No. 31. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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eontinuirliche, beim Glhen der Gase, wo beim 

 Zusammentreffen zweier Molecle ein Theil der trans- 

 latoriscben Energie in Leuchtenergie umgewandelt 

 wird, von der ein Theil auf dein freien Wege zwischen 

 zwei Zusammenstssen nach aussen abgegeben wird. 

 Der Verlust an Leuchtenergie kann gleichfalls mehrere 

 Ursachen haben; entweder die ausgehenden Licht- 

 schwingungen (Leuchten), oder die Umwandlung in 

 translatorische Lew egung (Temperaturerhhung), oder 

 die Uebertragung auf Atome, die nicht lucigen" 

 sind (Dmpfung). 



Die Bestimmung der Intensittsverhltnisse des 

 von einem Krper ausgehenden Lichtes kann aus- 

 gefhrt werden im Falle dauernder Erregung des 

 Krpers, bei welcher die Intensitt abhngt von dem 

 Bruchtheil, der aus der einfallenden Energie in Licht- 

 schwingungen verwandelt wird, und von der Energie- 

 abgabe in Form von Emission oder Dmpfung ; und 

 in dem Falle, dass zu irgend eiuerZeit die erregende 

 Ursache entfernt wird und nun der Krper, sich 

 selbst berlassen, allmlig seinen Leuchtenergieinhalt 

 ausstrahlt ; der Leuchtenergieinhalt (L) ist hierbei 

 gleich der Anfangsintensitt (/) dividirt durch die 

 Abklingungsconstante (b). 



Die von der Gewichtseinheit eines Krpers in der 

 Zeiteinheit ausgesandte Energie, welche in den Strahlen 

 enthalten ist. die innerhalb eines unendlich schmalen 

 Spectralbereiches gelegen sind, ist das wahre Emis- 

 sionsvermgen des Krpers, wenn man die strah- 

 lende Schicht so dnn voraussetzt, dass innerhalb der- 

 selben die Absorption der ausgesandten Strahlen zu 

 vernachlssigen ist. Das gesammte Emissionsver- 

 mgen ist hingegen die von der Gewichtseinheit des 

 betreffenden Krpers in der Zeiteinheit ausgesandte 

 Energie, die allen Strahlen zwischen den Wellenlngen 

 Ai und A., entspricht. Diese Energien in calorischem 

 Maasse zu messen und mit der Gesammtwrmemenge 

 zu vergleichen, die nthig ist, um einen Krper von 

 einer Temperatur auf eine hhere zu erhitzen , wie 

 mit der wahren speeifischen Wrme, war einer expe- 

 rimentellen Ausfhrung zugnglich. Herr Wiede- 

 m a n n schlug bei der Lsung dieser und einiger anderer 

 durch die vorstehenden Ausfhrungen angeregter 

 Fragen folgenden Weg ein. 



Zunchst wurden die Angaben der als Vergleichs- 

 lichtquelle dienenden Amylacetatlampe bei bestimmtem 

 Abstand vom Photometer durch Vergleichuug mit der 

 Strahlung eines glhenden Platindrahtes auf Gramm- 

 calorien redneirt. Aus diesen Messungen ergab sich 

 zugleich die von 1 g Platin ausgestrahlte Energie in 

 Grammcalorien pro Secunde, sowie Beziehungen zwi- 

 schen der gesammten und der in einen bestimmten 

 Spectralbezirk, z. B. im Gelb ausgestrahlten Energie 

 dieses Metalles. Hierauf wurde die gesammte Helligkeit 

 einer mit Natrium gefrbten Leuchtgasflamme mit 

 der Helligkeit der Amylacetatlampe im Gelb verglichen 

 und daraus das Emissionsvermgen in Grammcalorien 

 pro Secunde berechnet, und zwar fr ein Gramm und 

 liir ein Moleel Natrium. Daran schloss sich die 

 Bestimmung der Grsse b (der Abklingungsconstante) 



und die des Leuchtenergieinhaltes (L) , also die der 

 kinetischen Energie der Lenchtbewegungcn. 



Die Grenzen des Referates mssten viel zu weit 

 gesteckt werden, wollte dasselbe den Gang der zahl- 

 reichen Messungen nach der ausfhrlichen Original- 

 mittheilung berichtend verfolgen. Ein kurzer Ueber- 

 blick und die Anfhrung der wichtigsten numerischen 

 Ergebnisse mssen hier gengen. 



Die Energiemenge, welche ein im Vacuum elektrisch 

 glhender Platindraht in der Secunde verliert, wurde 

 aus dem Widerstnde und der Stromintensitt be- 

 stimmt; es ergab sich, dass bei der Temperatur von 

 1000 von einem Quadratcentimeter Oberflche in 

 der Secunde rund 4,7 Calorien ausgestrahlt werden, 

 woraus sich das gesammte Emissionsvermgen eines 

 Gramm Platin gleich 2,2 . 10 4 g Calorien pro Secunde 

 berechnet. Ein Atom Platin sendet danach im festen Zu- 

 stande bei der Temperatur von 1000" etwa 3,3 . 10 lc g 

 Calorien in der Secunde aus. 



Mit diesen Maasswerthen wurde dann die Strah- 

 lungsenergie der Amylacetatlampe verglichen; sie 

 ergab sich, ausgedrckt in der Energie (jE) des gl- 

 henden Platin, fr das Gelb = 0,13 E. Sodann wurde 

 mit dem glhenden Platin die Energie einer Natrium- 

 flamme, welche durch Zerstuben einer bestimmten 

 Lsung eines Natriumsalzes in dem Leuchtgase erhalten 

 wurde, verglichen, und aus den berechenbaren Mengen 

 des glhenden Natrium gefunden, dass das gesammte 

 Emissionsvermgen des Natrium , d. h. die von 1 g 

 Natrium in den beiden gelben Linien in der Bun- 

 sen'schen Flamme ausgestrahlte Energie = 3210g 

 Calorien pro Secunde ist, und dass ein Atom Natrium, 

 das l,7.10 _21 g wiegt, in der Secunde 5,5 . 10 _1S g 

 Calorien aussendet. Da die gesammte Emission des 

 Platin 22000 g Calorien, die des Natrium 3210g Calorien 

 betrgt, also gar nicht viel weniger, so sehen wir, 

 dass die ausgesaudte Energie , welche beim Platin 

 ber das gesammte Spectrum vertheilt ist, bei dem 

 Natrium gleichsam in deu beiden Linien zusammen- 

 gedrngt ist. Das Natrium sendet brigens auch 

 infrarothe Strahlen aus , sein gesammtes Emissions- 

 vermgen ist daher grsser, als hier angegeben. 



Andere numerische Werthe und Beziehungen 

 zwischen den drei Lichtquellen, dem glhenden Platin- 

 draht, der Amylacetatlampe und der Natriumflamme 

 wurden gefunden, als die wahre Emission, d. h. die 

 einer bestimmten Wellenlnge im Spectrum, hier der 

 Linie D entsprechend , gemessen wurde. Nur kurz 

 sei hierber erwhnt, dass die wahre Emission des 

 Natrium 5000 mal so gross gefunden wurde als die 

 des Platin. 



Aus den gefundenen Energien hat Herr Wiede- 

 mann sodann den Leuchtenergieinhalt zu bestimmen 

 gesucht; derselbe ist gleich der Emission dividirt 

 durch den Abklinguugscoefficienten L = JEfb. Da 

 E bekannt war, musste b bestimmt werden, und zwar 

 aus den beiden Lichtintensitten I t und /, denen die 

 ausgesandten Energien proportional sind , zu einer 

 Zeit Null, wo die Licht erregende Ursache zu wirken 

 aufhellt, und einer Zeit t. 7,\i diesen Berechnungen 



