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N a tu v Wissenschaft liehe Rundschau. 



No. 11. 



exponent bei Erwrmung von auf 100 im Ver- 

 hltniss von 1 zu 1,37 zunehmen, eine Zunahme, die 

 bei den Metallprismen sehr wohl messbar sein muss. 



Um wenigstens den ersten Schritt zur Beant- 

 wortung der oben gestellten Frage zu thun", hat 

 Herr Kundt von einigen Metallen die Aenderung 

 des Brechungsexponeuten mit der Temperatur zu be- 

 stimmen gesucht, und ist dabei zu sehr interessanten 

 Resultaten gelangt. 



Die Methode bei den Messungen der Brechungs- 

 exponeuten der Metalle war im Wesentlichen dieselbe, 

 wie bei den frheren Untersuchungen. Einige Aen- 

 derungen, die theils durch bessere Instrumente, theils 

 durch die vorangegangenen Erfahrungen ermglicht 

 und dictirt waren, und durch welche eine grssere 

 Feinheit der Messung, wie eine grssere Sicherheit und 

 Genauigkeit der Einstellungen erzielt wurden, knnen 

 hier nicht Gegenstand der Besprechung sein. Die 

 Temperaturnderungen, welche erforderlich waren, 

 wurden in der Weise erreicht, dass die Glasplatte 

 mit den Metallprismen von einem Kupferkasten um- 

 geben war, der direct durch kleine Gasflammen ge- 

 heizt wurde, und in welchem zwei Thermometer die 

 Temperatur bestimmten; die Gasflammen wurden so 

 regulirt, dass die Thermometer whrend 20 bis 30 Mi- 

 nuten nur kleine Schwankungen zeigten, und erst 

 dann wurde beobachtet. Die Prismeuwinkel wurden 

 bei Zimmertemperatur bestimmt; ihre etwaigen Aen- 

 derungeu mit der Temperatur sind, wenn berhaupt 

 vorhanden, jedenfalls so gering, dass sie auf das Er- 

 gebniss ohne Einfluss sind. Das Gold- und das Platin- 

 oppelprisma waren bereits bei der frheren Unter- 

 suchung benutzt; von ersterem wurde der Winkel 

 neu gemessen. Das Nickelprisma, das Eisenprisma 

 und das Silberprisma wurden neu angefertigt. Als 

 Lichtquelle diente eine elektrische Lampe , das rothe 

 Licht wurde durch Einschalten eines rothen Glases, 

 das blaue durch Einschalten einer Lsung von 

 schwefelsaurem Kupferoxydammoniak erhalten. 



Die Resultate dieser Beobachtungen sind in nach- 

 stehender Tabelle zusammengestellt, in welcher t die 

 Temperatur, )i den Brechungsexponenten und den 

 Temperaturcoefficienten bedeuten : 



t n 



18 0,52 



118 0,79 



18 1,06 



76 1,34 0,0045 



78 1,39 0,0052 



118 1,60 0,0051 



128 1,72 0,0056 



Gold 

 (rothes Licht) 



Gold 

 I blaues Licht) 





 0,0035 



Platin j 22 



(weisses Licht) [ 109 



Mittel 0,0051 

 1,70 



Nickel 

 (rothes Licht) 



Eisen 

 (rothes Licht) 



Silber 

 (weisses Licht) 



[ 20 

 | 112 



J 20 



! 102 



j 22 



92 



2,10 

 2,21 

 2,69 

 1.112 

 2,54 

 0,32 

 0,46 



0,0027 

 0,0026 

 0,0040 

 0,0064 



Wie man sieht, sind die Beobachtungen bei 

 Zimmertemperatur in hinreichender und guter Ueber- 

 eiustimmung mit den frher erhaltenen Werthen. 

 Fr die Ermittelung eines Temperaturcoefficienten ist 

 das Silber nicht wohl brauchbar wegen des kleinen 

 Brechungsexpouenten , dessen Aenderung mit der 

 Temperatur fast in die Fehlergrenzen fllt. 



Die Werthe von fr die anderen Metalle sind 

 mit erheblich grsserer Sicherheit bestimmt, da die 

 Aenderungen der Strahlenablenkung mit der Tempe- 

 ratur sehr viel grssere sind als beim Silber. Man sieht 

 nun, dass die Zahlen fr nicht nur der Grssen- 

 ordnung nach, sondern wirklich sehr nahe mit den 

 Temperaturcoefficienten zusammenfallen, welche fr 

 die Aenderung des galvanischen Widerstandes der 

 Metalle bestimmt sind. Nimmt mau fr n (blau) bei 

 Gold das Mittel der Beobachtungen, 0,0051, so ist 

 das Gesammtmittel aus den Werthen von p = 0,0036. 

 Dass diese Zahl fast genau mit dem Mittel der Tem- 

 peraturcoefficienten fr das galvanische Leitungs- 

 vermgen stimmt, ist wohl nur Zufall. Innerhalb 

 der Beobachtungsgrenzeu schliessen sich aber die 

 Bramtlichen diesem Mittel hinreichend nahe an. 

 Man kann daher sagen , dass , so weit bis jetzt die 

 Beobachtungen reichen, die Brechungsexponenten der 

 Metalle nahe den gleichen Temperaturcoefficienten, 

 0,0036, haben, oder es ist die Lichtgeschwindigkeit 

 in einem und demselben Metall der absoluten Tem- 

 peratur umgekehrt proportional (denn, wie Clausius 

 bemerkt hat, stimmt dieser Werth nahezu mit dem 

 Ausdehnungscoefficienteu der Gase berein). Die 

 gleiche Beziehung zur absoluten Temperatur zeigt 

 nach den oben angefhrten Versuchen das galvanische 

 Leitungsvermgen. In ein und demselben Metall 

 bleiben daher bei Aenderung der Temperatur 

 Lichtgeschwindigkeit und galvanisches Lei- 

 tungsvermgen einander wirklich propor- 

 tional. 



Wie bereits in der frheren Arbeit hervorgehoben, 

 kann man die wirkliche Beziehung zwischen Licht- 

 geschwindigkeit und galvanischem Leituugsvermgen 

 nur finden, wenn man an demselben Stck Metall 

 Brechungsexponent und galvanisches Leitungsver- 

 mgen bestimmt. Ferner sind genauere Messungen 

 an besseren Metallprisraen erforderlich, mit deren 

 Herstellung Verfasser beschftigt ist. 



Zum Schluss weist Herr Kundt darauf hin, dass 

 die Aenderung der Brechungsexpouenten der Metalle 

 mit der Temperatur sehr viel grsser ist als diejenige, 

 welche die Exponenten anderer Materialien zeigen. 

 Bei den verschiedenen Glassorten, die untersucht sind, 

 ndert sich n fr 1C. um ungefhr -f 0,000003 bis 

 0,000007, bei Steinsalz um 0,000037 und bei 

 einer Anzahl von Flssigkeiten um 0,0004 bis 0,0006. 



Eine Aenderung der Dispersion der Metalle mit 

 der Temperatur hlt Verfasser durch die obigen Ver- 

 suche nicht sicher constatirt, da die Differenz von 

 fr rothes und fr blaues Licht beim Golde noch 

 durch Beobachtuugsfehler entstanden sein kann. 



