sättigungs- 

 punkte entfernt sind, wird demnach die Elektrizitäts- 

 leitung sicher durch Atomionen bewirkt. In Gasen 

 bei starker Verdünnung dagegen, wie sie z.B. in der 

 Hittorfschen Röhre vorliegt, nimmt man Elektron- 

 ionen als Träger der negativen Elektrizität au. Dem- 

 nach ist es wahrscheinlich, daß in Gasen von gewöhn- 



') Nahrwold: Wied. Ann. 5, 460 (1878). 

 ä J A. Hagenbach: Ann. der Physik 5, 276 (1901); 

 Rdsch. 1901, XVI, 509. 



