No. 9. 



Natur wis s ensohaf tliche Rundschau. 



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liier langsamer, da anfnglich Regen, spter Schnee 

 ausgeschieden wird, und ist demnach bc die Protec- 

 tion der Pseudoadiabate." Bei dem Punkte c sei die 

 Kammhhe erreicht und es beginnt nun das Herab- 

 sinken. 



Hierbei kommt es darauf an, in wie weit das con- 

 densirte Wasser ausgeschieden ist. Ist dies voll- 

 stndig geschehen, so erfolgt nun die weitere Zustands- 

 nderung auf der Adiabate cd des Trockenstadiums. 

 I >ii- trockene Luft erreicht dann das Anfaugsniveau 

 mit etwas geringerem Druck und erheblich hherer 

 Temperatur. 



1 lie weiteren Beispiele beziehen sich auf den 

 Luftaustausch zwischen Cyklone und Anticyklone im 

 Sommer ') und Winter. Hierbei ist vor Allem zu 

 bercksichtigen, dass man es Dicht mehr mit rein 

 adiabatischen Zustandsnderungen zu thuu hat, da 

 die Wege der Luft viel weitere sind als bei dem Fhn. 

 Aus den graphischen Darstellungen folgt, dass bei 

 der Zustaudsuderung im Sommer die herabgesunkene 

 Luftmenge ausser hherem Druck auch hhere Tem- 

 peratur und in Folge dessen wahrscheinlich ein ge- 

 ringeres speeifisches Gewicht besitzt, als zu Anfang, 

 whrend im Winter die Temperatur der gesun- 

 kenen Luftmenge niedriger , das speeifische Gewicht 

 grsser ist. 



In der zweiten Mittheilung wird zunchst der 

 Begriff der potentiellen Temperatur''-) fest- 

 gestellt. Dieselbe ist diejenige absolute Temperatur, 

 welche ein Krper annimmt, wenn er adiabatisch 

 oder pseudoadiabatisch auf den Normaldruck ge- 

 bracht wird". 



Bei einer Luftmenge, welche bei der Reduction 

 das Trockeustadium nicht verlsst, ist die potentielle 

 Temperatur 7', aus der Gleichung: 



- ' 



zu berechnen, wo Tdie wirkliche Temperatur bei dem 

 Druck p uad p der Normaldruck ist. 



Nach den frhereu Betrachtungen ndert sich 

 daher die potentielle Temperatur bei adiabatischen 

 \i nderungen nicht, wenn das Trockenstadium nicht 

 verlassen wird. Bei eintretender Condeusation steigt 

 die potentielle Temperatur. 



Wenn daher der Austausch der Luftmengen zwi- 

 schen Cyklone und Anticyklone adiabatisch ange- 

 nommen wird der Verfasser bezeichnet dies als 

 normales Schema , so nimmt die potentielle Tem- 

 peratur im aufsteigenden Aste zu, im absteigenden 

 Aste bleibt sie constant auf dem bei dem ganzen 

 Processe erreichten Maxinialwerthe". 



Ferner folgt hieraus, dass die potentielle Tem- 

 peratur der oberen Schichten der Atmosphre hher 

 ist als die der unteren" und dass der verticale 

 Temperaturgradient (Abnahme der Temperatur 



') Vergl. die Berichtigung in der zweiten Mittheilung 

 S. 1208 



2 ) In einer frheren Abhandlung von v. H e 1 in h oltz 

 (Bdsch. III, 465) als Wrmegehalt" bezeichnet. 



fr eine Erhebung um 100 m) im Mittel kleiner ist, 

 als der fr trockene Luft berechnete Werth: 0,993 C. 



Weitere Betrachtungen ber Abweichungen von 

 diesem normalen Schema durch Wrmezufuhr oder 

 durch Mischung von Luftschichten mssen wir hier 

 bergehen. Dagegen ist noch eine wichtige Folge- 

 rung zu besprechen , welche der Verfasser aus seinen 

 Schlssen zieht. 



Da die Condensationswrme, welche bei dem auf- 

 steigenden Luftstrome erzeugt wird, demselben ver- 

 bleibt, so kommt sie jenen Gegenden zu Gute , an 

 denen der absteigende Strom den Erdboden erreicht. 

 Der Verfasser bezeichnet diesen Vorgang, bei welchem 

 eine Wrmebertragung nicht allein durch den er- 

 wrmten Krper selbst , sondern auch noch durch 

 andere Vorgnge (Aeuderungen des Aggregatzu- 

 standes) bewirkt wird, als zusammengesetzte 

 C on vectio n. 



Als besonders bemerkenswerthe Wirkung der- 

 selben kann die Vertheilung der Temperatur in der 

 warmen Zone angesehen werden. Dieselbe wird in 

 der quatorialen Calmenzone durch die starke Ver- 

 dunstung herabgedrckt. Der aufsteigende Luftstrom 

 verliert dort den grasten Theil seines Wassergehaltes. 

 Die Condensationswrme verbleibt demselben aber 

 und trgt zur Erwrmung der hheren Breiten bei. 

 Mau wird also sagen drfen: in Folge der zusammen- 

 gesetzten Convection ist die warme Zone breiter, ihr 

 Maximum aber weniger hoch, als ohne dieselbe der 

 Fall sein wrde. A. 0. 



Augusto Righi: Ueber die Wrmeleitung des 

 Wismuth im magnetischen Felde. (Ilnuovo 

 Cimento, 1888, Ser. 3, Tome XXIV, p. 5 und 97.) 



Nach den vorlufigen Mittheilungen des Herrn 

 Righi ist bereits 1S87 (Rdsch. II, 341, 442) ber 

 das Ergebniss seiner Versuche berichtet worden, nach 

 welchen Wismuth im magnetischen Felde schlechter lei- 

 tet, als ohne diese Einwirkung, und die Linien gleicher 

 Temperatur im Wismuth durch den Magnetismus eine 

 Drehung erfahren. Die Darstellung der bei diesen Mes- 

 sungen benutzten Methode, wie die genauen, numeri- 

 schen Werthe sollten in der ausfhrlichen Abhandlung 

 gegeben werden, welche nun im September- und No- 

 vemberhefte des II nuovo Cimento" verffentlicht ist. 

 Die Wichtigkeit der, wie den Lesern der Rundschau 

 bekannt , gleichzeitig von den Grazer Physikern 

 Ettingshansen und Nernst (Rdsch. II, 113, 200) 

 wie von Leduc (Rdsch. II, 2G9) untersuchten Frage 

 nach der Aenderung der Wrmeleituugsfhigkeit des 

 Wismuths durch den Magnetismus w T ird es rechtfer- 

 tigen, dass hier auf den Gegenstand nochmals zurck- 

 gekommen wird. 



Die Untersuchung wurde in der Weise ausgefhrt, 

 dass ein Stab aus reinem Wismuth an einem Ende 

 durch Besplen mit einem langsamen und continuir- 

 lichen Strom Wasserdampf auf 100 dauernd erwrmt 

 wurde; in den Behlter, in welchen der Dampf vom 

 Kessel eingeleitet wurde , und aus dem er frei ent- 



